b'\n_START_ARTICLE_\nMagnetismo\n_START_SECTION_\nUm pouco de Hist\xc3\xb3ria\n_START_PARAGRAPH_\nAs observa\xc3\xa7\xc3\xb5es de fen\xc3\xb4menos magn\xc3\xa9ticos naturais s\xc3\xa3o muito antigas. Entre elas relatam-se com frequ\xc3\xaancia as realizadas pelos gregos em uma regi\xc3\xa3o da \xc3\x81sia conhecida por Magn\xc3\xa9sia, embora haja ind\xc3\xadcios de que os chineses j\xc3\xa1 conheciam o fen\xc3\xb4meno h\xc3\xa1 muito mais tempo. Ainda no s\xc3\xa9culo VI a.C., Tales de Mileto, em uma de suas viagens ao continente (na \xc3\xa9poca prov\xc3\xadncia da Gr\xc3\xa9cia), constatou que pequenas pedrinhas tinham a capacidade de atrair tanto objetos de ferro quanto a de atra\xc3\xadrem-se. Tales foi o primeiro a tentar explicar o fen\xc3\xb4meno afirmando que a magnetita - o min\xc3\xa9rio magn\xc3\xa9tico presente no solo - seria possuidor de uma esp\xc3\xa9cie de "alma", e que esse poderia comunicar "vida" ao ferro inerte, que por sua vez tamb\xc3\xa9m adquiria o poder de atra\xc3\xa7\xc3\xa3o. Tales n\xc3\xa3o teria sido contudo o primeiro a descobrir tal fen\xc3\xb4meno na regi\xc3\xa3o. Conta a lenda que um pastor de ovelhas, de nome Magnes, teria percebido que a ponta de ferro do seu cajado ficava presa quando este o encostava em determinadas pedras - presumidamente a magnetita. Segundo alguns autores, do nome da regi\xc3\xa3o derivou-se o termo "magnetismo", at\xc3\xa9 hoje usado para estudar os fen\xc3\xb4menos relacionados. Contudo para outros o termo "magnetismo" adv\xc3\xa9m do nome do pastor de ovelhas que teria constatado o primeiro fen\xc3\xb4meno "magn\xc3\xa9tico"._NEWLINE_Em vista do que se sabe hoje em dia a explica\xc3\xa7\xc3\xa3o de Tales de Mileto pode parecer-nos muito simpl\xc3\xb3ria, contudo ressalva-se que n\xc3\xa3o se deve julgar um pensamento fora do contexto hist\xc3\xb3rico-s\xc3\xb3cio-cultural o qual pertence. Em tal \xc3\xa9poca justamente os primeiros passos de uma longa jornada que viria culminar no que conhecemos hoje, dois mil\xc3\xaanios e meio depois, por ci\xc3\xaancia, estavam por ser dados. Em verdade, explica\xc3\xa7\xc3\xb5es similares perduraram pelos v\xc3\xa1rios s\xc3\xa9culos que se seguiram: o magnetismo seria ent\xc3\xa3o a consequ\xc3\xaancia da emana\xc3\xa7\xc3\xa3o de efl\xc3\xbavios, um "perfume" que emanaria do ferro e da magnetita, sensibilizando-os para que se atra\xc3\xadssem. A pr\xc3\xb3pria palavra \xc3\xadm\xc3\xa3 derivar-se-ia mais tarde da palavra francesa aimant, que, n\xc3\xa3o de surpreender, traduz-se por amante em portugu\xc3\xaas._NEWLINE_Os chineses foram certamente os primeiros a encontrar aplica\xc3\xa7\xc3\xb5es pr\xc3\xa1ticas para o magnetismo. No in\xc3\xadcio da era crist\xc3\xa3 os adivinhos chineses j\xc3\xa1 utilizavam um precursor da b\xc3\xbassola, uma colher feita de magnetita que, colocada em equil\xc3\xadbrio sobre um ponto de apoio central, podia mover-se livremente. Tratava-se da "colher que apontava para o sul", sempre presente em seus rituais. No s\xc3\xa9culo VI os chineses j\xc3\xa1 dominavam a tecnologia para a fabrica\xc3\xa7\xc3\xa3o de \xc3\xadm\xc3\xa3s._NEWLINE_Esses fen\xc3\xb4menos, contudo, n\xc3\xa3o despertaram um maior interesse, pelo menos at\xc3\xa9 os s\xc3\xa9culo XIII, quando come\xc3\xa7aram a surgir observa\xc3\xa7\xc3\xb5es e trabalhos mais acurados a respeito da eletricidade e do magnetismo. Delas decorreram de imediato a conclus\xc3\xa3o de que os fen\xc3\xb4menos el\xc3\xa9tricos e magn\xc3\xa9ticos teriam naturezas completamente distintas, ideia que perdurou at\xc3\xa9 dois s\xc3\xa9culos atr\xc3\xa1s. Em 1269 Pierre de Maricourt, em uma de suas cartas enviadas a um amigo, descreve com precis\xc3\xa3o a maioria das experi\xc3\xaancias t\xc3\xadpicas associadas ao fen\xc3\xb4meno e que ainda hoje figuram com abund\xc3\xa2ncia em livros de ensino atuais. A ele devemos as nomenclaturas "p\xc3\xb3lo norte" e "p\xc3\xb3lo sul" associadas aos p\xc3\xb3los de um magneto e a lei dos "opostos se atraem, iguais se repelem" diretamente associada aos mesmos. Tamb\xc3\xa9m observou que em um \xc3\xadm\xc3\xa3, mesmo quando oriundo de fratura de outro, encontram-se presentes sempre dois p\xc3\xb3los opostos._NEWLINE_Destacam-se seguindo-se a cronologia e dando continuidade ao trabalho de Pierre de Maricourt, dois s\xc3\xa9culos mais tarde entretanto, os trabalhos do cientista ingl\xc3\xaas William Gilbert, esses resumidos em um livro publicado em 1600 que revelou-se um marco na \xc3\xa1rea: o De Magnete. Consonante com o fato de que a ci\xc3\xaancia em sua defini\xc3\xa7\xc3\xa3o moderna vinha \xc3\xa0 luz no exato per\xc3\xadodo em quest\xc3\xa3o (William fora contempor\xc3\xa2neo de Galileu Galilei) pode considerar-se esse livro como um dos primeiros trabalhos em moldes cient\xc3\xadficos sobre o assunto, e por tal um cl\xc3\xa1ssico da literatura cient\xc3\xadfica. O tomo encerrava praticamente todos os conhecimentos v\xc3\xa1lidos produzidos at\xc3\xa9 a \xc3\xa9poca, pouco acrescendo-se aos mesmos at\xc3\xa9 o in\xc3\xadcio do s\xc3\xa9culo XIX. Gilbert fora capaz inclusive de explicar o comportamento da b\xc3\xbassola, propondo que a terra comportava-se como um \xc3\xadm\xc3\xa3 de dimens\xc3\xb5es gigantescas. Conclus\xc3\xb5es mais sofisticadas, como a descoberta de que o aquecimento de um \xc3\xadm\xc3\xa3 f\xc3\xa1-lo perder suas propriedades magn\xc3\xa9ticas e a verifica\xc3\xa7\xc3\xa3o de que a magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o e desmagnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o n\xc3\xa3o implicam altera\xc3\xa7\xc3\xa3o no peso do objeto tamb\xc3\xa9m estavam presentes. O livro n\xc3\xa3o encerrava apenas estudos sobre magnetismo; tamb\xc3\xa9m abordava v\xc3\xa1rios dos t\xc3\xb3picos contempor\xc3\xa2neos ligados ao estudo da eletricidade._NEWLINE_Os avan\xc3\xa7os seguintes na \xc3\xa1rea do magnetismo s\xc3\xb3 foram poss\xc3\xadveis gra\xc3\xa7as a um significativo avan\xc3\xa7o ocorrido na \xc3\xa1rea da eletricidade: a inven\xc3\xa7\xc3\xa3o da pilha por Alexandro Volta. A exist\xc3\xaancia de uma fonte de energia el\xc3\xa9trica - de corrente el\xc3\xa9trica - duradoura mostrar-se-ia essencial para que o f\xc3\xadsico e qu\xc3\xadmico dinamarqu\xc3\xaas Hans Christian \xc3\x98rsted pudesse estabelecer de forma s\xc3\xb3lida em 1820, via um momento de serendipidade em uma aula e n\xc3\xa3o nos confinamentos de um laborat\xc3\xb3rio de pesquisa, algo do qual j\xc3\xa1 se suspeitava h\xc3\xa1 muito: que os fen\xc3\xb4menos el\xc3\xa9tricos e magn\xc3\xa9ticos guardam \xc3\xadntima rela\xc3\xa7\xc3\xa3o. A experi\xc3\xaancia de \xc3\x98rsted entrou para os anais da f\xc3\xadsica ao evidenciar que correntes el\xc3\xa9tricas provocam efeitos magn\xc3\xa9ticos em sua vizinhan\xc3\xa7a, sendo estas capazes de interferir na orienta\xc3\xa7\xc3\xa3o de b\xc3\xbassolas em suas proximidades._NEWLINE_O passo seguintes no avan\xc3\xa7o da compreens\xc3\xa3o do magnetismo em dire\xc3\xa7\xc3\xa3o ao eletromagnetismo foi dado pelo ingl\xc3\xaas Michael Faraday e concomitantemente pelo estadunidense Joseph Henry: a descoberta da indu\xc3\xa7\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica. Trata-se t\xc3\xa3o somente da resposta experimental afirmativa para uma quest\xc3\xa3o diretamente decorrente da experi\xc3\xaancia de \xc3\x98rsted: se eletricidade \xc3\xa9 capaz de produzir fen\xc3\xb4meno magn\xc3\xa9tico, \xc3\xa9 o inverso tamb\xc3\xa9m verdade? Devido aos exaustivos estudos realizados por Faraday em detrimento de uma devo\xc3\xa7\xc3\xa3o menor por parte de Henry ao assunto - decorrente da sua indisponibilidade de tempo por raz\xc3\xb5es profissionais - historicamente credita-se a Faraday e n\xc3\xa3o a Henry os louros da descoberta._NEWLINE_A Faraday tamb\xc3\xa9m credita-se o conceito de campo, conceito este imediatamente estendido tanto ao estudo da eletricidade quanto ao do magnetismo e que mostrar-se-ia essencial \xc3\xa0 s\xc3\xadntese realizada por James Clerk Maxwell. Em tal contexto as contribui\xc3\xa7\xc3\xb5es de Heirinch Friedrich Emil Lenz (a lei de Lenz); de Wilhelm Eduard Weber, homenageado ao estabelecer-se a unidade S.I. para a grandeza fluxo magn\xc3\xa9tico (o weber), sendo quem primeiro obteve a partir de experimentos relacionados ao eletromagnetismo  o valor experimental de uma constante, c = 3,1 x 10\xe2\x81\xb8\xc2\xa0m/s, imediatamente reconhecida como an\xc3\xa1loga ao valor da velocidade da luz no v\xc3\xa1cuo; dos matem\xc3\xa1ticos Franz Ernst Neumann (lei de Faraday-Neumann-Lenz), Carl Friedrich Gauss (lei de Gauss) e demais; n\xc3\xa3o podem deixar de ser mencionadas._NEWLINE_Maxwell, com suas famosas quatro equa\xc3\xa7\xc3\xb5es - as Equa\xc3\xa7\xc3\xb5es de Maxwell - conseguiu explicar n\xc3\xa3o apenas todo o conhecimento emp\xc3\xadrico sob o dom\xc3\xadnio do magnetismo quando sob dom\xc3\xadnio da eletricidade - e comuns - conhecidos at\xc3\xa9 a sua \xc3\xa9poca como tamb\xc3\xa9m conseguiu estabelecer bases te\xc3\xb3ricas s\xc3\xb3lidas quanto \xc3\xa0 exist\xc3\xaancia das ondas eletromagn\xc3\xa9ticas, o que ao fim da hist\xc3\xb3ria abriu, junto os trabalhos de Weber, Hertz e outros, o caminho para a integra\xc3\xa7\xc3\xa3o da \xc3\xb3tica ao agora chamado eletromagnetismo. E n\xc3\xa3o demorou muito para evidenciar-se que a igualdade entre o valor te\xc3\xb3rico da velocidade das ondas eletromagn\xc3\xa9ticas oriundos das equa\xc3\xa7\xc3\xb5es de Maxwell, o valor da constante experimentalmente determinado por Weber, o valor da velocidade das ondas eletromagn\xc3\xa9ticas determinado ap\xc3\xb3s a descoberta destas por Hertz, e o valor experimental da velocidade da luz - h\xc3\xa1 algum tempo conhecido com razo\xc3\xa1vel precis\xc3\xa3o - n\xc3\xa3o se devia, certamente, a uma mera coincid\xc3\xaancia._NEWLINE_Credita-se \xc3\xa0 Heinrich Hertz a confirma\xc3\xa7\xc3\xa3o experimental da exist\xc3\xaancia das ondas eletromagn\xc3\xa9ticas e determina\xc3\xa7\xc3\xa3o da velocidade dessas.