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  起自馬克士威方程組,並做如下簡化: 靜磁學方程式,以微分形式與積分形式,分別展示於以下表格: 其中,formula_1 是電位移,formula_2 是磁感應強度,formula_3 是電場,formula_4 是磁場強度,formula_5 是自由電流密度,formula_6 是面積分的運算曲面,formula_7 是路徑積分的閉合路徑,formula_8 是微小面元素向量,formula_9 是微小線元素向量,formula_10 是穿過閉合路徑 formula_7 所包圍的曲面的自由電流。  從比較上述方程式與全版馬克士威方程組,注意到刪除的專案的重要性,可以估算靜磁近似方法的品質和誤差。特別重要的是比較馬克士威-安培方程式的自由電流密度專案 formula_5 與位移電流密度專案formula_13 。假若 formula_5 超大於位移電流密度 formula_15,則可以忽略位移電流密度,而不會損失準確度。

  假設已知系統內所有的電流,那麼,應用必歐-沙伐定律,可以得到磁場:  其中,formula_17 是檢驗位置,formula_18 是源頭位置,formula_19 是磁常數,formula_20 是源頭電流,formula_21 源頭電流的微小路徑元素。  必歐-沙伐方程式適用於當介質是真空、空氣或相對磁導率為1的類似物質。這包括了空心感應器和空心變壓器。使用這方程式,對於一個較複雜的線圈幾何,可以分成幾個部分積分,或者,對於很困難的幾何形狀,可以使用數值積分。由於這方程式主要是用來解析線性問題,完整結果會是每一個部分的積分的總和。  假若磁心(英語:magnetic core)是一種高磁導率的磁性物質,而且空氣間隙很小,則採用磁路方法比較有用。假若,與磁路相比,空氣間隙很大,則邊緣磁場的貢獻會變得很重要。對於這類案例,通常必須使用有限元方法。

  對於鐵磁性、亞鐵磁性或順磁性物質,它們的磁化強度主要是由電子自旋貢獻出的。這些物質的磁場關係式必需顯性地將磁化強度 formula_22 納入考量:  假設電流為零,則安培定律變為  這方程式的一般解為  其中,formula_26 是磁標勢。  將這解答式代入高斯磁定律,則可得到  所以,磁化強度的散度 formula_28 扮演的角色類似於靜電學裡的電荷。  注意到在這裡,靜磁狀態是一種誤稱,因為靜磁方程式可以應用於快速的磁矩翻轉(英語:magnetization reversal)事件,即磁化強度會在奈秒內自我快速翻轉方向的事件。
靜磁學(英語:Magnetostatics)是電磁學的分支,專門研究電流穩定(不隨時間變化)的系統內磁場。在靜電學中,電荷是穩定不變的;在這裡,電流是穩定不變的。磁化強度不需要是靜態的;靜磁學的方程可以用於預測在納秒或更小時間尺度內發生的快速磁性交換事件。 事實上即使電流不是靜態,只要電流交替不迅速,靜磁學是一個良好的近似。靜磁學廣泛應用於微磁學,例如磁記錄裝置的模型。