Can you summarize the following document?
        
  一維有限位勢壘的壘寬為 formula_1,左邊壘壁與右邊壘壁的位置分別為 formula_2 與 formula_3 。壘外位勢為 0 。在壘壁,位勢突然升高為 formula_4 。壘內位勢保持為 formula_4 。這一維的位勢壘將整個一維空間分為三個區域:壘左邊,壘內,與壘右邊。在每一個區域內,對應著不同的位勢,描述粒子的量子行為的波函式 formula_6 也不同,標記為:  這些波函式,都必須滿足,一維不含時間的薛定諤方程:  其中,formula_13 是約化普朗克常數,formula_14 是粒子質量,formula_15 是粒子位置,formula_16 是位勢,formula_17 是能量。

  在位勢壘分開的每一個區域內,位勢都是常數,粒子是半自由粒子。薛定諤方程的解答可以寫為往左與往右的波函式的疊加。假若,formula_18,猜這解答為  其中,formula_24 、formula_25 、formula_26 、formula_27 、formula_28 、formula_29 都是常數,下標 formula_30 與 formula_31 分別標記波函式往右或往左的方向。波數 formula_32,formula_33 與能量的關係,分別為  從波函式在 formula_2 與 formula_3 的邊界條件,可以求得常數。波函式與其導數必須滿足連續性:  將波函式的方程式 (2) 、(3) 、(4), 代入邊界條件的四個方程式,則可得到  假若,粒子的能量小於位勢,formula_46,則 formula_33 成為虛數,在壘內,波函式呈指數遞減。  在這裡,暫時不考慮,formula_48,粒子的能量等於位勢的狀況。稍後,會特別研討這狀況。  設定 formula_49(粒子從左邊往位勢壘移動的波函式的波幅度),formula_50(反射幅度),formula_51(沒有粒子從右邊往位勢壘移動),formula_52(透射幅度)。將這些變數的值代入方程式 (7) 、(8) 、(9) 、(10),則可得到常數 formula_26 和 formula_27 的關係方程式:  將方程 (11), (12) 代入方程 (13),可求得反射幅度 formula_30 :  將方程 (11), (12), (14) 代入方程 (9),可求得透射幅度 formula_60 :  因為模型的對稱性,假若計算粒子從右邊往位勢壘移動的反射幅度 formula_30 和透射幅度 formula_60,答案也會相同。

  

  假若,粒子的能量小於位勢,formula_46,則 formula_33 變為虛數。設定  透射常數 formula_60 的方程式為  粒子穿越位勢壘的機率,稱為透射係數,又稱為透射機率,可以表達為  將方程式 (5),(6),(15) 代入,可以得到透射機率 formula_71 與 formula_72 的關係方程式:  雖然粒子的能量小於位勢,formula_74,透射機率大於 0 。這個效應,稱為量子穿隧效應,是無法從經典力學導引出來的。在壘外,透射機率以波數 formula_32 振動。隔著位勢壘,透射機率隨著位勢壘壘寬而呈指數遞減。衰變長度是 formula_76 。假若,位勢壘的壘寬大大地超過衰變長度,量子穿隧效應就會受到顯著地壓抑。

  假若,粒子的能量大於位勢壘壘高,formula_18,則透射機率 formula_71 與 formula_72 的關係方程式為:  令人驚訝的是,粒子的反射機率 formula_82 大於 0 :  在經典力學,這是絕對不可能發生的事!實際上,這反射機率 formula_82 隨著 formula_85 振盪。只有在 formula_86 的極限,才會靠近經典力學的答案:formula_87,沒有反射。  當 formula_85 是 formula_89 的整數倍的時候,粒子的透射機率等於 1 。粒子肯定地可以透射到位勢壘的另外一邊,就好像位勢壘完全不存在一樣。這現象可以在電子對於惰性氣體的散射實驗中觀測得到,又稱為冉紹耳-湯森德效應(英語:Ramsauer-Townsend effect)。

  假若,粒子的能量等於位勢壘壘高,formula_48,則薛定諤方程在壘內的解答不再是指數函式,而是線性函式:  解析薛定諤方程的方法,與前面所述相同,就是匹配波函式,波函式的導數在 formula_2 與 formula_3 。常數的關係方程為:  設定 formula_49(粒子從左邊往位勢壘移動的波函式的波幅度),formula_50(反射幅度),formula_51(沒有粒子從右邊往位勢壘移動),formula_52(透射幅度)。將這些常數代入上述四個方程式內,經過一番頗費工夫,但相當直接的運算後,可以得到透射係數 formula_71 與反射係數 formula_82 :

  一維有限位勢壘問題,是一個簡單與抽象的理論問題。但是,它仍舊可以用來模擬許多實際的系統。例如,電導體的表面,時常會覆蓋著一層薄薄的氧化物。在電導體的內部,傳導電子可以自由的移動。可是,在兩個電導體的介面之間,由於這一層氧化物的阻礙,使得傳導電子的運動受到很大的影響。有限位勢壘問題可以用來模擬傳導電子從一個電導體穿越到另一個電導體的狀況,因而更加了解電流經過兩個電導體的物理內涵。  掃描隧道顯微鏡 (STM) 運作的物理原理是量子穿隧效應。在這裡,位勢壘是由 STM 的尖端與檢驗物體之間的間隔造成的。由於量子穿隧效應呈指數跟位勢壘壘寬有關,這儀器可以非常靈敏地感應到,檢驗物體表面的高低不平的變化。  Delta 位勢壘是另外一種很重要的位勢壘,可以視為一種特別的有限位勢壘。壘內位勢為狄拉克 Delta 函式,formula_107,壘外位勢為 0 的位勢壘。所有在此條目導引出來的結果,都能夠應用於 Delta 位勢壘,只需要保持 formula_108 不變,而同時取極限 formula_109 。
在量子力學裡,有限位勢壘是一種位勢。在壘外,位勢為 0,在壘內,位勢為有限值 。有限位勢壘問題專門研討在這種位勢的作用中,一個粒子的量子行為。如圖右,最簡單的有限位勢壘是方形壘,壘高是一個常數。在這條目裡,只研討這種位勢壘。