\n_START_SECTION_\nNo \xc3\xa2mago do fen\xc3\xb4meno\n_START_PARAGRAPH_\nConforme citado, n\xc3\xa3o se verificou, at\xc3\xa9 os dias de hoje, a exist\xc3\xaancia de cargas magn\xc3\xa9ticas - de monopolos magn\xc3\xa9ticos - na natureza. Eis pois que surge a quest\xc3\xa3o: qual a causa prim\xc3\xa1ria respons\xc3\xa1vel pelos fen\xc3\xb4menos magn\xc3\xa9ticos observados na natureza? A resposta \xc3\xa9 simples: cargas el\xc3\xa9tricas em movimento, ou seja, correntes el\xc3\xa9tricas._NEWLINE_Quando duas part\xc3\xadculas eletricamente carregadas encontram-se est\xc3\xa1ticas no referencial adotado, h\xc3\xa1 entre elas uma intera\xc3\xa7\xc3\xa3o de natureza puramente el\xc3\xa9trica. Caso apenas uma delas esteja em movimento retil\xc3\xadneo uniforme, ainda haver\xc3\xa1 entre elas apenas uma intera\xc3\xa7\xc3\xa3o de natureza el\xc3\xa9trica. Contudo, colocando-se ambas em movimento retil\xc3\xadneo uniforme, observar-se-\xc3\xa1 no referencial adotado que, al\xc3\xa9m da intera\xc3\xa7\xc3\xa3o el\xc3\xa9trica entre as mesmas, uma nova forma de intera\xc3\xa7\xc3\xa3o - a intera\xc3\xa7\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica - far-se-\xc3\xa1 presente. As cargas foram colocadas em movimento retil\xc3\xadneo uniforme por simplicidade, havendo entre as mesmas intera\xc3\xa7\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica mesmo no caso em que estas encontrem-se aceleradas, desde que ambas, contudo, apresentem velocidades n\xc3\xa3o nulas. A escolha de sistemas envolvendo apenas cargas em movimento retil\xc3\xadneo uniforme \xc3\xa9 geralmente assumida quando estuda-se o magnetismo em virtude de que, em sistemas envolvendo cargas el\xc3\xa9tricas aceleradas, haver\xc3\xa1 ainda um terceiro fen\xc3\xb4meno envolvido: a emiss\xc3\xa3o de ondas eletromagn\xc3\xa9ticas. Tal fen\xc3\xb4meno resume-se geralmente na seguinte senten\xc3\xa7a: "cargas el\xc3\xa9tricas aceleradas irradiam". A necessidade de se considerar as intera\xc3\xa7\xc3\xb5es oriundas da radia\xc3\xa7\xc3\xa3o presente em tais sistemas certamente torna-os mais complexos, sendo estes estudos no contexto do eletromagnetismo._NEWLINE_O estudo dos fen\xc3\xb4menos associadas \xc3\xa0 intera\xc3\xa7\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica em sistemas envolvendo apenas cargas el\xc3\xa9tricas em movimento retil\xc3\xadneo uniforme - ou em sistemas onde a quantidade total de onda eletromagn\xc3\xa9tica irradiada pode ser desprezada - \xc3\xa9 geralmente designado por magnetost\xc3\xa1tica._NEWLINE_Em ess\xc3\xaancia, todo magnetismo conhecido atrela-se de alguma forma \xc3\xa0 presen\xc3\xa7a de cargas el\xc3\xa9tricas em movimento. Mesmo em \xc3\xadm\xc3\xa3s naturais, materiais onde n\xc3\xa3o se verifica a presen\xc3\xa7a de correntes macroscopicamente mensur\xc3\xa1veis em suas estruturas, tal afirma\xc3\xa7\xc3\xa3o \xc3\xa9 valida. O magnetismo em \xc3\xadm\xc3\xa3s naturais e demais materiais magn\xc3\xa9ticos associa-se \xc3\xa0 cinem\xc3\xa1tica das cargas el\xc3\xa9tricas - pr\xc3\xb3tons e el\xc3\xa9trons, com destaque para os \xc3\xbaltimos - presentes em suas estruturas microsc\xc3\xb3picas, ou seja, nos \xc3\xa1tomos que os comp\xc3\xb5em. Em vista dos modelo at\xc3\xb4micos de Rutherford-Bohr para o \xc3\xa1tomo, os el\xc3\xa9trons movem-se em \xc3\xb3rbitas em torno do n\xc3\xbacleo - produzindo por tal cada qual um efeito magn\xc3\xa9tico. Mesmo em vista do modelo mais moderno para o \xc3\xa1tomo - o modelo at\xc3\xb4mico dos orbitais - derivado de avan\xc3\xa7os na compreens\xc3\xa3o da mec\xc3\xa2nica qu\xc3\xa2ntica, tal afirma\xc3\xa7\xc3\xa3o ainda \xc3\xa9 plenamente v\xc3\xa1lida._NEWLINE_As propriedades magn\xc3\xa9ticas de um material s\xc3\xa3o decorrentes da forma como os diversos dipolos magn\xc3\xa9ticos oriundos das correntes el\xc3\xa9tricas em suas estruturas at\xc3\xb4micas se combinam entre si, tanto em n\xc3\xadvel interno ao pr\xc3\xb3prio \xc3\xa1tomo - o que se refere sobretudo \xc3\xa0 intera\xc3\xa7\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica entre si dos el\xc3\xa9trons que o estruturam - como entre um \xc3\xa1tomo e seus demais vizinhos. H\xc3\xa1 de se considerar tamb\xc3\xa9m em qualquer dos modelos citados que o magnetismo associado a uma part\xc3\xadcula carregada em particular, seja esta pr\xc3\xb3ton ou el\xc3\xa9tron, n\xc3\xa3o se deve apenas ao seu movimento relativo no referencial adotado. H\xc3\xa1 tamb\xc3\xa9m, de grande relev\xc3\xa2ncia \xc3\xa0 an\xc3\xa1lise do comportamento magn\xc3\xa9tico - e da pr\xc3\xb3pria estrutura\xc3\xa7\xc3\xa3o do \xc3\xa1tomo como descrito -  o momento magn\xc3\xa9tico intr\xc3\xadnseco de cada part\xc3\xadcula, este diretamente correlacionado ao spin - ao momento angular intr\xc3\xadnseco - da referida part\xc3\xadcula. \xc3\x89 sabido que associar o momento angular intr\xc3\xadnseco de uma part\xc3\xadcula ao movimento de rota\xc3\xa7\xc3\xa3o desta sobre seu eixo n\xc3\xa3o \xc3\xa9 um dos melhores modelos para se explicar tal propriedade - mesmo porque part\xc3\xadculas como o el\xc3\xa9tron n\xc3\xa3o t\xc3\xaam dimens\xc3\xa3o experimentalmente resolvida (o el\xc3\xa9tron \xc3\xa9 at\xc3\xa9 o momento descrito como um ponto) - contudo este modelo serviria de base para justificar a correla\xc3\xa7\xc3\xa3o entre os momentos angular e magn\xc3\xa9tico intr\xc3\xadnsecos das part\xc3\xadculas carregadas: uma part\xc3\xadcula carregada que gira sobre si implica carga el\xc3\xa9trica em movimento circular e, por tal, em campo magn\xc3\xa9tico. Part\xc3\xadculas carregadas como el\xc3\xa9trons e pr\xc3\xb3tons s\xc3\xa3o, por si s\xc3\xb3, pequenos dipolos magn\xc3\xa9ticos e os efeitos magn\xc3\xa9ticos destes s\xc3\xa3o fundamentais tanto para a compreens\xc3\xa3o da estrutura do \xc3\xa1tomo como do comportamento magn\xc3\xa9tico da mat\xc3\xa9ria como um todo.\n_START_SECTION_\nRepresenta\xc3\xa7\xc3\xb5es\n_START_PARAGRAPH_\nO campo magn\xc3\xa9tico \xc3\xa9 um campo vetorial. Traduz-se por tal que deve-se, a cada ponto do espa\xc3\xa7o tridimensional, associar um pequeno vetor  com m\xc3\xb3dulo, dire\xc3\xa7\xc3\xa3o e sentido bem determinados, isto a cada instante especificado de tempo t, visto que o campo magn\xc3\xa9tico pode encontrar-se variando no tempo (). H\xc3\xa1 certamente diversas formas de represent\xc3\xa1-lo, tanto gr\xc3\xa1fica como algebricamente.\n_START_SECTION_\nRepresenta\xc3\xa7\xc3\xa3o gr\xc3\xa1fica\n_START_PARAGRAPH_\nA representa\xc3\xa7\xc3\xa3o gr\xc3\xa1fica rigorosa do campo magn\xc3\xa9tico deveria compor-se pela representa\xc3\xa7\xc3\xa3o de uma quantidade infinita de vetores - uma para cada ponto do espa\xc3\xa7o - no diagrama que representa o espa\xc3\xa7o em quest\xc3\xa3o. Como isto \xc3\xa9 praticamente imposs\xc3\xadvel, \xc3\xa9 de praxe representar-se apenas um n\xc3\xbamero significativo de vetores - usualmente o menor n\xc3\xbamero poss\xc3\xadvel de forma a garantir-se a compreens\xc3\xa3o do comportamento do campo em quest\xc3\xa3o no espa\xc3\xa7o considerado sem contudo comprometer a legibilidade do diagrama. Neste diagrama, cada vetor \xc3\xa9 desenhado no respectivo ponto a qual associa-se de forma que seu m\xc3\xb3dulo seja proporcional ao seu comprimento no diagrama._NEWLINE_A figura ao lado fornece um exemplo da representa\xc3\xa7\xc3\xa3o de um campo vetorial. Embora n\xc3\xa3o espec\xc3\xadfica ao magnetismo, seu campo \xc3\xa9 pr\xc3\xb3ximo do que se espera encontrar em um quadrupolo magn\xc3\xa9tico com os polos localizados nos v\xc3\xa9rtices da moldura.\n_START_SECTION_\nO dipolo e o campo magn\xc3\xa9ticos\n_START_PARAGRAPH_\nO dipolo magn\xc3\xa9tico, quer intr\xc3\xadnsecos quer extr\xc3\xadnsecos, est\xc3\xa1 no cerne da compreens\xc3\xa3o dos fen\xc3\xb4menos magn\xc3\xa9ticos. Compreender sua rela\xc3\xa7\xc3\xa3o com o campo magn\xc3\xa9tico \xc3\xa9 fundamental \xc3\xa0 teoria associada.