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  該型別噪聲是由約翰·約翰遜1926年在貝爾實驗室發現並且第一次測量的。 他向哈里·奈奎斯特描述了他的發現,奈奎斯特當時也在貝爾實驗室並且能夠解釋這個結果。

  熱噪聲與散粒噪聲完全不同,散粒噪聲包括額外的電流波動,當提供電壓並伴隨巨集觀電流開始流動時就會產生。一般情況下,上述定義適用於任何型別的導電介質的電荷載體(例如,電解質中的離子),而不只是電阻。可以通過一個能提供非理想電阻噪聲的電壓源串聯一個無噪聲的理想電阻來模擬。  單邊功率譜密度,或電壓變化(均方)頻寬每赫茲,由下式給出 其中 "k" 是玻爾茲曼常數用焦耳每開爾文表示, "T" 是電阻的絕對溫度用開爾文表示,"R" 是電阻值用歐姆(Ω)表示。  該公式可用於室溫下的快速計算: 例如,一個 1 kΩ 電阻溫度在 300 K 時有  對於給定頻寬,電壓 formula_4 給出 其中 Δ"f" 為已測噪聲之上的頻寬用赫茲表示。一個 1 k 電阻器在室溫及 10 kHz 頻寬情況下的RMS噪聲電壓是400 nV。 一個有用的經驗法則需要記住的是,50 Ω 在室溫及 1 Hz 頻寬下對應於 1 nV 的噪聲。  電阻器短路連線時的耗散噪聲功率  電阻器所產生的噪聲可以傳遞至其餘電路;最大的噪聲功率傳遞發生在噪聲產生阻抗與剩餘電路的戴維南等效阻抗阻抗匹配時。在這種情況下兩部分阻抗中的任意一個的耗散噪聲均作用在其本身和其他電阻。由於其中的任何一個電阻只有一半的壓降,因此噪聲功率 此處 "P" 是熱噪聲功率用瓦表示。注意這是獨立的噪聲產生阻抗。

  噪聲源也可以通過電流源並聯電阻方式來模擬,通過諾頓等效相應的只要簡單地除以 "R "便可以得到。這裡給出該電流源的均方根值為: i_n = \sqrt </ref
約翰遜–奈奎斯特噪聲(英語:Johnson–Nyquist noise,也稱作熱噪聲, 約翰遜噪聲,或奈奎斯特噪聲)是由於熱攪動導致導體內部的電荷載體(通常是電子)達到平衡狀態時的電子噪聲,與所施加電壓無關。一般用統計物理推導該噪聲被稱作波動耗散定理,這裡用廣義阻抗或廣義極化率來表徵該介質。