Revisão das 10h27min de 17 de junho de 2009
1 byte removido , 10h27min de 17 de junho de 2009
"extender" não existe em português
Revisão das 02h54min de 10 de maio de 2009 (editar)
m (→‎Ondas de De Broglie)
Revisão das 10h27min de 17 de junho de 2009 (editar) (desfazer)
m ("extender" não existe em português)
Em 1913, [[Niels Bohr]] identificou o [[princípio da correspondência]] e o usou para formular um modelo para o [[átomo de hidrogênio]] que explicava o [[espectro de emissão]]. Nos anos seguintes [[Arnold Sommerfeld]] extendeuestendeu a regra quântica para sistemas integráveis arbitrários fazendo uso do princípio da invariância adiabática de números quânticos introduzido por [[Lorentz]] e Einstein. O modelo de Sommerfeld estava muito mais próximo à figura da moderna mecânica quântica do que o de Bohr.
Kramers deu a fórmula para calcular a probabilidade de transição entre estados quânticos em termos de componentes de Fourier de movimento, ideias que foram extendidasestendidas em colaboração com [[Werner Heisenberg]] para uma descrição semiclássica em forma de matriz das probabilidades de transição atômicas. Heisenberg reformulou toda a teoria quântica em termos de uma versão dessas matrizes de transição, criando a [[mecânica das matrizes]].
Em 1924, [[Louis de Broglie]] introduziu a teoria ondulatória da matéria, que foi extendidaestendida para uma equação semiclássica para ondas de matéria por Einstein pouco tempo depois. Em 1926 [[Erwin Schrödinger]] encontrou uma função de onda completamente quântica, que reproduzia com sucesso todos os sucessos da antiga teoria quântica sem ambiguidades e insconsistências. A mecânica ondulatória de Schorödinger se desenvolveu separadamente da mecância das matrizes até que Schrödinger e outros provaram que os dois métodos previam as mesmas consequências experimentais. [[Paul Dirac]] provou em 1926 que ambos os métodos podem ser obtidos de um método mais geral chamado [[teoria da transformação]].