\n_START_SECTION_\nMotores el\xc3\xa9tricos\n_START_PARAGRAPH_\nA figura "Motor el\xc3\xa9trico" ao lado mostra uma aplica\xc3\xa7\xc3\xa3o pr\xc3\xa1tica do torque resultante sobre uma espira. Trata-se de um motor de corrente cont\xc3\xadnua. Ao centro, montado sobre o eixo em suportes espec\xc3\xadficos, encontram-se as tr\xc3\xaas bobinas respons\xc3\xa1veis por gerar os momentos de dipolo magn\xc3\xa9ticos, orientado cada qual em sentido perpendicular \xc3\xa0 respectiva face vis\xc3\xadvel do suporte. Juntos, o eixo e estas tr\xc3\xaas bobinas integram o rotor. Utilizam-se v\xc3\xa1rias espiras aninhadas em uma forma\xc3\xa7\xc3\xa3o conhecida como bobina pois desta forma seus seus momentos de dipolo magn\xc3\xa9ticos se somam, resultando em um torque de maior intensidade. O uso de v\xc3\xa1rias bobinas, no caso tr\xc3\xaas, tem a mesma finalidade. Na parte inferior, conectado a duas pe\xc3\xa7as met\xc3\xa1licas simetricamente opostas, um bobina fixa (a bobina de campo) \xc3\xa9 respons\xc3\xa1vel por produzir o campo no qual as bobinas do rotor ser\xc3\xa3o imersas. As pe\xc3\xa7as met\xc3\xa1licas s\xc3\xa3o ferromagn\xc3\xa9ticas e com tais estabelece-se a configura\xc3\xa7\xc3\xa3o desejada do campo magn\xc3\xa9tico, sendo este aproximadamente horizontal na regi\xc3\xa3o onde encontram-se as bobinas do rotor. Encontram-se tamb\xc3\xa9m vis\xc3\xadveis tanto o comutador (coletor e escovas) bem como os bornes para a liga\xc3\xa7\xc3\xa3o do aparelho a uma fonte de corrente el\xc3\xa9trica externa respons\xc3\xa1vel pela alimenta\xc3\xa7\xc3\xa3o do mesmo. O comutador \xc3\xa9 necess\xc3\xa1rio para manter o torque sempre em mesmo sentido. Ele alterna as bobinas de forma a manter aquela(s) com o torque em sentido desejado sempre ligada(s) e a(s) que estaria(m) implicando torque em sentido contr\xc3\xa1rio desligadas. Sem ele, em vez de girar, o rotor tenderia a oscilar em torno do ponto no qual o momento de dipolo magn\xc3\xa9tico de uma de suas bobinas alinha-se com o campo magn\xc3\xa9tico oriundo da bobina de campo._NEWLINE_Os princ\xc3\xadpios de funcionamento envolvidos em motores de corrente alternada costumam ser mais elaborados, havendo casos em que as bobinas do rotor bem como o comutador que as alimenta s\xc3\xa3o completamente eliminados. O rotor constitui-se ent\xc3\xa3o por pe\xc3\xa7a met\xc3\xa1lica condutora \xc3\xbanica (n\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica), e correntes s\xc3\xa3o nele estabelecidas atrav\xc3\xa9s do processo de indu\xc3\xa7\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica. Contudo a ideia central permanece a mesma: um torque de origem magn\xc3\xa9tica faz o rotor girar.\n_START_SECTION_\nAndando em c\xc3\xadrculos\n_START_PARAGRAPH_\nTanto a lei de Biot-Savart quanto a Lei de Amp\xc3\xa8re encerram em si as mesmas informa\xc3\xa7\xc3\xb5es, e s\xc3\xa3o, por tal, equivalentes. Partindo-se de uma \xc3\xa9 poss\xc3\xadvel, ap\xc3\xb3s alguns c\xc3\xa1lculos matem\xc3\xa1ticos, obter-se a outra. O uso de uma ou outra depende da situa\xc3\xa7\xc3\xa3o. A Lei de Amp\xc3\xa8re talvez seja a mais conhecida e aplicada em virtude desta mostrar-se muito \xc3\xbatil e simples em situa\xc3\xa7\xc3\xb5es onde a simetria envolvida colabora, e por ser esta a forma a figurar nas famosas equa\xc3\xa7\xc3\xb5es de Maxwell. Ver-se-\xc3\xa1 em seguida a aplica\xc3\xa7\xc3\xa3o da mesma a alguns casos espec\xc3\xadficos de import\xc3\xa2ncia pr\xc3\xa1tica relevante, contudo a solu\xc3\xa7\xc3\xa3o em vista da Lei de Biot-Savart tamb\xc3\xa9m \xc3\xa9 plenamente acess\xc3\xadvel, sendo apresentada com frequ\xc3\xaancia na literatura.\n_START_SECTION_\nLado a lado com a corrente\n_START_PARAGRAPH_\nUm conceito amplamente difundido no estudo dos fen\xc3\xb4menos envolvendo campos el\xc3\xa9tricos conservativos \xc3\xa9 o conceito de potencial el\xc3\xa9trico - especificamente, o conceito de tens\xc3\xa3o el\xc3\xa9trica. A ideia intuitiva de se estabelecer racioc\xc3\xadnio an\xc3\xa1logo para os fen\xc3\xb4menos magn\xc3\xa9ticos n\xc3\xa3o se mostra, entretanto, t\xc3\xa3o imediata. Em vista de o campo magn\xc3\xa9tico, salvo em sistemas muito espec\xc3\xadficos, n\xc3\xa3o admitir um potencial escalar para descrev\xc3\xaa-lo, definir-se-\xc3\xa1 o ent\xc3\xa3o chamado "potencial magn\xc3\xa9tico" como uma grandeza vetorial e n\xc3\xa3o como uma grandeza escalar, e por tal este n\xc3\xa3o admitir\xc3\xa1 um sentido f\xc3\xadsico t\xc3\xa3o expl\xc3\xadcito como o encontrado para o caso el\xc3\xa9trico, o de energia associada \xc3\xa0 unidade de carga._NEWLINE_Mesmo sem um sentido f\xc3\xadsico diretamente expresso, o potencial magn\xc3\xa9tico desempenha um papel de vital import\xc3\xa2ncia te\xc3\xb3rica para a compreens\xc3\xa3o dos fen\xc3\xb4menos associados. Constitui tamb\xc3\xa9m uma poderosa ferramenta pr\xc3\xa1tica para a solu\xc3\xa7\xc3\xb5es de problemas na \xc3\xa1rea. Um dom\xc3\xadnio um pouco mais aprofundado sobre campos e \xc3\xa1lgebra vetoriais mostra-se, contudo, necess\xc3\xa1rio. A compreens\xc3\xa3o das subse\xc3\xa7\xc3\xb5es que se seguem requer tamb\xc3\xa9m familiaridade com operadores lineares tais como gradiente, divergente, rotacional e laplaciano.\n_START_SECTION_\nO magnetismo e a energia\n_START_PARAGRAPH_\nAo falar-se em energia potencial normalmente tem-se tamb\xc3\xa9m em mente um campo de for\xc3\xa7as adequadamente associado, for\xc3\xa7a essa respons\xc3\xa1vel pela convers\xc3\xa3o da energia potencial em energia cin\xc3\xa9tica (e vice-versa) quando o sistema sofre transforma\xc3\xa7\xc3\xb5es espaciais que impliquem varia\xc3\xa7\xc3\xa3o na primeira. A exemplo, associado \xc3\xa0 energia potencial gravitacional e ao campo gravitacional tem-se o campo de for\xc3\xa7as gravitacionais. Associado \xc3\xa0 energia potencial el\xc3\xa9trica e ao campo el\xc3\xa9trico tem-se o campo de for\xc3\xa7as el\xc3\xa9tricas._NEWLINE_Ao falar-se em energia magn\xc3\xa9tica h\xc3\xa1 contudo uma s\xc3\xa9rie de diverg\xc3\xaancias significativas do racioc\xc3\xadnio anteriormente exposto, a come\xc3\xa7ar pelo fato de que, ao contr\xc3\xa1rio das for\xc3\xa7as el\xc3\xa9trica e gravitacional, a for\xc3\xa7a magn\xc3\xa9tica n\xc3\xa3o realiza trabalho.\n_START_SECTION_\nEnergias em circuitos de corrente\n_START_PARAGRAPH_\nAo se estabelecer uma corrente el\xc3\xa9trica em um circuito real diversas transforma\xc3\xa7\xc3\xb5es de energia ocorrem simultaneamente ao longo do processo que leva ao crescimento e por fim \xc3\xa0 manuten\xc3\xa7\xc3\xa3o da corrente I em quest\xc3\xa3o. A compreens\xc3\xa3o destes processos \xc3\xa9 de grande import\xc3\xa2ncia para no estudo e na compreens\xc3\xa3o dos princ\xc3\xadpios de funcionamento de qualquer dispositivo el\xc3\xa9trico ou eletr\xc3\xb4nico presente no nosso dia a dia._NEWLINE_Estabelecer uma corrente el\xc3\xa9trica requer energia, e a quantidade total de energia requerida \xc3\xa9 determin\xc3\xa1vel pela soma de v\xc3\xa1rias parcelas: a energia dissipada via efeito joule; a energia que ser\xc3\xa1 irradiada na forma de ondas eletromagn\xc3\xa9ticas; a parcela de energia associada \xc3\xa0 for\xc3\xa7a contra-eletromotriz encontrada em dispositivos como motores el\xc3\xa9tricos, esta diretamente convertida em energia mec\xc3\xa2nica nestes dispositivos; a parcela de energia atrelada ao campo eletrost\xc3\xa1tico estabelecido em virtude do ac\xc3\xbamulo de cargas ao longo do circuito, a exemplo a energia armazenada em capacitores el\xc3\xa9tricos conectados ao mesmo; e a energia que encontrar-se-\xc3\xa1 diretamente associada ao campo magnetost\xc3\xa1tico atrelado \xc3\xa0 corrente estabelecida, sendo a \xc3\xbaltima parcela geralmente conhecida por energia magn\xc3\xa9tica._NEWLINE_O efeito joule implica basicamente a cont\xc3\xadnua convers\xc3\xa3o de energia el\xc3\xa9trica em energia t\xc3\xa9rmica em um material resistivo quando percorrido por uma corrente el\xc3\xa9trica. \xc3\x89 o efeito associado ao aquecimento das resist\xc3\xaancias el\xc3\xa9tricas encontradas nos chuveiros, ferros de passar roupas, aquecedores el\xc3\xa9tricos, e outros aparelhos cuja principal fun\xc3\xa7\xc3\xa3o seja a de aquecer o ambiente que os cerca. Visto que esta energia el\xc3\xa9trica, uma vez convertida em t\xc3\xa9rmica, n\xc3\xa3o \xc3\xa9 mais pass\xc3\xadvel de ser recuperada em sua forma original - dadas as propriedades da resist\xc3\xaancia el\xc3\xa9trica e do efeito joule - \xc3\xa9 a esta parcela que associa-se a necessidade de manter-se uma fonte de energia el\xc3\xa9trica continuamente conectada aos circuitos el\xc3\xa9tricos cotidianos a fim de manter-se constante a corrente el\xc3\xa9trica atrav\xc3\xa9s deles. Removendo-se a fonte de energia (fonte de tens\xc3\xa3o), a corrente rapidamente reduz-se a zero devido \xc3\xa0s perdas de energia por efeito joule. Em supercondutores - materiais cuja resist\xc3\xaancia \xc3\xa9 absolutamente zero - visto que n\xc3\xa3o h\xc3\xa1 a dissipa\xc3\xa7\xc3\xa3o de energia por efeito joule, uma corrente el\xc3\xa9trica constante pode ser mantida por tempo indeterminado sem que se tenha a necessidade de uma fonte de energia el\xc3\xa9trica conectada ao circuito. Maiores detalhes sobre resistividade el\xc3\xa9trica, supercondutores e efeito joule podem ser obtidas em artigos espec\xc3\xadficos ligados ao estudo dos circuitos el\xc3\xa9tricos resistivos e ao estudo da resistividade dos materiais._NEWLINE_Uma parcela de energia tamb\xc3\xa9m irrecuper\xc3\xa1vel no pr\xc3\xb3prio circuito uma vez a ele fornecida associa-se \xc3\xa0 parcela de energia radiada na forma de ondas eletromagn\xc3\xa9ticas, emitidas quando faz-se a corrente el\xc3\xa9trica variar de intensidade. Correntes constantes n\xc3\xa3o irradiam ondas eletromagn\xc3\xa9ticas, contudo ao variar-se a corrente el\xc3\xa9trica em um circuito h\xc3\xa1 a emiss\xc3\xa3o dessas ondas, e por conseguinte h\xc3\xa1 radia\xc3\xa7\xc3\xa3o de energia e por tal a transfer\xc3\xaancia dessa energia para as vizinhan\xc3\xa7as do sistema. A quantidade de energia radiada \xc3\xa9 fortemente dependente da geometria do circuito, e baseado nestes princ\xc3\xadpios tem-se o funcionamento das antenas r\xc3\xa1dio-transmissoras: correntes el\xc3\xa9tricas vari\xc3\xa1veis no tempo s\xc3\xa3o estabelecidas nos elementos dessas antenas - elementos estes geometricamente dispostos a fim de maximizar a