mais je change complètement son système d’exposition dissymétrique et embrouillé :

''{{ordinal|1}}''. — La puissance d’un achromat pour une radiation est :

{{c|<math>\varphi = \left( n_1 - 1 \right) k_1 + \left( n_2 - 1 \right) k_2</math>,}}

Construisons une courbe de coordonnées (fig. 191) :

{{c|<math>x = n_1 - 1</math> (crown),{{espaces|8}}<math>y = n_2 -1</math>  (flint).}}

FIGURE 191

Pour les anciens verres, elle a la forme que montre en RV la figure 191. À chaque point de cette courbe correspond comme cote la longueur d’onde d’une certaine radiation ; les indices croissant quand la longueur d’onde diminue, le violet est du côté V, le rouge du côté R. L’allure de la courbe indique que les indices croissent proportionnellement beaucoup plus vite pour le flint que pour le crown quand la longueur d’onde diminue.

On peut écrire généralement :

{{c|<math>y = \alpha +\beta x + \gamma x^2</math> ;}}

{{Gauche|β et γ sont deux constantes positives.}}

Ceci posé, donnons au point T les coordonnées <math>x' = k_1 , y' = k_2</math>.

La puissance pour la radiation V prend la forme <math>xx' + yy'</math>.

C’est le produit du vecteur <math>\overline {\rm OT}</math> par la projection <math>\overline {\rm OP}</math> de <math>\overline {\rm OV}</math> sur la
<references/>
Bouasse - Optique géométrique élémentaire, Focométrie, Optométrie, 1917.djvu/254