text: Если свет с длиной волны λ падает из среды с показателем преломления n 1 {\displaystyle n_{1}} под углом θ 1 {\displaystyle \theta _{1}} на вещество с показателем преломления n 3 {\displaystyle n_{3}} , покрытую тонкой пленкой с показателем преломления n 2 {\displaystyle n_{2}} и толщиной h {\displaystyle h} , то при оптической толщине плёнки H = n 2 h {\displaystyle H=n_{2}h} H = λ 4 cos ⁡ θ 2 , 3 λ 4 cos ⁡ θ 2 , 5 λ 4 cos ⁡ θ 2 , … {\displaystyle H={\frac {\lambda }{4\cos \theta _{2}}},\quad {\frac {3\lambda }{4\cos \theta _{2}}},\quad {\frac {5\lambda }{4\cos \theta _{2}}},\ldots } то коэффициент отражения R = ( r 12 − r 23 1 − r 12 r 23 ) 2 , {\displaystyle R=\left({\frac {r_{12}-r_{23}}{1-r_{12}r_{23}}}\right)^{2},} где r 12 {\displaystyle r_{12}} — коэффициент отражения на грани сред 1 и 2, и для нормального падения R = ( n 1 n 3 − n 2 2 n 1 n 3 + n 2 2 ) 2 . {\displaystyle R=\left({\frac {n_{1}n_{3}-n_{2}^{2}}{n_{1}n_{3}+n_{2}^{2}}}\right)^{2}.} Отсюда видно, что коэффициент отражения можно сделать нулевым, если подобрать материалы так, чтобы n 1 n 3 = n 2 2 {\displaystyle n_{1}n_{3}=n_{2}^{2}} .