radia\xc3\xa7\xc3\xa3o; nelas, devido \xc3\xa0 permanente varia\xc3\xa7\xc3\xa3o da corrente - mantida via geradores de correntes alternadas - tem-se a cont\xc3\xadnua emiss\xc3\xa3o de ondas eletromagn\xc3\xa9ticas. Maiores detalhes podem ser obtidos em artigos espec\xc3\xadficos destinados ao estudo das telecomunica\xc3\xa7\xc3\xb5es, das antenas, do eletromagnetismo e das ondas eletromagn\xc3\xa9ticas._NEWLINE_A parcela de energia de interesse no escopo deste artigo corresponde \xc3\xa0 energia diretamente armazenada na corrente el\xc3\xa9trica ou campo magn\xc3\xa9tico associado uma vez que estes tenha se estabelecido no circuito. Aparte a quest\xc3\xa3o de que pode-se com igual valor afirmar ou que a energia encontra-se armazenada no campo magn\xc3\xa9tico ou que esta encontra-se armazenada na distribui\xc3\xa7\xc3\xa3o de corrente estabelecidos, fato \xc3\xa9 que tal energia \xc3\xa9 pass\xc3\xadvel de ser completamente devolvida ao pr\xc3\xb3prio circuito ao reduzirem-se a corrente el\xc3\xa9trica e tamb\xc3\xa9m o campo magnetost\xc3\xa1tico a ela associado. Entre as duas, a ideia de associar-se a energia ao campo magn\xc3\xa9tico \xc3\xa9 certamente \xc3\xa9 muito frut\xc3\xadfera no contexto, e geralmente a mais explorada. Tem-se pois a energia magn\xc3\xa9tica._NEWLINE_A energia transferida em virtude da tens\xc3\xa3o contra-eletromotriz desenvolvida em dispositivos como os indutores el\xc3\xa9tricos em muito guarda rela\xc3\xa7\xc3\xa3o com a energia magn\xc3\xa9tica, principalmente no que refere-se ao princ\xc3\xadpios envolvidos nesta transfer\xc3\xaancia._NEWLINE_A parcela de energia associada ao ac\xc3\xbamulo de cargas nada mais \xc3\xa9 que a energia potencial el\xc3\xa9trica associada \xc3\xa0 distribui\xc3\xa7\xc3\xa3o de cargas el\xc3\xa9tricas no circuito, ou caso seja de prefer\xc3\xaancia, associada ao campo eletrost\xc3\xa1tico determinado por esta distribui\xc3\xa7\xc3\xa3o de cargas.\n_START_SECTION_\nO magnetismo e a mat\xc3\xa9ria\n_START_PARAGRAPH_\n\xc3\x89 sabido que as part\xc3\xadculas at\xc3\xb4micas fundamentais - el\xc3\xa9trons, pr\xc3\xb3tons e n\xc3\xaautrons - possuem momentos angulares intr\xc3\xadnsecos, e que os pr\xc3\xb3tons e el\xc3\xa9trons, em virtude de serem part\xc3\xadculas carregadas, tamb\xc3\xa9m possuem momentos magn\xc3\xa9ticos intr\xc3\xadnsecos. Tamb\xc3\xa9m \xc3\xa9 sabido que os el\xc3\xa9trons encontram-se dotados de energia cin\xc3\xa9tica, e por tal em movimento, ao redor dos respectivos n\xc3\xbacleos em uma estrutura at\xc3\xb4mica neutra, e que as part\xc3\xadculas que comp\xc3\xb5em o n\xc3\xbacleo tamb\xc3\xa9m n\xc3\xa3o encontram-se est\xc3\xa1ticas na estrutura que juntas formam._NEWLINE_\xc3\x89 certamente de se esperar, pois, que a intera\xc3\xa7\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica seja pertinente \xc3\xa0 compreens\xc3\xa3o da estrutura at\xc3\xb4mica e da mat\xc3\xa9ria conforme concebida hoje, e que toda e qualquer mat\xc3\xa9ria, de forma sens\xc3\xadvel aos sentidos humanos ou n\xc3\xa3o, responda, de alguma forma e com alguma intensidade, ao menos microscopicamente, \xc3\xa0s influ\xc3\xaancias externas de origem magn\xc3\xa9tica (a campos magn\xc3\xa9ticos). \xc3\x89 sabido que uma das parcelas da intera\xc3\xa7\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica total que a mat\xc3\xa9ria exibe frente \xc3\xa0 influ\xc3\xaancias magn\xc3\xa9ticas externas - intera\xc3\xa7\xc3\xa3o total esta certamente dependente das particularidades de cada material - \xc3\xa9 traduzida por uma t\xc3\xaanue repuls\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica entre o objeto e as fontes magn\xc3\xa9ticas externas, e que esta parcela, mesmo que em um significativo n\xc3\xbamero de casos mostre-se mascarada por parcelas atrativas ou repulsivas muito mais intensas, encontra-se sempre presente. Materiais que possuem estruturas que n\xc3\xa3o impliquem outras parcelas al\xc3\xa9m desta pequena repuls\xc3\xa3o s\xc3\xa3o enquadrados em uma classe de materiais designada por materiais diamagn\xc3\xa9ticos. O diamagnetismo, embora n\xc3\xa3o implique que todos os materiais sejam diamagn\xc3\xa9ticos, \xc3\xa9 pois inerente \xc3\xa0 estrutura de toda a mat\xc3\xa9ria._NEWLINE_\xc3\x89 importante de antem\xc3\xa3o ressaltar ao se estudar a rela\xc3\xa7\xc3\xa3o entre magnetismo e mat\xc3\xa9ria que os campos em considera\xc3\xa7\xc3\xa3o s\xc3\xa3o, assim como para o caso el\xc3\xa9trico, salvo exce\xc3\xa7\xc3\xb5es expl\xc3\xadcitas, os campos macrosc\xc3\xb3picos, ou seja, os campos termodinamicamente mensur\xc3\xa1veis. Os campos macrosc\xc3\xb3picos correspondem ao valores m\xc3\xa9dios das flutua\xc3\xa7\xc3\xb5es inerentes dos vetores campo magn\xc3\xa9ticos ou el\xc3\xa9tricos nos pontos em considera\xc3\xa7\xc3\xa3o, flutua\xc3\xa7\xc3\xb5es estas decorrentes da complexa din\xc3\xa2mica das part\xc3\xadculas que comp\xc3\xb5em a mat\xc3\xa9ria em si. Cita-se que os campos magn\xc3\xa9tico e el\xc3\xa9trico nas proximidades de um el\xc3\xa9tron s\xc3\xa3o certamente muit\xc3\xadssimos maiores do que quando este encontre-se apenas um pouco distante do ponto em considera\xc3\xa7\xc3\xa3o. O valor real do campo em um dado ponto da estrutura da mat\xc3\xa9ria pode sofrer varia\xc3\xa7\xc3\xb5es consider\xc3\xa1veis tanto em m\xc3\xb3dulo como em sentido em curt\xc3\xadssimos intervalos de tempo, contudo, os valores m\xc3\xa9dios adequadamente associados representam o estado termodin\xc3\xa2mico do sistema e o comportamento macroscopicamente mensur\xc3\xa1vel da mat\xc3\xa9ria, constituindo estes \xc3\xbaltimos o alvo de estudo em quest\xc3\xa3o. Recursos oriundos do formalismo termodin\xc3\xa2mico aplicam-se indubitavelmente com justo valor ao estudo dos sistemas vinculados._NEWLINE_Antes que se siga adiante na busca por uma compreens\xc3\xa3o mais detalhada acerca dos mecanismos de respostas da mat\xc3\xa9ria frente \xc3\xa0 influ\xc3\xaancias magn\xc3\xa9ticas externas deve-se primeiro fazer uma descri\xc3\xa7\xc3\xa3o fenomenol\xc3\xb3gica e estabelecer o conceito de magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o.\n_START_SECTION_\nMagnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o\n_START_PARAGRAPH_\nO termo magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o refere-se ao fen\xc3\xb4meno de resposta da mat\xc3\xa9ria frente a campos magn\xc3\xa9ticos excitantes, na maioria dos casos frente a campos excitantes externos. Quando se imerge um peda\xc3\xa7o de mat\xc3\xa9ria qualquer em uma regi\xc3\xa3o onde h\xc3\xa1 uma campo magn\xc3\xa9tico preexistente, a estrutura deste material responde ao campo no qual fora imerso mediante a produ\xc3\xa7\xc3\xa3o de um campo magn\xc3\xa9tico pr\xc3\xb3prio, cuja intensidade e orienta\xc3\xa7\xc3\xa3o dependem n\xc3\xa3o apenas do campo externo excitante como tamb\xc3\xa9m das propriedades do material que comp\xc3\xb5e o objeto em quest\xc3\xa3o. Diz-se ent\xc3\xa3o que o material encontra-se magnetizado._NEWLINE_A magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o do material mostra-se, nos casos mais simples - para materiais isotr\xc3\xb3picos, homog\xc3\xaaneos e n\xc3\xa3o fortemente magnetiz\xc3\xa1veis - diretamente dependente do campo magn\xc3\xa9tico excitante. Em tais casos a magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o \xc3\xa9 nula quando o campo magn\xc3\xa9tico indutor tamb\xc3\xa9m \xc3\xa9 nulo, e cresce gradualmente, a favor (paramagnetismo) ou contra (diamagnetismo) - mas contudo paralela - ao campo excitante a medida que a intensidade deste \xc3\xbaltimo aumenta. Entretanto, em casos mais espec\xc3\xadficos - o que depende diretamente da natureza e estrutura do material em quest\xc3\xa3o - a magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o pode relacionar-se com o campo magn\xc3\xa9tico externo de formas bem mais complicadas, havendo a necessidade do uso de tensores ou ferramentas matem\xc3\xa1ticas mais avan\xc3\xa7adas para descrev\xc3\xaa-la, e em casos extremos, esta pode inclusive depender do hist\xc3\xb3rico de exposi\xc3\xa7\xc3\xa3o \xc3\xa0s influ\xc3\xaancias magn\xc3\xa9ticas externas - fen\xc3\xb4meno notoriamente vis\xc3\xadvel em materiais que exibem mem\xc3\xb3ria e histerese magn\xc3\xa9ticas._NEWLINE_Materiais que possuem histerese magn\xc3\xa9tica podem encontrar-se magnetizados mesmo na aus\xc3\xaancia de campo excitante em um dado momento, e podem, em virtude de seu hist\xc3\xb3rico, exibir magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o nula mesmo quando imersos em campos excitantes n\xc3\xa3o nulos._NEWLINE_Os \xc3\xadm\xc3\xa3s permanentes s\xc3\xa3o compostos por materiais que apresentam, em seu estado de equil\xc3\xadbrio termodin\xc3\xa2mico ou em estados metast\xc3\xa1veis com longos tempos de vida - uma magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o notoriamente n\xc3\xa3o nula. Embora tais materiais certamente respondam a campos excitantes externos de forma que a sua magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o total mostre-se n\xc3\xa3o obstante tamb\xc3\xa9m dependente da excita\xc3\xa7\xc3\xa3o externa, os im\xc3\xa3s permanentes diferem dos demais materiais por associar-se a eles uma parcela de magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o permanente n\xc3\xa3o nula com origem na pr\xc3\xb3pria estrutura do material - com um certo abuso de linguagem, com origem em uma "autoexcita\xc3\xa7\xc3\xa3o" magn\xc3\xa9tica - sendo esta parcela em espec\xc3\xadfico para a maioria dos casos completamente independente de uma excita\xc3\xa7\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica externa.