text: Тогда можно получить 4 поля Киллинга, напоминающих исходные в декартовых координатах: ∂ t , ∂ y , ∂ z , − z ∂ y + y ∂ z {\displaystyle \partial _{t},\;\;\partial _{y},\;\;\partial _{z},\;\;-z\,\partial _{y}+y\,\partial _{z}} (временные трансляции, пространственные трансляции, ортогональные направлению ускорения и пространственные вращения в плоскости, ортогональной направлению ускорения) плюс ещё шесть полей: exp ⁡ ( ± t ) ( y x ∂ t ± ( y ∂ x − x ∂ y ) ) , {\displaystyle \exp(\pm t)\,\left({\frac {y}{x}}\,\partial _{t}\pm \left(y\,\partial _{x}-x\,\partial _{y}\right)\right)\;,} exp ⁡ ( ± t ) ( z x ∂ t ± ( z ∂ x − x ∂ z ) ) , {\displaystyle \exp(\pm t)\,\left({\frac {z}{x}}\,\partial _{t}\pm \left(z\,\partial _{x}-x\,\partial _{z}\right)\right)\;,} exp ⁡ ( ± t ) ( 1 x ∂ t ± ∂ x ) . {\displaystyle \exp(\pm t)\,\left({\frac {1}{x}}\,\partial _{t}\pm \partial _{x}\right)\;.} Отметим, что от эти генераторы, естественно, можно разложить на генераторы пространства Минковского в декартовых координатах, так что существует их комбинация, соответствующая генератору временных трансляций ∂ T {\displaystyle \partial _{T}} , хотя клин Риндлера очевидно не имеет инвариантности относительно таких трансляций.