text: Простейшим видом действия для скалярного поля ϕ {\displaystyle \phi } , ведущим к линейному уравнению поля, является вид: S = S f + S i n t + S s = ∫ 1 α ( 1 c 2 ( ∂ t ϕ ) 2 − ( ∇ ϕ ) 2 − m 2 ϕ 2 ) d V d t + S i n t + S s {\displaystyle S=S_{f}+S_{int}+S_{s}=\int {\frac {1}{\alpha }}({\frac {1}{c^{2}}}(\partial _{t}\phi )^{2}-(\nabla \phi )^{2}-m^{2}\phi ^{2})dVdt+S_{int}+S_{s}} , (записано в форме, соответствующей полю в трёхмерном пространстве; здесь α {\displaystyle \alpha } — «силовая константа», c {\displaystyle c} — скорость распространения волн поля ϕ {\displaystyle \phi } , которая для фундаментальных полей обычно — чтобы не нарушался принцип относительности — полагается равной скорости света, ∇ {\displaystyle \nabla } — трёхмерный градиент, m — масса поля ϕ {\displaystyle \phi } ( m = 0 {\displaystyle m=0} для безмассовых полей), d V {\displaystyle dV} — элемент трёхмерного объёма).