\n_START_SECTION_\nM\xc3\xaddias lineares e n\xc3\xa3o lineares\n_START_PARAGRAPH_\nAo se estudar o comportamento magn\xc3\xa9tico da mat\xc3\xa9ria a primeira considera\xc3\xa7\xc3\xa3o usualmente feita \xc3\xa9 dividi-la em dois grandes grupos, um encerrando os materiais que n\xc3\xa3o possuem magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o permanente e que respondem de forma proporcional a campos excitantes moderados,  e outro encerrando os materiais que possuem magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o permanente ou que respondem ao campo excitante de forma diversas exclu\xc3\xadda a forma proporcional. O primeiro grupo define o grupo das m\xc3\xaddias lineares enquanto o segundo define o grupo das m\xc3\xaddias n\xc3\xa3o lineares. O estudo normalmente se inicia com enfoque no primeiro grupo visto que a linearidade da resposta permite consider\xc3\xa1veis simplifica\xc3\xa7\xc3\xb5es te\xc3\xb3ricas e pr\xc3\xa1ticas.\n_START_SECTION_\nHisterese magn\xc3\xa9tica\n_START_PARAGRAPH_\nO comportamento magn\xc3\xa9tico de materiais classificados no grupo dos materiais n\xc3\xa3o lineares - ou mesmo de materiais classificados no grupo dos materiais lineares quando sob condi\xc3\xa7\xc3\xb5es que transcendem as de linearidade - \xc3\xa9 habitualmente descrito atrav\xc3\xa9s de curvas de resposta magn\xc3\xa9tica que discriminam ou a magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o do material em fun\xc3\xa7\xc3\xa3o do campo excitante (M x H) ou o valor do campo magn\xc3\xa9tico total observado em fun\xc3\xa7\xc3\xa3o do campo excitante aplicado (gr\xc3\xa1fico B x H). Esses gr\xc3\xa1ficos s\xc3\xa3o tradicionalmente conhecidos como gr\xc3\xa1ficos de histerese._NEWLINE_A primeira forma de desviar-se do comportamento magn\xc3\xa9tico proporcional descrito na se\xc3\xa7\xc3\xa3o anterior encontra-se atrelada ao demasiado aumento da intensidade da excita\xc3\xa7\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica  aplicada a um material. Verifica-se que mesmos os materiais classificados no grupo dos materiais lineares deixam de responder proporcionalidade ao campo excitante quando o valor desse atinge patamares os mais elevados, ocorrendo ent\xc3\xa3o o que se denomina por satura\xc3\xa7\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica do material._NEWLINE_A satura\xc3\xa7\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica resulta do alinhamento de todos - ou praticamente todos - os momentos de dipolo magn\xc3\xa9ticos dispon\xc3\xadveis no material quando sob campo excitante () intenso o suficiente, de forma que aumentos subsequentes em  doravante deixam de ter efeito por n\xc3\xa3o haver mais dipolos a serem alinhados. O material exibe, na satura\xc3\xa7\xc3\xa3o, a m\xc3\xa1xima magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o poss\xc3\xadvel. A proporcionalidade entre a magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o induzida  e o campo excitante  em m\xc3\xaddias lineares \xc3\xa9 valida apenas para valores moderados desse \xc3\xbaltimo; em condi\xc3\xa7\xc3\xb5es onde uma significativa parcela dos momentos de dipolo (ou dom\xc3\xadnios magn\xc3\xa9ticos) ainda n\xc3\xa3o mostram-se completamente orientados pelo campo excitante. Em m\xc3\xaddias lineares observa-se contudo que, reduzido o campo excitante, restaura-se a proporcionalidade, e removido o campo, n\xc3\xa3o h\xc3\xa1 mais magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o macrosc\xc3\xb3pica mensur\xc3\xa1vel no material._NEWLINE_H\xc3\xa1, contudo, materiais que apresentam mem\xc3\xb3ria magn\xc3\xa9tica, dos quais os materiais a base de ferro constituem exemplos t\xc3\xadpicos. Nesses materiais a magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o em um dado instante de tempo depende n\xc3\xa3o apenas da excita\xc3\xa7\xc3\xa3o presente no exato instante como tamb\xc3\xa9m de todo os hist\xc3\xb3rico magn\xc3\xa9tico do material. Cita-se para compreens\xc3\xa3o o comportamento idealizado de uma material com elevada histerese, esse esbo\xc3\xa7ado no gr\xc3\xa1fico M x H idealizado ao lado: partindo-se de uma barra de material desmagnetizada em aus\xc3\xaancia de campo excitante (origem no gr\xc3\xa1fico), sujeitando-a a um campo excitante crescente observa-se resposta inicialmente proporcional ao campo excitante dada a magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o gradual do material. Elevando-se o campo excitante a patamares maiores, deixa-se a regi\xc3\xa3o e proporcionalidade e aumentando-o ainda mais atinge-se a satura\xc3\xa7\xc3\xa3o. Reduzindo-se contudo a excita\xc3\xa7\xc3\xa3o, observa-se que a magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o n\xc3\xa3o se reduz de forma compat\xc3\xadvel com a redu\xc3\xa7\xc3\xa3o da excita\xc3\xa7\xc3\xa3o; a curva desenhada com o decr\xc3\xa9scimo do campo excitante n\xc3\xa3o se sobrep\xc3\xb5e assim \xc3\xa0 desenhada durante o processo que levou ao valor m\xc3\xa1ximo do campo excitante. Verifica-se que mesmo ap\xc3\xb3s completamente removida a excita\xc3\xa7\xc3\xa3o ainda h\xc3\xa1 uma magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o residual apreci\xc3\xa1vel no material, no gr\xc3\xa1fico muito pr\xc3\xb3xima \xc3\xa0 magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o observada na satura\xc3\xa7\xc3\xa3o (interse\xc3\xa7\xc3\xa3o da curva com o eixo vertical, acima). \xc3\x89 necess\xc3\xa1rio a aplica\xc3\xa7\xc3\xa3o de um campo excitante em dire\xc3\xa7\xc3\xa3o inversa (negativo) com apreci\xc3\xa1vel valor para anular-se novamente a magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o do material (interse\xc3\xa7\xc3\xa3o da curva com o eixo horizontal, \xc3\xa0 esquerda), e um campo de m\xc3\xb3dulo ainda maior para inverter-se \xc3\xa0 magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o at\xc3\xa9 a satura\xc3\xa7\xc3\xa3o em dire\xc3\xa7\xc3\xa3o inversa (ponto extremo inferior do gr\xc3\xa1fico, terceiro quadrante, o mais \xc3\xa0 esquerda). O processo se repete de forma similar ao anterior \xc3\xa0 medida que reduz-se o campo excitante a zero (interse\xc3\xa7\xc3\xa3o do gr\xc3\xa1fico com eixo vertical, abaixo) e posteriormente aumenta-se o campo em dire\xc3\xa7\xc3\xa3o positiva at\xc3\xa9 atingir-se uma magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o nula (interse\xc3\xa7\xc3\xa3o da curva com o eixo horizontal, \xc3\xa0 direita) e novamente satura\xc3\xa7\xc3\xa3o em dire\xc3\xa7\xc3\xa3o compat\xc3\xadvel com a primeira satura\xc3\xa7\xc3\xa3o (ponto superior no primeiro quadrante, o mais \xc3\xa0 direita)._NEWLINE_A curva de histerese para uma dado material mostra-se usualmente muito dependente n\xc3\xa3o apenas do material mas tamb\xc3\xa9m das condi\xc3\xa7\xc3\xb5es f\xc3\xadsica em que esse se encontra (destaque para a temperatura), e tamb\xc3\xa9m da frequ\xc3\xaancia com que se percorre a curva, ou seja, da frequ\xc3\xaancia do campo excitante. Mostra-se tamb\xc3\xa9m muito dependente do valor m\xc3\xa1ximo do campo excitante utilizado._NEWLINE_A histerese \xc3\xa9 fator importante ao selecionarem-se materiais para compor n\xc3\xbacleos de transformadores ou bobinas visto que associado \xc3\xa0 histerese h\xc3\xa1 um custo energ\xc3\xa9tico nem sempre desconsider\xc3\xa1vel; a invers\xc3\xa3o "for\xc3\xa7ada" da magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o do material requer energia. Tamb\xc3\xa9m \xc3\xa9 fator importante na escolha de materiais onde far-se-\xc3\xa1 o registro magn\xc3\xa9tico de dados digitais ou anal\xc3\xb3gicos._NEWLINE_As curvas de histerese magn\xc3\xa9tica podem ser facilmente determinadas para os materiais nos n\xc3\xbacleos de transformadores atrav\xc3\xa9s de um oscilosc\xc3\xb3pio, uma fonte de tens\xc3\xa3o alternada e alguns componentes auxiliares. Ao lado tem-se um exemplo pr\xc3\xa1tico de curvas de histerese mensuradas para uma amostra de a\xc3\xa7o adequadamente preparada (t\xc3\xa9cnica experimental contudo desconhecida).\n_START_SECTION_\nClasses magn\xc3\xa9ticas\n_START_PARAGRAPH_\nA resposta da mat\xc3\xa9ria \xc3\xa0 presen\xc3\xa7a de um campo magn\xc3\xa9tico excitante ou mesmo o fato desta possuir ou n\xc3\xa3o uma magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o permanente encontra-se diretamente relacionada \xc3\xa0s propriedades particulares de cada material a se considerar. Possuindo momentos de dipolo intr\xc3\xadnsecos, a forma como as part\xc3\xadculas fundamentais integrantes da mat\xc3\xa9ria interagem e se distribuem para formar um \xc3\xa1tomo, \xc3\xadon ou mol\xc3\xa9cula - sendo de particular relev\xc3\xa2ncia os el\xc3\xa9trons, seus orbitais e a distribui\xc3\xa7\xc3\xa3o eletr\xc3\xb4nica nas estruturas que formam - bem como a maior ou menor intera\xc3\xa7\xc3\xa3o entre \xc3\xa1tomos, \xc3\xadons e/ou mol\xc3\xa9culas vizinhas fazem com que materiais diferentes possam apresentar comportamentos magn\xc3\xa9ticos macrosc\xc3\xb3picos e respostas a um campo magn\xc3\xa9tico externo tamb\xc3\xa9m bem diferentes. No estudo do magnetismo convencionou-se dividir os diversos materiais em classes magn\xc3\xa9ticas a fim de sistematizar a compreens\xc3\xa3o dos diversos comportamentos magn\xc3\xa9ticos observados. As estruturas materiais s\xc3\xa3o pois classificadas em cinco classes magn\xc3\xa9ticas, cada qual caracterizada por um certo conjunto de propriedades particulares. S\xc3\xa3o elas: a classe dos materiais diamagn\xc3\xa9ticos, dos paramagn\xc3\xa9ticos, dos ferromagn\xc3\xa9ticos, dos antiferromagn\xc3\xa9ticos e por fim a classe dos materiais ferrimagn\xc3\xa9ticos._NEWLINE_N\xc3\xa3o encontra-se no escopo da discuss\xc3\xa3o que se segue os pormenores acerca dos modelos te\xc3\xb3ricos que elucidam as caracter\xc3\xadsticas de intera\xc3\xa7\xc3\xa3o pertinentes a cada grupo, sendo doravante fornecida apenas os argumentos te\xc3\xb3ricos fundamentais. Dada a extens\xc3\xa3o, detalhes te\xc3\xb3ricos acerca de cada classe implicam por si s\xc3\xb3 \xc3\xa0 edi\xc3\xa7\xc3\xa3o de artigo espec\xc3\xadfico para cada classe ("Ver artigo principal").