電子溫度與電離能的比能夠決定電漿的電離度，是於哪個方程式中能夠證明?
薩哈電離方程式
電漿的溫度籠統地來說代表了每顆粒子的平均動能，一般用克耳文或電子伏特來量度。要維持電漿的電離狀態，一般需要較高的溫度。薩哈電離方程式說明，電子溫度與電離能之比決定了電漿的電離度。在低溫下，離子和電子會互相結合，形成結合態，即原子，電漿態也會因此最終變為氣體。在大多數情況下，電漿中的電子很接近熱平衡，所以電子溫度有良好的定義。在紫外線、高能粒子或強電場等的影響下，電子的能量分布和馬克士威-波茲曼分布會有較大的偏離，但儘管如此，電子溫度仍然具有良好定義。由於質量相差懸殊，所以電子和電子之間比電子和離子或中性原子之間更快地達到熱平衡。因此，離子溫度和電子溫度可以有巨大的差異。這種情況在弱電離電漿中尤為常見，其中的離子一般接近室溫。電漿可以根據其電子、離子和中性粒子的相對溫度歸為兩類─高溫電漿和低溫電漿。在高溫電漿中，電子、離子和中性粒子處於同一溫度，即熱平衡；在低溫電漿中，電子有較高的溫度，而離子和中性粒子的溫度則比電子低很多，有時甚至接近室溫。
當激波或雙層這些薄片結構存在的情況下，電漿的性質從薄片的一邊到另一邊可以有急劇的變化。雙層之中的局部電荷分離使雙層內部有較大的電位差異，但在雙層以外不產生任何電場。這可以分隔開雙層兩邊性質不同的電漿，並使離子和電子加速。電漿的準中性意味著，電漿中的任何電流都必須形成迴路。這種迴路同樣遵守克希荷夫電路定律，並具有電阻和電感。一般來說，電漿迴路都必須當做強耦合系統，即某一區域的性質受整個迴路的影響。強耦合性加上非線性會產生複雜的現象。這些迴路中儲存著磁能，一旦迴路受到破壞，例如因電漿不穩定性，這一能量將會以加熱和加速的形式釋放出來。日冕中的加熱現象通常就是以此為解釋的。電漿電流，特別是磁場對齊的電流，也出現在地球極光和絲狀電漿中。
現代時期的開始代表了歐洲文藝復興的結束。確切的時間點會依據各個領域的界定而有所不同，比如說，一個歷史學家可能會將現代的開始放在1650年，而一個音樂家則可能會把時間放在音樂的浪漫時期結束之後，也就是大約1900年。當代史學者習慣把一戰爆發，作為近代的終結、現代的開端。同樣地，依據各個領域的不同觀點，現代時期可能會被界定為一直延伸到我們現在所處的時間，或者也有可能被認為結束於後現代主義的開始，可能在1960年代到1980年代初期之間的任何一點。如果是將現代定義為在後現代之前的話，那麼它可能特別指涉了現代主義。有的觀點則認為，後現代主義只不過是現代主義本身最晚一個時期的發展而已。
要完全描述電漿的狀態，原則上須要寫下所有粒子的位置和速度，並計算出電漿範圍內的電磁場。不過這種繁複的做法一般是不切實際的，在現實中也不可能測量出每顆粒子的動態。所以，電漿物理學家通常會運用簡化的模型，這些模型可分為以下兩大類。流體模型利用光滑的量來描述電漿，如密度和某位置周圍的平均速度。簡單的流體模型有磁流體力學，它結合馬克士威方程組和納維斯托克斯方程組，並把電漿視為遵守這套方程組的單一流體。再推廣一步，有將離子和電子分開描述的雙流體模型。當碰撞頻率足夠高，使電漿的速度分布近似馬克士威-波茲曼分布時，流體模型就相對準確。由於流體模型通常把電漿描述成每個空間位置具有某特定溫度的單一的流，因此無法描述電漿束或雙層這類速度隨空間改變的結構，以及任何波粒效應。動力學模型描述電漿中每一點的速度分布函數，所以無須假設馬克士威方程組。在無碰撞電漿中，往往需要此類模型。動力學模型有兩種：第一種在速度和位置上設下格子，並在格子上表示光滑化的分布函數；另一種稱為胞中粒子方法，它通過追蹤一大群單獨粒子的軌跡來描述動力學狀態。動力學模型的計算密集度一般比流體模型更高。弗拉索夫方程式能夠描述帶電粒子與電磁場發生交互作用的系統的動力學狀態。在磁化電漿中，陀螺動力學方法可以大大降低一個完全使用動力學模型的模擬的計算密集度。