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  四種K介子分別為: 從夸克模型分配可輕易看出,K介子組成兩組同位旋雙重態;也就是說它們屬於SU(2)基礎表示的2。奇異數為+1的一組包括及。而它們的反粒子組成另一組雙重態(奇異數為-1)。

  

  儘管及其反粒子經由強相互作用產生,但是它們經由弱相互作用衰變。因此,在誕生後它們較適合被視為兩個有著相當不同壽命的弱本徵態: (見下文的中性K介子混合)  雖然其他中性味的介子也有近似的混合情況,但是隻有K介子的兩種弱本徵態被視為兩種粒子,因為它們兩者的壽命差異實在很大。  1964年一實驗發現長命K很少會衰變成兩個π介子,這正是發現CP破壞的關鍵之一(見下文)。

  的主要衰變模式為:

  內量子數“奇異數”的發現,標誌著粒子物理學最令人振奮的時代的開端,即使在五十年後的今天看來,這個時代仍沒有到達終點......總的來說,實驗推動著整個發展,而大發現的到來往往都是出人意表,甚至違反了理論學者所想的預期。<br> —— 《CP破壞》,I·I·比吉與三田一郎著,《ISBN 0-521-44349-0》 在1947年,曼徹斯特大學G·D·羅徹斯特和克里福德·查理斯·巴特勒發表了兩輻宇宙線引發反應的雲室照片,一輻看起來是一中性粒子衰變成兩個帶電荷的π介子,另一輻看起來是一帶荷的粒子衰變成一帶電荷的π介子及一些中性的東西。新粒子的質量估算相當粗略,約為質子質量的一半。之後這種“V粒子”的個案就慢慢地湧現。  加州理工學院取得最早的突破,他們為了得到更佳的宇宙線接收,而把雲室運上了威爾遜山。在1950年,他們報告了30個帶電荷及4箇中性的V粒子。受這個所啟發,往後幾年的很多觀測都在山頂上進行,而1953年之前,所用的詞彙如下:“L介子”指的是μ子或π介子。“K介子”指的是質量介乎π介子及核子間的粒子;而“超子”指的質量比核子大的粒子。  K介子與超子的衰變非常慢;一般大小尺度為。然而,在π介子-質子反應所生產出的這些粒子的衰變則要快得多,時間大小尺度為。這個不協調問題由亞伯拉罕·派斯所解決,他設定了一個新的量子數的叫奇異數,在強相互作用下守恆,但在弱相互作用下則不守恆。由於奇夸克及其反粒子一起的“相伴產生”,所以出現很大量的奇異粒子。奇異數很快就被指出它不是一個乘法量子數,因為如果是的話,奇異數會允許一些未被當時新的同步加速器所觀測到的反應;布魯克哈芬國家實驗室在1953年,勞倫斯伯克利國家實驗室在1955年被委託製作同步加速器。

  帶電荷的奇介子有兩種衰變模式: 由於兩種衰變的終態具有不同的宇稱,所以科學家們認為兩種初態應該為不同種類的粒子,因此是兩種有區別的粒子。但是,在愈來愈準確的測量下,都沒有發現兩者之間的質量與壽命有什麼差別,由此顯示它們是同一種粒子。這個問題被稱為τ-Θ問題。直到發現弱相互作用的宇稱不守恆才被解決。由於介子通過弱相互作用衰變,宇稱並不需要守恆,因此兩種衰變可能由同一種粒子引起,也就是現在的。

  儘管宇稱不守恆,電荷-宇稱對稱在一開始時是被認為是守恆的。要明白CP破壞的發現,就必須明白中性K介子的混合;這個現象的發生並不需要CP破壞,但是就是在這個背景下第一次測量到CP破壞。