\n_START_SECTION_\nDiamagnetismo\n_START_PARAGRAPH_\nEmbora, conforme antes referido, o diamagnetismo seja uma propriedade em princ\xc3\xadpio inerente a toda e qualquer mat\xc3\xa9ria, caracterizando-se por uma fraca repuls\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica entre a mat\xc3\xa9ria e campos magn\xc3\xa9ticos de natureza externa, encontram-se nesta classe magn\xc3\xa9tica apenas os materiais que n\xc3\xa3o exibem nenhuma outra forma de intera\xc3\xa7\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica a n\xc3\xa3o ser a antes citada e doravante elucidada. Nestes termos materiais classificados como diamagn\xc3\xa9ticos s\xc3\xa3o assim fracamente repelidos por fontes magn\xc3\xa9ticas externas, e n\xc3\xa3o apresentam magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o quando em aus\xc3\xaancia de campo excitante (campo ). Materiais diamagn\xc3\xa9ticos t\xc3\xadpicos s\xc3\xa3o caracterizados por uma susceptibilidade magn\xc3\xa9tica negativa da ordem de , podendo entretanto ter valor -1 no caso dos diamagn\xc3\xa9ticos perfeitos - os supercondutores._NEWLINE_Materiais diamagn\xc3\xa9ticos n\xc3\xa3o possuem momentos de dipolo permanentes. Possuem estruturas que lhes conferem magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o nulas na aus\xc3\xaancia de campos excitantes de forma que a resposta \xc3\xa0 aplica\xc3\xa7\xc3\xa3o desses ser\xc3\xa1 devida aos momentos de dipolos induzidos no ato da excita\xc3\xa7\xc3\xa3o._NEWLINE_A origem do diamagnetismo encontra-se na Lei de Lenz e na distribui\xc3\xa7\xc3\xa3o eletr\xc3\xb4nica dos \xc3\xa1tomos. A Lei de Lenz estabelece basicamente que a varia\xc3\xa7\xc3\xa3o do fluxo magn\xc3\xa9tico em um circuito fechado de corrente faz surgir nesse uma for\xc3\xa7a eletromotriz induzida - e por tal uma corrente el\xc3\xa9trica induzida - sempre em sentido o necess\xc3\xa1rio para que o campo magn\xc3\xa9tico criado pela corrente induzida oponha-se \xc3\xa0 varia\xc3\xa7\xc3\xa3o do fluxo que a induz. Olhando-se a estrutura at\xc3\xb4mica de cada \xc3\xa1tomo sob ponto de vista adequado \xc3\xa0 situa\xc3\xa7\xc3\xa3o v\xc3\xaa-se v\xc3\xa1rios circuitos el\xc3\xa9tricos fechados envolvem o n\xc3\xbacleo, cada qual representado por uma \xc3\xb3rbita no modelo at\xc3\xb4mico de Rutherford-Bohr - por um orbital no modelo at\xc3\xb4mico atual - adequadamente preenchidos com um ou dois el\xc3\xa9trons cada (Princ\xc3\xadpio da exclus\xc3\xa3o de Pauli)._NEWLINE_A submiss\xc3\xa3o de tais circuitos de corrente a um campo magn\xc3\xa9tico excitante faz surgir uma corrente induzida (altera os n\xc3\xadveis de energia dos orbitais) de forma que um dipolo magn\xc3\xa9tico induzido tenha orienta\xc3\xa7\xc3\xa3o contr\xc3\xa1ria ao campo indutor, orienta\xc3\xa7\xc3\xa3o que leva a uma repuls\xc3\xa3o entre entre o dipolo induzido e o campo excitante, ou melhor, entre o circuito de corrente e a(s) fonte(s) do campo indutor. Multiplicando-se esse efeito a todos os orbitais e a todos os \xc3\xa1tomos da estrutura de um material diamagn\xc3\xa9tico tem-se o fundamento da repuls\xc3\xa3o entre o material e a(s) fonte(s) do campo excitante._NEWLINE_A situa\xc3\xa7\xc3\xa3o pode ser parcialmente exemplificada dependurando-se um leve anel de alum\xc3\xadnio com um barbante de forma a compor um p\xc3\xaandulo. Aproximando-se rapidamente um \xc3\xadm\xc3\xa3 do anel, esse ser\xc3\xa1 repelido pelo \xc3\xadm\xc3\xa3, o que leva ao deslocando o p\xc3\xaandulo em sentido que o afasta do \xc3\xadm\xc3\xa3. H\xc3\xa1 uma substancial diferen\xc3\xa7a contudo no que observa-se a seguir. Nesse caso, uma vez o \xc3\xadm\xc3\xa3 feito est\xc3\xa1tico pr\xc3\xb3ximo ao anel, n\xc3\xa3o observa-se-\xc3\xa1 repuls\xc3\xa3o entre o \xc3\xadm\xc3\xa3 e o anel. Tal observa\xc3\xa7\xc3\xa3o deve-se \xc3\xa0 presen\xc3\xa7a de resist\xc3\xaancia el\xc3\xa9trica no circuito formado pelo anel de alum\xc3\xadnio, que dissipa energia e leva a corrente el\xc3\xa9trica induzida \xc3\xa0 extin\xc3\xa7\xc3\xa3o, resist\xc3\xaancia n\xc3\xa3o presente nos circuitos de corrente associados \xc3\xa0 distribui\xc3\xa7\xc3\xa3o eletr\xc3\xb4nica dos \xc3\xa1tomos. Se o anel fosse composto por material supercondutor a corrente induzida n\xc3\xa3o cessaria, e a repuls\xc3\xa3o far-se-ia presente mesmo com o \xc3\xadm\xc3\xa3 em repouso. O afastamento do \xc3\xadm\xc3\xa3 levaria a uma supress\xc3\xa3o da repuls\xc3\xa3o nesse caso, e leva a uma atra\xc3\xa7\xc3\xa3o entre o \xc3\xadm\xc3\xa3 e o anel de alum\xc3\xadnio no anterior._NEWLINE_A levita\xc3\xa7\xc3\xa3o de um supercondutor sobre um \xc3\xadm\xc3\xa3 fornece certamente um exemplo bem mais pr\xc3\xb3ximo do que ocorre em escala at\xc3\xb4mica no caso de materiais diamagn\xc3\xa9ticos. Aproximando-se um supercondutor de um \xc3\xadm\xc3\xa3, aquele ser\xc3\xa1 por esse repelido (e vice-versa), e a repuls\xc3\xa3o permanece enquanto o estado de supercondutividade for mantido. Se o material transitar para um estado n\xc3\xa3o supercondutor, devido ao aumento da temperatura a exemplo, a repuls\xc3\xa3o cessa. O Efeito Meissner \xc3\xa9 assunto recorrente ao se falar de magnetismo e supercondutividade.\n_START_SECTION_\nFerromagnetismo\n_START_PARAGRAPH_\nFerromagnetismo \xc3\xa9 a exist\xc3\xaancia de  magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o espont\xc3\xa2nea em pequenas regi\xc3\xb5es do material de forma independente de um campo excitante externo. Aparte os compostos, os \xc3\xbanicos elementos ferromagn\xc3\xa9ticos s\xc3\xa3o o cobalto, o n\xc3\xadquel, o gadol\xc3\xadnio, o dispr\xc3\xb3sio, e como o nome da classe sugere, o pr\xc3\xb3prio ferro.\n_START_SECTION_\nOrigem\n_START_PARAGRAPH_\nEm uma abordagem muito simplista e pouco rigorosa, o ferromagnetismo \xc3\xa9 por muitos citado como resultante de um alinhamento dos momentos de dipolo magn\xc3\xa9ticos at\xc3\xb4micos devido a uma simples intera\xc3\xa7\xc3\xa3o m\xc3\xbatua entre eles, em uma forma que levaria o material ferromagn\xc3\xa9tico a exibir uma magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o uniforme ao longo de toda a sua extens\xc3\xa3o. An\xc3\xa1lises mais atentas frente aos fatos conhecidos mostra que esse n\xc3\xa3o \xc3\xa9 o caso, e a explica\xc3\xa7\xc3\xa3o do ferromagnetismo observado em materiais passa por um conjunto de considera\xc3\xa7\xc3\xb5es bem mais complexas do que as encontradas nessa conjectura inicial._NEWLINE_A primeira considera\xc3\xa7\xc3\xa3o a se fazer \xc3\xa9 que a energia de intera\xc3\xa7\xc3\xa3o entre dois momentos de dipolos vizinhos em um material ferromagn\xc3\xa9tico, se tratados como independentes, n\xc3\xa3o explica o ordenamento desses dipolos. A exemplo, o ferro: determinando-se a energia de intera\xc3\xa7\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica entre dois de seus \xc3\xa1tomos quando separados por 3 angstroms (o espa\xc3\xa7amento interat\xc3\xb4mico do ferro), possuindo cada um dos \xc3\xa1tomos dipolos, supostos alinhados nesse caso, um momento magn\xc3\xa9tico igual a 2,2 magn\xc3\xa9tons de Bohr, chega-se ao valor de 3,1 x 10\xe2\x81\xbb\xc2\xb2\xe2\x81\xb4 joules. Essa energia \xc3\xa9 equipar\xc3\xa1vel a energia t\xc3\xa9rmica k.T de um objeto \xc3\xa0 temperatura de 0,22 kelvins, o que expressamente sugere que a intera\xc3\xa7\xc3\xa3o dipolo-dipolo n\xc3\xa3o pode ser a respons\xc3\xa1vel pela ordena\xc3\xa7\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica dos dipolos \xc3\xa0 temperatura ambiente, tipicamente 300 kelvins. \xc3\x80 temperatura ambiente espera-se uma energia t\xc3\xa9rmica por \xc3\xa1tomo com ordem de grandeza de 10\xe2\x81\xbb\xc2\xb2\xc2\xb9 joules, pelo menos mil vezes maior que a anterior. A energia t\xc3\xa9rmica evidentemente sobrepuja por completo a energia de intera\xc3\xa7\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica._NEWLINE_Ademais observa-se que o material ferromagn\xc3\xa9tico n\xc3\xa3o exibe magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o uniforme ao longo de toda a sua extens\xc3\xa3o e sim uma grande quantidade de pequenas regi\xc3\xb5es, cada qual certamente com magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o uniforme contudo orientadas, delimitadas as condi\xc3\xa7\xc3\xb5es f\xc3\xadsicas, de forma mais ou menos aleat\xc3\xb3ria umas em rela\xc3\xa7\xc3\xa3o \xc3\xa0s outras: t\xc3\xaam-se os dom\xc3\xadnios magn\xc3\xa9ticos._NEWLINE_Verifica-se que a magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o de materiais ferromagn\xc3\xa9ticos \xc3\xa9 dependente da temperatura, sendo m\xc3\xa1xima \xc3\xa0 temperatura absoluta nula e caindo a zero em uma temperatura conhecida como temperatura de Curie Tc. Para o ferro Tc = 1043K = 770\xc2\xa0\xc2\xb0C. Acima da temperatura de Curie os materiais passam a se comportar como materiais paramagn\xc3\xa9ticos sujeitos \xc3\xa0 Lei de Curie adequada \xc3\xa0 situa\xc3\xa7\xc3\xa3o, sendo a susceptibilidade magn\xc3\xa9tica ent\xc3\xa3o expressa por , C uma constante._NEWLINE_A constru\xc3\xa7\xc3\xa3o de um modelo que elucide as origens do comportamento ferromagn\xc3\xa9tico exigem necessariamente considera\xc3\xa7\xc3\xa3o oriundas da mec\xc3\xa2nica qu\xc3\xa2ntica, sobretudo de um processo conhecido como intera\xc3\xa7\xc3\xa3o de troca, que envolve a simetria das fun\xc3\xa7\xc3\xb5es de onda que descrevem os el\xc3\xa9trons em um \xc3\xa1tomo ou conjunto interagente de \xc3\xa1tomos e a indistinguibilidade mediante permuta\xc3\xa7\xc3\xa3o de posi\xc3\xa7\xc3\xb5es de part\xc3\xadculas id\xc3\xaanticas. A intera\xc3\xa7\xc3\xa3o de troca determina entre outros a orienta\xc3\xa7\xc3\xa3o dos momentos angulares quantizados (spin) dos el\xc3\xa9trons em seus orbitais, quer at\xc3\xb4micos quer ligantes, sendo os detalhes acerca dessa influ\xc3\xaancia determinantes para que alguns elementos sejam ferromagn\xc3\xa9ticos ao passo que todos os demais n\xc3\xa3o._NEWLINE_A constru\xc3\xa7\xc3\xa3o do modelo passa tamb\xc3\xa9m pelo fato que a magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o em materiais ferromagn\xc3\xa9ticos \xc3\xa9 em ess\xc3\xaancia devida \xc3\xa0 orienta\xc3\xa7\xc3\xa3o dos momentos intr\xc3\xadnsecos dos el\xc3\xa9trons (spins) e n\xc3\xa3o aos momentos de dipolo magn\xc3\xa9ticos associados aos movimentos dos el\xc3\xa9trons em seus orbitais; por considera\xc3\xa7\xc3\xb5es acerca das dimens\xc3\xb5es dos orbitais d nos metais de transi\xc3\xa7\xc3\xa3o se comparados \xc3\xa0 separa\xc3\xa7\xc3\xb5es interat\xc3\xb4micas (par\xc3\xa2metros de rede) caracter\xc3\xadsticas de cada elemento, e por considera\xc3\xa7\xc3\xb5es sobre a quantidade de el\xc3\xa9trons e sobre a distribui\xc3\xa7\xc3\xa3o eletr\xc3\xb4nica desses nos referidos orbitais._NEWLINE_A situa\xc3\xa7\xc3\xa3o que leva ao ferromagnetismo implica um balan\xc3\xa7o delicado entre diversos fatores: \xc3\xa9 necess\xc3\xa1rio que a subcamada d, que comporta quando cheia 10 el\xc3\xa9trons, esteja apenas parcialmente cheia (3d\xe2\x81\xb6 no caso do ferro), e que o raio da subcamada d seja suficientemente grande para permitir uma certa superposi\xc3\xa7\xc3\xa3o espacial entre as camadas de \xc3\xa1tomos vizinhos e assim justificar a exist\xc3\xaancia de uma intera\xc3\xa7\xc3\xa3o de troca entre eles, mas por outro lado pequena o suficiente para permitir que a largura de banda de val\xc3\xaancia n\xc3\xa3o seja demasiadamente grande de formar que, em virtude da degeneresc\xc3\xaancia energ\xc3\xa9tica e da localiza\xc3\xa7\xc3\xa3o da energia de Fermi, os orbitais com menor energia em fun\xc3\xa7\xc3\xa3o da intera\xc3\xa7\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica permane\xc3\xa7am completamente ocupados enquanto orbitais que implicariam orienta\xc3\xa7\xc3\xb5es de spins contr\xc3\xa1rias ao dos encontrados no primeiro caso mostrem-se pouco ou efetivamente n\xc3\xa3o ocupados; resultando assim um momento de dipolo magn\xc3\xa9tico total n\xc3\xa3o nulo no dom\xc3\xadnio em considera\xc3\xa7\xc3\xa3o. O par\xc3\xa2metro determinante nesse balan\xc3\xa7o de dist\xc3\xa2ncias \xc3\xa9 a raz\xc3\xa3o entre a separa\xc3\xa7\xc3\xa3o dos n\xc3\xbacleos at\xc3\xb4micos R e o di\xc3\xa2metro "D" da subcamada d. Verifica-se que valores superior a 1,5 para esta raz\xc3\xa3o levam \xc3\xa0s condi\xc3\xa7\xc3\xb5es necess\xc3\xa1rias para o ferromagnetismo. A exemplo, para o mangan\xc3\xaas a citada raz\xc3\xa3o \xc3\xa9 1,47, ao passo que para o ferro \xc3\xa9 1,63, para o cobalto 1,82 e para o n\xc3\xadquel 1,98._NEWLINE_A ideia anterior \xc3\xa9 corroborada pelo fato de que o mangan\xc3\xaas, um elemento n\xc3\xa3o ferromagn\xc3\xa9tico em condi\xc3\xa7\xc3\xb5es normais, \xc3\xa9 utilizado na confec\xc3\xa7\xc3\xa3o de compostos ferromagn\xc3\xa9ticos. As estruturas desses compostos s\xc3\xa3o tais que implicam uma separa\xc3\xa7\xc3\xa3o um pouco maior para os \xc3\xa1tomos de mangan\xc3\xaas em intera\xc3\xa7\xc3\xa3o, levando-os \xc3\xa0 condi\xc3\xa7\xc3\xa3o de exibir comportamento ferromagnetismo. As ligas de Heuster constituem t\xc3\xadpicos exemplos pertinentes ao caso._NEWLINE_Foge ao escopo desse artigo contudo entrar nos pormenores dos modelos que visam elucidar o ferromagnetismo em seus detalhes visto que esses modelos, em seus pormenores, resultam em artigos com razo\xc3\xa1vel extens\xc3\xa3o e mesmo livros inteiros, fato facilmente verific\xc3\xa1vel mediante pesquisa na literatura pertinente \xc3\xa0 \xc3\xa1rea. Encontra-se no escopo desse, contudo, considera\xc3\xa7\xc3\xb5es acerca dos dom\xc3\xadnios magn\xc3\xa9ticos e do comportamento macrosc\xc3\xb3pico de um material ferromagn\xc3\xa9tico.\n_START_SECTION_\nDom\xc3\xadnios e energias\n_START_PARAGRAPH_\nTipicamente, reduzindo-se gradualmente a temperatura de um material ferromagn\xc3\xa9tico fundido abaixo da sua temperatura de Curie, embora a forma\xc3\xa7\xc3\xa3o de dom\xc3\xadnios aleatoriamente orientados possa ser microscopicamente observada, uma magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o macroscopicamente mensur\xc3\xa1vel \xc3\xa9 usualmente verificada. Essa s\xc3\xb3 ser\xc3\xa1 observada ser for aplicado um campo magn\xc3\xa9tico excitante externo, o que leva diretamente ao comportamento descrito pela curva saindo da origem no diagrama de histerese idealizado apresentado na correspondente se\xc3\xa7\xc3\xa3o._NEWLINE_O comportamento global dos materiais ferromagn\xc3\xa9ticos descritos em suas respectivas curvas de histerese surgem em virtude da necessidade de se minimizar n\xc3\xa3o uma mas ao todo tr\xc3\xaas energias diferentes contudo diretamente relacionadas ao comportamento magn\xc3\xa9tico do material: a energia magn\xc3\xa9tica associada ao campo magn\xc3\xa9tico macroscopicamente mensur\xc3\xa1vel, a energia associada \xc3\xa0s fronteiras dos dom\xc3\xadnios magn\xc3\xa9ticos, s\xc3\xadtios de campos magn\xc3\xa9ticos intensos, altamente localizados e n\xc3\xa3o uniformes; a energia associada \xc3\xa0 orienta\xc3\xa7\xc3\xa3o da magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o em rela\xc3\xa7\xc3\xa3o aos eixos de simetria do material cristalino. Tipicamente a minimiza\xc3\xa7\xc3\xa3o dessas energias implica a inexist\xc3\xaancia de um campo externo se o ponto de partida for o inicialmente descrito acima; os dom\xc3\xadnios formados, embora com magnetiza\xc3\xa7\xc3\xb5es uniformes dentro de seus dom\xc3\xadnios, orientam-se aleatoriamente de forma a se cancelarem mutuamente, impedindo qualquer magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o macrosc\xc3\xb3pica e por tal a exist\xc3\xaancia de um campo magn\xc3\xa9tico total externamente mensur\xc3\xa1vel._NEWLINE_A aplica\xc3\xa7\xc3\xa3o de um campo excitante externo muda a situa\xc3\xa7\xc3\xa3o, contudo. Percebe-se facilmente que dom\xc3\xadnios cujas orienta\xc3\xa7\xc3\xb5es mostrem-se alinhadas com o campo s\xc3\xa3o agora energeticamente favorecidos, e em decorr\xc3\xaancia observa-se a expans\xc3\xa3o das fronteiras desses dom\xc3\xadnio em detrimento dos demais. \xc3\x89 tamb\xc3\xa9m observado empiricamente  a rota\xc3\xa7\xc3\xa3o da dire\xc3\xa7\xc3\xa3o de magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o dos demais dom\xc3\xadnios em sentido de alinharem-se com o campo excitante. A aplica\xc3\xa7\xc3\xa3o do campo excitante leva a uma reconfigura\xc3\xa7\xc3\xa3o geom\xc3\xa9trica e energ\xc3\xa9tica do sistema de dom\xc3\xadnios magn\xc3\xa9ticos, e a minimiza\xc3\xa7\xc3\xa3o da energia ap\xc3\xb3s remo\xc3\xa7\xc3\xa3o do campo excitante n\xc3\xa3o implica o imediato retorno \xc3\xa0 condi\xc3\xa7\xc3\xa3o inicialmente descrita nos materiais ferromagn\xc3\xa9ticos. O movimento das fronteiras limites entre dom\xc3\xadnios n\xc3\xa3o \xc3\xa9 completamente revers\xc3\xadvel; sendo inclusive influenciados por imperfei\xc3\xa7\xc3\xb5es cristalinas tais como impurezas ou tens\xc3\xb5es.  Observa-se pois que o material permanece macroscopicamente magnetizado mesmo ap\xc3\xb3s a remo\xc3\xa7\xc3\xa3o do campo excitante, dando origem ao que se denomina magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o permanente do material.  Tem-se ent\xc3\xa3o um \xc3\xadm\xc3\xa3._NEWLINE_A aplica\xc3\xa7\xc3\xa3o de um campo externo em sentido contr\xc3\xa1rio remete diretamente ao comportamento descrito pela curva de histerese do material. A reconstru\xc3\xa7\xc3\xa3o das in\xc3\xbameras fronteiras de dom\xc3\xadnio suprimidas e a reorienta\xc3\xa7\xc3\xa3o da magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o desses envolve energia, devendo essa ser suprida pela fonte de campo excitante sendo aplicado._NEWLINE_Embora a aplica\xc3\xa7\xc3\xa3o de campo externo seja o caso mais estudo, h\xc3\xa1 outros processos bem diferentes que tamb\xc3\xa9m levam a altera\xc3\xa7\xc3\xb5es na magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o de um material ferromagn\xc3\xa9tico. Varia\xc3\xa7\xc3\xb5es bruscas de fatores f\xc3\xadsicos como a temperatura ou mesmo a press\xc3\xa3o podem certamente induzir a reorienta\xc3\xa7\xc3\xa3o e redimensionamento dos dom\xc3\xadnios magn\xc3\xa9ticos e por tal induzir mudan\xc3\xa7as na magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o permanente do material: tratamentos t\xc3\xa9rmicos e choques mec\xc3\xa2nicos geralmente acarretam efeitos not\xc3\xb3rios sobre a magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o permanente do material.