較高的溫度，能夠維持什麼狀態於電漿方面?
電離狀態
電漿的溫度籠統地來說代表了每顆粒子的平均動能，一般用克耳文或電子伏特來量度。要維持電漿的電離狀態，一般需要較高的溫度。薩哈電離方程式說明，電子溫度與電離能之比決定了電漿的電離度。在低溫下，離子和電子會互相結合，形成結合態，即原子，電漿態也會因此最終變為氣體。在大多數情況下，電漿中的電子很接近熱平衡，所以電子溫度有良好的定義。在紫外線、高能粒子或強電場等的影響下，電子的能量分布和馬克士威-波茲曼分布會有較大的偏離，但儘管如此，電子溫度仍然具有良好定義。由於質量相差懸殊，所以電子和電子之間比電子和離子或中性原子之間更快地達到熱平衡。因此，離子溫度和電子溫度可以有巨大的差異。這種情況在弱電離電漿中尤為常見，其中的離子一般接近室溫。電漿可以根據其電子、離子和中性粒子的相對溫度歸為兩類─高溫電漿和低溫電漿。在高溫電漿中，電子、離子和中性粒子處於同一溫度，即熱平衡；在低溫電漿中，電子有較高的溫度，而離子和中性粒子的溫度則比電子低很多，有時甚至接近室溫。
要完全描述電漿的狀態，原則上須要寫下所有粒子的位置和速度，並計算出電漿範圍內的電磁場。不過這種繁複的做法一般是不切實際的，在現實中也不可能測量出每顆粒子的動態。所以，電漿物理學家通常會運用簡化的模型，這些模型可分為以下兩大類。流體模型利用光滑的量來描述電漿，如密度和某位置周圍的平均速度。簡單的流體模型有磁流體力學，它結合馬克士威方程組和納維斯托克斯方程組，並把電漿視為遵守這套方程組的單一流體。再推廣一步，有將離子和電子分開描述的雙流體模型。當碰撞頻率足夠高，使電漿的速度分布近似馬克士威-波茲曼分布時，流體模型就相對準確。由於流體模型通常把電漿描述成每個空間位置具有某特定溫度的單一的流，因此無法描述電漿束或雙層這類速度隨空間改變的結構，以及任何波粒效應。動力學模型描述電漿中每一點的速度分布函數，所以無須假設馬克士威方程組。在無碰撞電漿中，往往需要此類模型。動力學模型有兩種：第一種在速度和位置上設下格子，並在格子上表示光滑化的分布函數；另一種稱為胞中粒子方法，它通過追蹤一大群單獨粒子的軌跡來描述動力學狀態。動力學模型的計算密集度一般比流體模型更高。弗拉索夫方程式能夠描述帶電粒子與電磁場發生交互作用的系統的動力學狀態。在磁化電漿中，陀螺動力學方法可以大大降低一個完全使用動力學模型的模擬的計算密集度。
電漿的導電性以及電場強度和範圍意味著，在足夠大的體積內，正負電荷大體相等，是為準中性。當電漿含有過高的淨電荷密度，甚至完全以單種帶電粒子組成時，就稱為非中性電漿。電場在這種電漿中的作用是舉足輕重的。例子有：帶電粒子束、彭寧離子阱中的電子雲以及正子電漿等等。塵埃電漿含有細小的帶電塵粒，通常存在於太空之中。塵粒能積累較高的電荷，並相互影響。實驗室中的塵埃電漿又稱複雜電漿。不可滲透電漿是一種熱電漿，它對於氣體和冷電漿的性質如同不可滲透的固體，而且能夠受別的物質推挪。以漢尼斯•阿爾文為首的研究組曾經在1960至1970年代短暫地研究不可滲透電漿，試圖在核融合反應中用它來隔開聚變電漿和反應爐壁。然而他們不久後發現，這種組態下的外部磁場會使電漿產生所謂的扭折不穩定性，導致熱量過多地向爐壁流失。2013年，一組材料科學家宣稱，他們不用磁約束，只用一層超高壓力低溫氣體，成功地生成穩定的不可滲透電漿。雖然由於高壓的關係無法通過光譜法取得電漿的性質，但從電漿對各種奈米結構合成過程的間接影響可以清晰看出，這種約束方法是有效的。他們還發現，在維持不滲透性幾十秒後，電漿和氣體的界面會篩選離子，這有可能引起第二種加熱模式。這種模式意味著，反應會有不同的動力學特性，並會產生複雜的奈米材料。
熔點、液化點是在大氣壓下晶體將其物態由固態轉變為液態的過程中固液共存狀態的溫度；各種晶體的熔點不同，對同一種晶體，熔點又與所受壓力有關，壓力越大，熔點越高。不過，與沸點不同，熔點受壓強的影響很小，因爲由固態轉變為液態的過程中，物質的體積幾乎不變化。進行相反動作的溫度，稱之為凝固點、結晶點，在一定大氣壓下，任何晶體的凝固點和熔點相同。習慣上，根據常溫時物質的狀態使用凝固點或熔點稱呼這一個溫度：對於常溫下為固態的物質，這個溫度稱爲熔點；對於常溫下為液態的物質，這個溫度稱爲凝固點。一般的非晶體並沒有固定的熔點和凝固點。