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  柯西-黎曼方程常常表述為其他形式。首先,它們可以寫成複數形式:  在此形式中,方程對應於雅可比矩陣結構上有如下形式  其中formula_5,formula_6。該形式的矩陣是複數的矩陣表示。幾何上,這樣的一個矩陣總是一個旋轉和一個縮放的複合,從而是保角(保持角度不變)的。因此,滿足柯西-黎曼方程的有非零導數的函式保持平面曲線的角度不變。也即,柯西-黎曼方程是函式成為共形對映的條件。

  方程組有時也被寫作一個方程  其中微分運算元formula_8定義為  在此形式中,柯西-黎曼方程可以解釋為"f"獨立於變數formula_10。

  柯西-黎曼方程是函式的復可微性(或稱全純性)的充要條件。精確的講,設  為複數"z"∈C的函式,則"f"在點"z"的復導數定義為  如果該極限存在。  若該極限存在,則可以取"h"→0沿著實軸或者虛軸的極限;它在兩種情況下應該給出同樣的結果。從實軸逼近,得到  而從虛軸逼近有  "f"沿著兩個軸的導數相同也即  這就是在點"z"的柯西-黎曼方程(2)。  反過來,如果"f":C → C作為對映到R上的函式可微,則"f"復可微當且僅當柯西-黎曼方程成立。

  柯西-黎曼方程的一個解釋和復變理論無關。設"u"和"v"在R的開子集上滿足柯西-黎曼方程,考慮向量場  將其視為(實)兩個分量的向量。則第二個柯西-黎曼方程(1b)斷言formula_17無旋:  第一個柯西-黎曼方程(1a)斷言該向量場無源(或者是零散度):  分別根據格林定理和散度定理,這樣的場是保守的,而且沒有源,在整個開域上淨流量為零。(這兩點在柯西積分定理中作為實部和虛部結合起來。)在流體力學中,這樣的一個場是一個勢流。在靜磁學中,這樣的向量場是在不含電流的平面區域中的靜磁場的模型。在靜電學中,它們提供了不包含電荷的平面區域的電場模型。

  柯西-黎曼方程的其他表述有時出現在其他座標系中。若(1a)和(1b)對於連續函式"u"和"v"成立,則如下方程也成立 對於任何座標("n"("x","y"), "s"("x","y")),如果它們滿足formula_21正交併且正定向。因此,特別的有,在極座標"z"="re"下,方程組有如下形式  結合成一個"f"的方程,就有

  非齊次柯西-黎曼方程由兩個未知兩個實變數的函式"u"("x","y")和"v"("x","y")的方程組成  對於給定的定義在R的開子集上的函式α("x","y")和β("x","y")。這些方程經常合併為一個方程。  其中"f"="u"+i"v",φ=(α+iβ)/2。  若φ是C的,則在有界區域"D"中方程顯式可解,只要φ在"D"的閉包上連續。實際上,按照柯西積分公式,  對於所有ζ∈"D"成立。

  

  設"f" = "u"+i"v"為複函式,作為函式"f" : R → R可微。則柯西積分定理(柯西-古爾薩定理)斷言"f"在開復域Ω上解析當且僅當它在該域上滿足柯西-黎曼方程。特別是,"f"不需假定為連續可微。  柯西-古爾薩定理的假設可以大幅減弱;"f"不需可微,只要"f"="u"+i"v"在Ω上連續且"f"關於"x"和"y"的偏導數在Ω中存在即可,這個結果稱為Looman–Menchoff定理。  "f"在整個域Ω上滿足柯西-黎曼方程是要點。可以構造在一點滿足柯西-黎曼方程的連續函式,但它不在該點解析(譬如,"f"("z") = "z"/|z|)。只滿足柯西-黎曼方程也是不夠的,(需額外滿足連續性),下面的例子表明了這一點: 它處處滿足柯西-黎曼方程,但在"z"=0不連續。  但是,如果一個函式在開集上以弱形式滿足柯西-黎曼方程,則函式解析。更精確的講:

  在多復變數的理論中有對柯西-黎曼方程的恰當推廣。他們組成一個偏微分方程的嚴重過約束系統。通常的表述中,"d-bar運算元"  將全純函式消零。這是  的直接推廣 其中
複分析中的柯西-黎曼微分方程(英語:Cauchy–Riemann equations)是提供了可微函式在開集中為全純函式的充要條件的兩個偏微分方程,以柯西和黎曼得名。這個方程組最初出現在達朗貝爾的著作中。後來尤拉將此方程組和解析函式聯絡起來。 然後柯西採用這些方程來構建他的函式理論。黎曼關於此函式理論的論文於1851年問世。