  由於中性K介子帶有奇異數,它們不能互為對方的反粒子。所以一定有兩種不同的K介子,兩者奇異數的差為兩個單位。問題是如何得知這兩種介子的存在。而答案用到一種現象叫中性粒子振盪,在這種現象中兩種介子會通過弱相互作用互相變換,過種中弱相互作用會導致它們衰變成π介子(見右圖)。  這些振盪最早由默裡·蓋爾曼與亞伯拉罕·派斯共同研究。他們研究過相反奇異數態在CP不變下隨時間的演化。用矩陣形式寫法如下 其中ψ為系統的量子態,由兩個基態(在時間t=0時為a及b)的波輻共同決定。哈密頓矩陣對角線上的元("M")是守恆奇異數的強相互作用物理所引起的後果。兩個對角線元必須相等,因為在沒有弱相互作用的情況下,粒子與其反粒子的質量相等。不在對角線上的元(Δ),負責混合相反的奇異粒子,它們是由弱相互作用所引起的;CP對稱要求它們全部都是實數。  矩陣"H"為實數的後果是,這兩種態的概率會永恆地來回振盪。然而,假若矩陣的任何部分為虛數,就像CP對稱所禁止的那樣,那麼整個組合的一部分會隨時間而縮減。縮減的部分可以是一個分量(a)或另一個(b),或是兩者的混合。

  把矩陣對角化後可得本徵態。這樣會產生新的本徵向量,我們可以把它叫做K,它是兩相反奇異數態的總和,而K則是兩態間的差。K及K為CP的本徵態,兩者有著相反的本徵量;K的CP為+1,而K則為-1。由於二π介子系統的CP也是+1,所以K可以這樣衰變。而K則必須衰變成三個π介子。由於K的質量只比三個π介子加起來大一點點,所以衰變過程非常緩慢,大概比K衰變成兩個π介子慢600倍。這兩種不同的衰變模式由利昂·萊德曼及其同事於1956年觀測到,並確立了中性K介子兩個弱本徴態(在弱相互作用下,有著特定衰變壽命的態)的存在。  這兩個弱本徵態被稱為(長命K)及(短命K)。在假定CP對稱的情況下,=K,=K。

  一初態為的粒子束,會在傳播時變成自己的反粒子,而反粒子又會變回原來的粒子,如此類推。這就是粒子振盪。在觀測弱相互作用衰變成輕子時,發現總是衰變成電子,而反粒子則總是衰變成正電子。前文的分析提到純及反粒子的粒子源,與電子與正電子生產率的關係。分析這種半輕子衰變的時間演化,可以發現有振盪現象,並且能夠得悉及間的質譜分裂。由於這是由弱相互作用引起的,質譜分裂非常小,約為每一態質量的10倍。

  一束中性K介子在飛行中衰變,因此短命的就此消失,剩下一束純。假設這束粒子被射進物質裡,那麼及其反粒子就會與原子核有著不同的相互作用。與核子產生準彈性散射,而反粒子則有可能產生超子。由於兩個部分與核子有著不同的相互作用,兩粒子間失去了原有的量子同調。 不久之後,羅伯特·艾德爾與同事們報告的再生比預期多,就此開啟了歷史的新篇章。

  在核實艾德爾的結果時,布魯克海文國家實驗室的詹姆斯·克羅寧與瓦爾·菲奇於1964年發現衰變成兩個π介子(CP=+1)。根據前文的解釋,要上述衰變成立,就必須假設初態及終態的CP值不一樣,因此他們馬上提出了CP破壞。其他解釋,例如非線性量子物理及未被觀測到的新粒子,在不久後就被排除,剩下的CP破壞就是唯一的可能性。克羅寧與菲奇因這個發現而於1980年了榮獲諾貝爾物理學獎。  事實上,儘管及為弱本徵態(因為它們有各自不變的衰變平均壽命,而衰變就是由弱相互作用所引起的),但是它們並不太是CP本徵態。取而代之的是,在ε很小的情況下(在一個重整化以內),  而也是相近的情況。因此有些時候 衰變時CP=+1,而同樣地 可以有CP=-1的衰變。這就是間接CP破壞,由 及其反粒子混合所造成的CP破壞。同時有一種直接CP破壞,也就是在衰變過程當中的P破壞。因為混合與衰變都是由W玻色子的同一種相互作用所造成,所以存在兩種CP破壞,也是因為這樣才會有CKM矩陣所預測的CP破壞。
在粒子物理學中,K介子(Kaon,標記為))是帶有奇異數這一量子數的四種介子的任一種。在夸克模型中,我們知道它們含有一個奇夸克(或其反夸克),及一個上或下夸克的反夸克(或其夸克)。