text: Уравнения Максвелла можно записать в спинорной форме: ∂ λ σ ˙ f μ ˙ σ ˙ + ∂ μ ˙ σ f λ σ = 2 s λ ˙ μ {\displaystyle \partial _{\lambda {\dot {\sigma }}}f_{\dot {\mu }}^{\dot {\sigma }}+\partial _{{\dot {\mu }}\sigma }f_{\lambda }^{\sigma }=2s_{{\dot {\lambda }}\mu }} , ∂ λ σ ˙ f μ ˙ σ ˙ − ∂ μ ˙ σ f λ σ = 0 {\displaystyle \partial _{\lambda {\dot {\sigma }}}f_{\dot {\mu }}^{\dot {\sigma }}-\partial _{{\dot {\mu }}\sigma }f_{\lambda }^{\sigma }=0} , где спинор второго ранга f {\displaystyle f} определяется уравнением f λ μ = 1 2 ( ∂ λ σ ˙ φ μ σ ˙ + ∂ μ σ φ σ σ ˙ ) {\displaystyle f_{\lambda \mu }={\frac {1}{2}}(\partial _{\lambda {\dot {\sigma }}}\varphi _{\mu }^{\dot {\sigma }}+\partial _{\mu \sigma }\varphi _{\sigma }^{\dot {\sigma }})} , φ μ ν {\displaystyle \varphi _{\mu \nu }} — четырёхмерный потенциал в форме спинора второго ранга, ∂ μ ν {\displaystyle \partial _{\mu \nu }} — оператор четырёхмерного градиента в спинорной форме, s μ ν {\displaystyle s_{\mu \nu }} — плотность тока в спинорной форме В электродинамике большое значение имеют гармонические колебания.