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  在量子力學裡角動量是量子化的:系統的角動量不能任意地取某實數值而只能取以約化普朗克常數formula_15為單位整數或半整數倍。粒子的運動軌道造成的角動量必須取formula_15的整數倍。另外實驗證明大部分亞原子粒子都擁有一種和運動無關的先天角動量叫自旋。自旋以formula_17的倍數出現。

  角動量是位移與動量的向量積。而量子力學裡位移與同方向動量是非對易的因此各獨立方向的角動量分別非對易: 根據海森堡不確定原理非對易的物理量不能同時測準。因此角動量向量的各方向部可以各自但不能同時確定。雖然如此但是角動量向量的長度是可和任意一部同時確定:  因此算符formula_22和formula_23(任選一方向為z)有共同的特徵波函式。formula_22在球座標系表現為: 其中formula_26是位移與formula_27軸夾角,formula_28是繞formula_27軸旋轉的角度。 它和formula_23的共同特徵函式 是球諧函式: formula_34是某非負整數。formula_35是絕對值不大於formula_34的整數。

  經典力學內角動量是可以取任意連續值會導致熱力學上一些弔詭。角動量量子化給這些問題完美的答案,這也是角動量量子化有其必要性的證據之一。 在熱力學裡平均能量和系統自由度有關。例如忽略內部結構的單原子分子組成的理想氣體平均能量是formula_37:三維空間運動的分子的每個獨立運動方向分別給於平均能量formula_38。這是能量均分定理。  假設除了三維的平移運動,氣體的分子是由兩種原子組成。而原子可以相互環繞運動。為了簡化問題假設所有分子的原子對只能環繞z軸運動。它們旋轉的動能量是: formula_23是分子旋轉的角動量,formula_9是轉動慣量和原子的距離平方成正比。從運用統計力學的配分函式 (formula_43是溫度formula_44的倒數)可以得到古典旋轉運動對平均能量的貢獻: 也就是新的旋轉自由度和每平移運動方向給與一樣的能量。  但是,旋轉的貢獻並不決定於分子的轉動慣量formula_9也就是和原子的距離無關。但這和我們期待原子距離或分子轉動慣量趨向0時回到無旋轉的結果相矛盾。這就是經典力學引起的弔詭:能量均分定理允許透過巨集觀觀察得到所有微觀自由度的資訊:儘管由很多基本粒子組成的原子一般擁有遠高於巨集觀觀察的自由度。 問題的解決來自角動量量子化。因為微觀角動量不能取任意的連續值因此以上用積分計算配分函式是不正確的。配分函式應該是一個和: 在溫度很高(formula_48)或分子轉動慣量很大的情況下,每項間變化緩慢。用積分來進似近似以上和是可接受的。在這情況下選轉的確和一般自由度一樣。上段得到的結果是正確的。但在溫度很低或分子轉動慣量很小的情況下formula_49主要貢獻來自formula_50小的前幾項: 因此對平均溫度的貢獻是: 而一個系統的量子旋轉特徵和經典旋轉特徵的交叉點出現在溫度可以給與幾個formula_15角動量的能量:
在物理學中,角動量是與物體的位置向量和動量相關的物理量。對於某慣性參考系的原點formula_1,物體的角動量是物體的位置向量和動量的叉積,通常寫做formula_2。角動量是向量。