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  與高斯單位制類似,洛倫茲-亥維賽單位制採用“長度-質量-時間”量綱系統,即其中所有的電磁單位都是匯出單位,大小取決於長度、質量以及時間所採用的單位大小。電荷的單位是通過庫倫定律推導的:當採用高斯單位制時,其形式為;而當採用洛倫茲-亥維賽單位制時,其單位則變為。與之對應的單位轉換關係為:。因此,洛倫茲-亥維賽單位制下的單位電荷會比高斯單位制中的大倍。  當採用類似於高斯單位制的量綱分析時,即將ε與μ納入單位考量,我們就可以得到國際單位制與洛倫茲-亥維賽單位制之間的換算關係。例如,洛倫茲-亥維賽單位制中電荷的量綱為。當,,以及時,洛倫茲-亥維賽單位制中單位電荷就為。  由於洛倫茲-亥維賽單位制中電學單位與磁學單位是分離的,則當電學量與磁學量出現於同一方程式,就需引入一個常數來構建兩者之間聯絡。與高斯單位制類似,在洛倫茲-亥維賽單位制中,這個常數就是電磁場的傳播速度。

  對於任意的單位制,麥克斯韋方程組可以取以下這種形式: 其中,。常數與在不同的單位下形式有所不同。首先設在任意單位下存在,則對於上文述及的三種單位制存在:  有理化過程所實現是將輻射係數(與場源具有一定距離某點的場強)取代為高斯散度係數(場源外某封閉曲面的通量)。二者之間的關係可以從一個簡單情形類推得到:場源為一點,外面的曲面為一個球面,強度則是通量密度。舊有的模型中,被設為1。而在有理化模型中,則轉為設為1。物理學中的有理化方程通常都具有相應的表徵對稱性的因子:例如平面對稱的,柱對稱的以及球對稱的。  常數則通過聯絡電學單位與磁學單位。當採用高斯單位制或洛倫茲-亥維賽單位制時,由電磁波方程,被設為。但在國際單位制中,,則上式化為。因而在許多教科書中,電荷與電流間的關係為而不是。

  當採用洛倫茲-亥維賽單位制時,自由空間中有源麥克斯韋方程組的形式為:  其中為真空中光速,為電場強度,為磁場強度,為電荷密度而則為電流密度。  洛倫茲力方程為:  其中:試探粒子的電荷量為,速度為;則為施加在試探粒子上的電場力與磁場力之和。  在高斯單位制與洛倫茲-亥維賽單位中,電學單位與磁學單位都是從力學單位中衍生出來的。電荷就是設時由庫侖定律引入的。在高斯單位制下,;而在洛倫茲-亥維賽單位下,。由此可以得到。類似地可以得到兩種單位制下其他量間大小轉換關係:

  

  在這裡,我們將列舉微觀與巨集觀微分形式的麥克斯韋方程組在三種單位制下的不同形式。積分形式的麥克斯韋方程組可以通過斯托克斯定理由微分形式得到。

  下面所列的為電介質中幾種電場性質。為簡單起見,這裡僅列舉均一、線性、各向同性且無色散介質中的情況,即令電容率為一個常數。  其中  高斯單位制與洛倫茲-亥維賽單位制中的formula_10和國際單位制中的formula_14都是無量綱量,具有相同的數值。然而,電極化率formula_15雖然在所有單位制中都無單位,但對於相同材料而言,卻未必具有相同的數值:  下面所列的為磁介質中幾種磁場性質。為簡單起見,這裡僅列舉均一、線性、各向同性且無色散介質中的情況,即令磁導率為一個常數。 其中  高斯單位制與洛倫茲-亥維賽單位制中的formula_17和國際單位制中的formula_21都是無量綱量,具有相同的數值。然而,磁化率formula_19雖然在所有單位制中都無單位,但對於相同材料而言,卻未必具有相同的數值:

  電場與磁場的性質可以通過矢勢A與標勢φ表述:

  通常來說,將下表所涉及的量依據對應單位制進行替換,即可完成不同單位制下方程形式的轉換。

  當採用國際單位制時,設定即可得到自然單位制所對應的形式的方程,其與採用洛倫茲-亥維賽單位制時的方程形式類似。形式轉換並不涉及係數。  如,國際單位制中的庫倫平方反比方程為。當設時,即可得到採用洛倫茲-亥維賽單位制時的形式:。高斯單位制下的方程分母不含。  當在採用洛倫茲-亥維賽單位制時,設定,即可得到採用國際單位制設定時的方程形式:
洛倫茲-亥維賽單位制(或稱亥維賽-洛倫茲單位制)是一種衍生自釐米-克-秒制的單位系統,主要用於電磁學領域。其得名於荷蘭物理學家亨德里克·洛倫茲與英國數學家奧利弗·亥維賽。與同是衍生自釐米-克-秒制的高斯單位制類似,在使用這種單位制時,電常數及磁常數並不在方程中出現,而是整合於相關的單位中。相對於國際單位制,洛倫茲-亥維賽單位制可以視作調整麥克斯韋方程組,歸一與,轉而在麥克斯韋方程組中使用光速的結果。