La manière la plus simple de modifier les phases des sons partiels consiste à fausser un. peu les tuyaux de résonnance en rétrécissant leur orifice ; on affaiblit ainsi la résonnance et, en même temps, la phase se modifie. Si le tuyau de résonnance est accordé de manière que le son de plus forte résonnance coïncide exactement avec le son du diapason considéré, la théorie mathématique nous apprend (1), que la plus grande vitesse de l'air, à l'embouchure du tuyau, de dedans en dehors, coïncide avec la plus grande vitesse des extrémités du diapason, de dehors en dedans: Si, au contraire, le tuyau est accordé un peu plus bas, la plus grande vitesse de l'air se produit un peu plus tôt, et, s'il est accordé plus haut, un peu plus tard que la plus grande vitesse du diapason. Plus on modifie le ton, plus la différence de phase est considérable ; elle peut atteindre, comme limite, un quart 'de la durée totale de la vibration. La grandeur de la différence de phase est ici exactement liée à l'intensité de la résonnance, en sorte qu'on peut évaluer l'une par l'autre, dans une certaine mesure. Si nous représentons par 10 l'intensité du son dans le tuyau, pour l'unisson parfait du tuyau avec le diapason, et si nous supposons la durée d'une vibration entière partagée en 360 degrés comme la circonférence d'un cercle, les relations de l'intensité de la résonnance et de la différence de phase sont représentées de la manière suivante :
Intensité Différence de phase de la résonnance. en degrés.
