scattering)的理論基礎(chǔ)。不再關(guān)注于光散射的光強(qiáng)值,而關(guān)注于光強(qiáng)隨著時(shí)間的波動(dòng)行為。(dòng)時(shí)間周期,此波動(dòng)時(shí)間和粒子的擴(kuò)散速度呈反比例關(guān)系。我們通過光強(qiáng)值的波動(dòng)自相關(guān)函數(shù)的計(jì)算來獲得隨時(shí)間變化的衰減指數(shù)曲線。方程式,我們zui終就可以計(jì)算得出顆粒的半徑(假定其是一個(gè)圓球形狀)。zui終結(jié)果就是光強(qiáng)。”散射光強(qiáng)值,在DLS系統(tǒng)中,絕大部分都使用90度角。7.0nm;29.3nm和217.5nm。(shù)據(jù)結(jié)果。(tǒng)的DLS系統(tǒng)的結(jié)果,更可以通過Nicomp多峰分布模式體現(xiàn)樣品的真實(shí)情況。如圖二:此數(shù)據(jù)為檢測93nm和150nm的混合標(biāo)粒所得到的數(shù)據(jù)。(biāo)粒的平均粒徑為110nm-120nm之間,卻無法得到實(shí)際的多組分體系結(jié)構(gòu)。98.2nm以及190nm附近。達(dá)到收益zui大化。(shí)間,且無需培訓(xùn),測試結(jié)果重現(xiàn)性好,誤差率<1%。(shí),折射率的特性會(huì)引起光散射強(qiáng)度不足。(相比較傳統(tǒng)的光電倍增管有7倍放大增益效果)。(jí)顆粒的分布情況。