1 DtJ MAGNÉTISME EN MOUVEMENT. 46$
ñ«=T-+.T, /(*)i- i

car « ne peut être qu’une fonction linéaire de To et T, qui
devra se réduire à chacun de ces deux termes, quand la
force relative à l’autre terme sera égale à zéro. Par la même
raison si après un temps f < t, une seconde forcé T2, constante
et parallèle à l’axe des-x, s’ajoute aux deux premières,
nous aurons au bout du temps t :

«=T^-t-TV/(*– f) + T/(i-«’).

Et généralement, au bout d’un temps quelconque t, plus
grand que t t t" etc. on aura

*=Toft+T.1f(t^-t’y+T, f(t.– t’) + ’T3/(t-r-trt)+ etc.,
lorsque les forces T, T3, T3, .etc, toutes constantes et parallèles
à l’axe des ce, s’ajouteront successivement à la force
To, et commenceront d’agir aux époques t’, t t’ etc.
Maintenant, pour que la force qui agit dans cette direction
sur l’élément que nous considérons, varie d’une manière
continue, et soit égale à T au bout du temps t, il suffira de
faire

t’=dt, t"=-2.dt, t"’=zZdt, etc.,

et de prendre en même temps

TJ=dT01Tz=dT11Tî=drT3, eîc ;

d’où il résultera

«===Toft+f(t-dt)dTo+f(t–zdt)dTI +.hf{dt)dT.
La partie de cette valeur de a qui se compose de termes in-
<references/>
Mémoires de l’Académie des sciences, Tome 6.djvu/657