text: С учётом закона Ома U = I ⋅ R {\displaystyle U=I\cdot R} электрическую мощность, выделяемую на сопротивлении R {\displaystyle R} , можно выразить как через ток P = I ( t ) 2 ⋅ R , {\displaystyle P=I(t)^{2}\cdot R,} так и через напряжение: P = U ( t ) 2 R . {\displaystyle P={{U(t)^{2}} \over R}.} Соответственно, работа (выделившаяся теплота) является интегралом мощности по времени: A = ∫ P ( t ) d t = ∫ I ( t ) 2 ⋅ R d t = ∫ U ( t ) 2 R d t . {\displaystyle A=\int P(t)\,dt=\int I(t)^{2}\cdot R\,dt=\int {{U(t)^{2}} \over R}\,dt.} Для электрического и магнитного полей их энергия пропорциональна квадрату напряжённости поля.