text: Можно показать, что эффект магнитного монополя сводится к замене l ( l + 1 ) {\displaystyle l(l+1)} на l ( l + 1 ) − 1 / 4 n 2 {\displaystyle l(l+1)-1/4n^{2}} (n — целое число в условии Дирака) в центробежном потенциале радиального уравнения Шрёдингера, при этом орбитальный угловой момент l {\displaystyle l} может принимать значения l n = 1 2 | n | ; 1 2 | n | + 1 ; 1 2 | n | + 2 ; . . . {\displaystyle l_{n}={\frac {1}{2}}|n|;{\frac {1}{2}}|n|+1;{\frac {1}{2}}|n|+2;...} l 1 = 1 / 2 ; 3 / 2 ; 5 / 2 ; . . . {\displaystyle l_{1}=1/2;3/2;5/2;...} при n = 1 , {\displaystyle n=1,} l 2 = 1 ; 2 ; 3 ; . . . {\displaystyle l_{2}=1;2;3;...} при n = 2 , {\displaystyle n=2,} l 3 = 3 / 2 ; 5 / 2 ; 7 / 2 ; . . . {\displaystyle l_{3}=3/2;5/2;7/2;...} при n = 3 , {\displaystyle n=3,} l 4 = 2 ; 3 ; 4 ; . . . {\displaystyle l_{4}=2;3;4;...} при n = 4. {\displaystyle n=4.} Заметим, что при нечётном n система из двух бесспиновых частиц благодаря ненулевой дивергенции магнитного поля обладает полуцелым угловым моментом.