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  首先將體系的哈密頓算符分解為原子核動能算符與電子哈密頓算符兩項 其中電子哈密頓算符包含所有靜電相互作用(電子-電子,電子-核及核-核相互作用),以及電子的動能算符。  接下來,解以下的電子薛定諤方程以獲得電子波函式和絕熱勢能面: 這一步一般被稱為電子結構計算,由於電子的數量往往遠大於原子核,這一步往往是整個計算最昂貴的一步。根據計算能力,體系複雜程度和精度的需要,可以採用各種從頭計演算法直接近似求解,也可以採用密度泛函理論,半經驗方法,分子力學勢場等一系列方法獲得勢能面。  獲得勢能面之後,可以用其求解原子核的定態薛定諤方程得到原子核波的定態函式和體系能量 或通過求解含時薛定諤方程模擬原子核波函式隨時間的演化 這兩種方法獲得的結果可以互相轉化。原子核定態波函式描述了分子的振動,一般用來獲得振動零振動點能,進行紅外、微波光譜或電子光譜振動與轉動結構的計算;而波函式隨時間的演變則描述了化學反應的動力學過程。  注意到第二步原子核薛定諤方程的求解中,需要電子態能量以原子核位置為座標的函式,因而往往需進行多次,乃至數千萬次電子結構的計算,造成計算嚴重的困難。即使在小分子體系中,往往也無法採用完全量子力學的方法求解波函式。由於原子核的質量比電子大得多,量子效應不如電子明顯,因此這一步往往採用比電子結構步驟更高程度的近似方法,以減輕計算負擔。例如常採用經典力學或者半經典近似處理原子核運動;在振動幅度較小的情況下,可將勢能面近似為二次曲面,而原子核的運動則轉化為量子諧振子問題而可解析解出。某些情況下亦可採用平衡態的近似,運用統計力學或過渡態理論等統計方法則,只需要在少量關鍵位置進行電子結構和振動計算就得到關於分子的分佈或反應速率等資訊。

  波恩-奧本海默近似只有在所在電子態與其他電子態能量都足夠分離的情況下才有效。當電子態出現交叉或者接近時,波恩-奧本海默近似即失效。

  對於基態,不加其他近似的情況下通過波恩-奧本海默近似得出的體系總能量一定小於體系真實能量,因而給出了真實能量的下限。與此相對,另一絕熱近似方法波恩-黃近似則給出體系真實能量的上限。
玻恩–奧本海默近似(英語:Born-Oppenheimer approximation,簡稱BO近似,又稱絕熱近似)是一種普遍使用的解包含電子與原子核的體系的量子力學方程的近似方法。