text: Подставляя в эту формулу волновые функции, указанные выше, получим D = | A 3 | 2 | A 1 | 2 {\displaystyle {D}={\frac {|{A_{3}}|^{2}}{|{A_{1}}|^{2}}}} Теперь, воспользовавшись граничными условиями, выразим сначала A 2 {\displaystyle A_{2}} и B 2 {\displaystyle B_{2}} через A 3 {\displaystyle A_{3}} (с учетом, что χ a ≫ 1 {\displaystyle {\chi }a~{\gg }~1} ): A 2 = 1 − i n 2 A 3 exp ⁡ ( χ a ) , B 2 = 1 + i n 2 A 3 exp ⁡ ( − χ a ) ≈ 0 {\displaystyle {A_{2}}={\frac {1-in}{2}}{A_{3}}{\exp {\left({\chi }a\right)}}~,~~~~~~{B_{2}}={\frac {1+in}{2}}{A_{3}}{\exp {\left(-{\chi }a\right)}}~{\approx }~0} n = k χ = E − U f U 0 − E {\displaystyle n={\frac {k}{\chi }}={\sqrt {\frac {E-U_{f}}{{U_{0}}-E}}}} а затем A 1 {\displaystyle A_{1}} через A 3 {\displaystyle A_{3}} : A 1 = i ( 1 − i n ) 2 4 n exp ⁡ ( χ a ) A 3 {\displaystyle {A_{1}}={i{\frac {\left(1-in\right)^{2}}{4n}}}{\exp {\left({\chi }a\right)}}{A_{3}}} Введём величину D 0 = 16 n 2 ( 1 + n 2 ) 2 = 16 ( U 0 − E ) ( E − U f ) ( U 0 − U f ) 2 {\displaystyle {D_{0}}={\frac {16{n^{2}}}{{\left(1+{n^{2}}\right)}^{2}}}=16{\frac {(U_{0}-E)(E-U_{f})}{(U_{0}-U_{f})^{2}}}} которая будет порядка единицы.