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  “阻尼”源自英語“damping”,其動詞形式“damp”意為阻抑、減弱。1933年8月21日至9月2日召開的中央研究院物理研究所第一次名詞審查會議上,名詞審查委員會主任委員楊肇燫以“尼”字有逐步減阻之義,提出將該詞譯作“阻尼”而獲贊同,自此被採納而定案。  不同於漢語中“尼”經常作為音譯語素的情況(如“比丘尼”“尼龍”“突尼西亞”),“阻尼”是用兩個同義語素對“damping”進行的意譯。

  在物理學和工程學上,阻尼的力學模型一般是一個與振動速度大小成正比,與振動速度方向相反的力,該模型稱為粘性(或黏性)阻尼模型,是工程中應用最廣泛的阻尼模型。粘性阻尼模型能較好地模擬空氣、水等流體對振動的阻礙作用。本條目以下也主要討論粘性阻尼模型。然而必須指出的是,自然界中還存在很多完全不滿足上述模型的阻尼機制,譬如在具有恆定摩擦係數的桌面上振動的彈簧振子,其受到的阻尼力就僅與自身重量和摩擦係數有關,而與速度無關。  除簡單的力學振動阻尼外,阻尼的具體形式還包括電磁阻尼、介質阻尼、結構阻尼等等。儘管科學界目前已經提出了許多種阻尼的數學模型,但實際系統中阻尼的物理本質仍極難確定。下面僅以力學上的粘性阻尼模型為例,作一簡單的說明。  粘性阻尼可表示為以下式子:  上述關係類比於電學中定義電阻的歐姆定律。  在日常生活中阻尼的例子隨處可見,一陣大風過後搖晃的樹會慢慢停下,用手撥一下吉他的弦後聲音會越來越小,等等。阻尼現象是自然界中最為普遍的現象之一。

  理想的彈簧阻尼器振子系統如右圖所示。分析其受力分別有:  假設振子不再受到其他外力的作用,於是可利用牛頓第二定律寫出系統的振動方程:  其中"a" 為加速度。

  上面得到的系統振動方程可寫成如下形式,問題歸結為求解位移"x" 關於時間"t" 函式的二階常微分方程:  將方程改寫成下面的形式:  然後為求解以上的方程,定義兩個新參量:  上面定義的第一個參量,ω,稱為系統的(無阻尼狀態下的)固有頻率。 第二個參量,ζ,稱為阻尼比。根據定義,固有頻率具有角速度的量綱,而阻尼比為無量綱參量。  微分方程化為:  根據經驗,假設方程解的形式為  其中引數formula_11一般為複數。  將假設解的形式代入振動微分方程,得到關於γ的特徵方程:  解得γ為:

  系統的行為由上小結定義的兩個參量——固有頻率ω和阻尼比ζ——所決定。特別地,上小節最後關於formula_14的二次方程是具有一對互異實數根、一對重實數根還是一對共軛複數根,決定了系統的行為。

  當formula_15時,formula_16的解為一對重實根,此時系統的阻尼形式稱為臨界阻尼。現實生活中,許多大樓內房間或衛生間的門上在裝備自動關門的扭轉彈簧的同時,都相應地裝有阻尼鉸鏈,使得門的阻尼接近臨界阻尼,這樣人們關門或門被風吹動時就不會造成太大的聲響。

  當formula_17時,formula_16的解為一對互異實根,此時系統的阻尼形式稱為過阻尼。當自動門上安裝的阻尼鉸鏈使門的阻尼達到過阻尼時,自動關門需要更長的時間。如記憶枕。

  當formula_19時,formula_16的解為一對共軛虛根,此時系統的阻尼形式稱為欠阻尼。在欠阻尼的情況下,系統將以圓頻率formula_21相對平衡位置作往復振動。

  其中  是有阻尼作用下系統的固有頻率,"A" 和φ 由系統的初始條件(包括振子的初始位置和初始速度)所決定。該振動解代表的是一種振幅按指數規律衰減的簡諧振動,稱為衰減振動(見上圖中 formula_24 的位移-時間曲線所示)。  其中"A" 和"B" 由初始條件所決定。該振動解表徵的是一種按指數規律衰減的非週期運動。  則運動微分方程的通解可以寫為: 其中"A" 和"B" 同樣取決於初始條件,cos 和 sin 為雙曲函式。該振動解表徵的是一種同樣按指數規律衰減的非週期蠕動。從上面的位移-時間曲線圖中可以看出,過阻尼狀態比臨界阻尼狀態蠕動衰減得更慢。
阻尼(英語:damping)是指任何振動系統在振動中,由於外界作用(如流體阻力、摩擦力等)和/或系統本身固有的原因引起的振動幅度逐漸下降的特性,以及此一特性的量化表徵。