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dans le premier cas, et dans le second

Q =^ [(A«3– B V) rcos. u + {Mar– B’ b2) rsin.u sin. (nf+v)
+(A’^3– B"£>sin ; wcos.(w*+’v)] ;
ou bien en remettant les coordonnées,3c, jyz} du point M
à la place de leurs valeurs

g i^[(A-B)a ?+(A’-B’)j+(A"-B")z], ;̃.
Q- 4’~ k ~(Aa3-B b3)~ (A’ ~3—B’b~).Ÿ+ (, A’a3—B’b~) z~.
r3

Le temps n’entrant pas dans ces formules, il en résulte
que passé les premiers moments de la rotation, dont nous
avons fait abstraction, l’action de la sphère tournante sur
un point donné sera constante en grandeur et en direction.
Déplus, lapremière valeur de Q étant linéaire par rapport à
&, y, z, cela montre que cette action sera la même pour tous
les points de l’espace intéFÎeur. Quant aux points extérieurs,
les composantes parallèles aux axes des a-, y, z, déterminées
par les équations (3) auront poUrCexpressions vX=-"|^[(A^-B^(i^3(A^^B^)f :
—3~~–B~)~],

%= |^[(A’B’^(i-3(A«3-~B^
— MK*^K ?fê]>
(1""

Z = ^^[(A"B"&3)(i-)-3(A^~B^)p
— 3{A’a3-B’b3)^]-
<references/>
Mémoires de l’Académie des sciences, Tome 6.djvu/682