\n_START_SECTION_\nAntiferromagnetismo\n_START_PARAGRAPH_\nAs origens da intera\xc3\xa7\xc3\xa3o antiferromagn\xc3\xa9tica encontram-se, assim como no caso ferromagn\xc3\xa9tico, atreladas \xc3\xa0s intera\xc3\xa7\xc3\xb5es de troca que ocorrem entre \xc3\xa1tomos vizinhos. Assim como no ferromagnetismo a intera\xc3\xa7\xc3\xa3o implica a exist\xc3\xaancia de momentos magn\xc3\xa9ticos permanentes nos \xc3\xa1tomos, mas ao contr\xc3\xa1rio do que ocorre no ferromagnetismo, as intera\xc3\xa7\xc3\xb5es de troca levam nesse caso ao alinhamento dos momentos magn\xc3\xa9ticos dos \xc3\xa1tomos em sentidos opostos, em um processo bem similar ao que ocorre com as orienta\xc3\xa7\xc3\xb5es dos spins de dois el\xc3\xa9trons quando ocupam o mesmo orbital at\xc3\xb4mico. Materiais antiferromagn\xc3\xa9tico apresentam assim momentos magn\xc3\xa9ticos efetivos extremamente pequenos para n\xc3\xa3o dizer completamente nulos._NEWLINE_Exemplo de material ferromagn\xc3\xa9tico \xc3\xa9 o di\xc3\xb3xido de mangan\xc3\xaas (MnO\xe2\x82\x82. Em sua estrutura cristalina o \xc3\xadon negativo de oxig\xc3\xaanio encontra-se rodeado por dois \xc3\xadons positivos de mangan\xc3\xaas. Os momentos de dipolo magn\xc3\xa9ticos dos dois \xc3\xadons de mangan\xc3\xaas orientam-se nesse caso de forma oposta dado estarem cada qual tamb\xc3\xa9m orientados de forma antiparalela com um respectivo el\xc3\xa9tron do \xc3\xadon negativo de oxig\xc3\xaanio, el\xc3\xa9trons que por sua vez tamb\xc3\xa9m t\xc3\xaam orienta\xc3\xa7\xc3\xb5es de spins contr\xc3\xa1rias, encontrando-se o sistema assim formado em sua configura\xc3\xa7\xc3\xa3o de mais baixa energia. A presen\xc3\xa7a \xc3\xadons de um \xc3\xbanico elemento magn\xc3\xa9tico, no caso o mangan\xc3\xaas, orientados alternadamente em oposi\xc3\xa7\xc3\xa3o leva ao antiferromagnetismo observado._NEWLINE_Materiais antiferromagn\xc3\xa9ticos tradicionalmente n\xc3\xa3o respondem de forma significativa \xc3\xa0 aplica\xc3\xa7\xc3\xa3o de campos magn\xc3\xa9ticos moderados. Podem vir a faz\xc3\xaa-lo de forma moderada se imersos em campos magn\xc3\xa9ticos exorbitantes, contudo. Nesse caso alguns dos momentos de dipolo magn\xc3\xa9ticos da estrutura alinham-se paralelos ao campo em detrimento do alinhamento antiparalelo com os \xc3\xadons vizinhos._NEWLINE_Materiais antiferromang\xc3\xa9ticos tamb\xc3\xa9m t\xc3\xaam suas propriedades dependentes da temperatura. Em temperaturas acima de uma temperatura limite conhecida como temperatura de N\xc3\xa9el estes tornam-se paramagn\xc3\xa9ticos. A denomina\xc3\xa7\xc3\xa3o "temperatura de N\xc3\xa9el" expressa o reconhecimento da relev\xc3\xa2ncia dos trabalho de Louis Eug\xc3\xa8ne F\xc3\xa9lix N\xc3\xa9el (1904-2000) na \xc3\xa1rea.\n_START_SECTION_\nFerrimagnetismo\n_START_PARAGRAPH_\nNos materiais inclusos na classe ferrimagn\xc3\xa9ticos observa-se que a a\xc3\xa7\xc3\xa3o da intera\xc3\xa7\xc3\xa3o de troca leva os momentos de dipolos magn\xc3\xa9ticos a se alinharem em configura\xc3\xa7\xc3\xa3o antiparalela, em um processo muito similar ao observado em materiais antiferromagn\xc3\xa9ticos. Diferentes desses \xc3\xbaltimos, contudo, nas subst\xc3\xa2ncias ferrimagn\xc3\xa9ticas est\xc3\xa3o presentes dois ou mais tipos diferentes de \xc3\xadons, esses com momentos de dipolo diferentes, de forma que a magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o resultante n\xc3\xa3o \xc3\xa9 nula. H\xc3\xa1 assim a forma\xc3\xa7\xc3\xa3o de dom\xc3\xadnios similares aos observados no ferromagnetismo._NEWLINE_Os materiais ferrimagn\xc3\xa9ticos, tamb\xc3\xa9m chamados de ferrites,  exibem comportamento magn\xc3\xa9tico macrosc\xc3\xb3pico intermedi\xc3\xa1rio entre os observados em materiais ferromagn\xc3\xa9ticos e em materiais antiferromagn\xc3\xa9ticos. A comportamento dos dom\xc3\xadnios em ferrites s\xc3\xa3o similares aos observados nos materiais ferromagn\xc3\xa9ticos no que se refere aos aspectos que levam a uma elevada permeabilidade magn\xc3\xa9tica caracter\xc3\xadstica desses materiais. O ferrites magnetizam-se com extrema facilidade. Contudo, ao contr\xc3\xa1rio do observado em materiais ferromagn\xc3\xa9ticos, os ferrites n\xc3\xa3o ret\xc3\xaam magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o quando o campo excitante \xc3\xa9 removido._NEWLINE_A elevada permeabilidade magn\xc3\xa9tica dos materiais ferrimagn\xc3\xa9ticos, quando associada \xc3\xa0 aus\xc3\xaancia de campo residual e \xc3\xa0 baixa condutividade el\xc3\xa9trica caracter\xc3\xadsticas desses materiais, faz dos ferrites elementos muito \xc3\xbateis para a confec\xc3\xa7\xc3\xa3o de componentes eletr\xc3\xb4nicos de precis\xc3\xa3o. Os ferrites s\xc3\xa3o usualmente utilizados para a confec\xc3\xa7\xc3\xa3o de bobinas, transformadores e demais componentes eletr\xc3\xb4nicos magn\xc3\xa9ticos destinados a circuitos nos quais a presen\xc3\xa7a de correntes induzidas parasitas (correntes de Foucault) bem como as perdas de energia associadas nos n\xc3\xbacleos formados por esses materiais mostrar-se-iam intoler\xc3\xa1veis caso os tradicionais materiais ferromagn\xc3\xa9ticos fossem empregados em substitui\xc3\xa7\xc3\xa3o._NEWLINE_Ferrites s\xc3\xa3o tradicionalmente muito empregados em bobinas destinadas a circuitos de radiofrequ\xc3\xaancia elevadas, bobinas de frequ\xc3\xaancia intermedi\xc3\xa1ria (FIs), e como n\xc3\xbacleo de antenas magn\xc3\xa9ticas destinadas \xc3\xa0 detec\xc3\xa7\xc3\xa3o de ondas eletromagn\xc3\xa9ticas de baixa intensidade._NEWLINE_Nos tradicionais r\xc3\xa1dios transistorizados port\xc3\xa1teis da d\xc3\xa9cada de 90, enquanto a antena externa, de metal, dedica-se \xc3\xa0 detec\xc3\xa7\xc3\xa3o de sinais eletromagn\xc3\xa9ticos na faixa de FM, os sinais de na faixa de AM s\xc3\xa3o detectados por uma antena magn\xc3\xa9tica montada sobre n\xc3\xbacleo de ferrite, no interior do r\xc3\xa1dio. A bobina do pr\xc3\xb3prio circuito destinado \xc3\xa0 sintonia das esta\xc3\xa7\xc3\xb5es funciona no caso como antena. Sobre esse ferrite montam-se tamb\xc3\xa9m a bobina do oscilador local e a bobina destinada \xc3\xa0 coletar a soma dos dois sinais, todas acopladas magneticamente, sendo o sinal soma resultante coletado ent\xc3\xa3o enviado \xc3\xa0s etapas amplificadoras subsequentes e aos filtros de frequ\xc3\xaancias intermedi\xc3\xa1rias (FIs). Tal configura\xc3\xa7\xc3\xa3o \xc3\xa9 a que confere a not\xc3\xb3ria sensibilidade direcionada ao r\xc3\xa1dio quando sintonizado na faixa de AM: girando-se o r\xc3\xa1dio (e o ferrite) sobre eixo perpendicular ao do ferrite percebe-se notoriamente as varia\xc3\xa7\xc3\xb5es na intensidade do sinal recebido atrav\xc3\xa9s das respectivas varia\xc3\xa7\xc3\xb5es no volume do sinal sonoro reproduzido. H\xc3\xa1 uma posi\xc3\xa7\xc3\xa3o em que se recebe o sinal de forma mais intensa, e h\xc3\xa1 uma posi\xc3\xa7\xc3\xa3o em que n\xc3\xa3o se capta praticamente sinal algum. Tal fen\xc3\xb4meno, caracter\xc3\xadstico das antenas magn\xc3\xa9ticas (antenas de loop), encontra aplica\xc3\xa7\xc3\xb5es importantes. A exemplo \xc3\xa9 empregado no sistema de navega\xc3\xa7\xc3\xa3o a\xc3\xa9rea, onde os avi\xc3\xb5es voam guiados pelo dire\xc3\xa7\xc3\xa3o de recep\xc3\xa7\xc3\xa3o dos sinais emitidos por um radiofarol espec\xc3\xadfico, direcionando-se em orienta\xc3\xa7\xc3\xa3o estabelecida pelo goni\xc3\xb4metro quando h\xc3\xa1 recep\xc3\xa7\xc3\xa3o nula e n\xc3\xa3o m\xc3\xa1xima - dada a maior precis\xc3\xa3o alcan\xc3\xa7\xc3\xa1vel no primeiro caso.\n_START_SECTION_\nAplica\xc3\xa7\xc3\xb5es\n_START_PARAGRAPH_\nDiante de tantas aplica\xc3\xa7\xc3\xb5es do magnetismo em nossa vida moderna, \xc3\xa9 um tanto surpreendente saber que, quando Hans Christian \xc3\x98rsted estabeleceu a conex\xc3\xa3o entre eletricidade e magnetismo, a \xc3\xbanica aplica\xc3\xa7\xc3\xa3o relevante desse \xc3\xbaltimo efeito era nas j\xc3\xa1 h\xc3\xa1 muito conhecidas b\xc3\xbassolas. Com a descoberta dos efeitos magn\xc3\xa9ticos da eletricidade a situa\xc3\xa7\xc3\xa3o come\xc3\xa7ou a mudar rapidamente. Um dos primeiros avan\xc3\xa7os t\xc3\xa9cnicos implementados foi a inven\xc3\xa7\xc3\xa3o e difus\xc3\xa3o do tel\xc3\xa9grafo. Um conversor eletromec\xc3\xa2nico fundado na atra\xc3\xa7\xc3\xa3o magn\xc3\xa9tica entre um eletro\xc3\xadm\xc3\xa3 e uma alavanca interpotente com material ferromagn\xc3\xa9tico ao centro era usado para perfurar uma fita de papel em uma sequ\xc3\xaancia de pontos e tra\xc3\xa7os que, obedecido um padr\xc3\xa3o predeterminado pelo c\xc3\xb3digo Morse, permitiu pela primeira vez a transmiss\xc3\xa3o de informa\xc3\xa7\xc3\xb5es a longas dist\xc3\xa2ncias de maneira praticamente instant\xc3\xa2nea. Fios telegr\xc3\xa1ficos espalharam-se acompanhando as linhas f\xc3\xa9rreas por todos os lados, trazendo a humanidade \xc3\xa0 era da comunica\xc3\xa7\xc3\xa3o el\xc3\xa9trica.\n_START_SECTION_\nConversores eletromec\xc3\xa2nicos\n_START_PARAGRAPH_\nUm conversor eletromec\xc3\xa2nico \xc3\xa9 um dispositivo capaz de converter energia el\xc3\xa9trica em energia mec\xc3\xa2nica, ou seja, de produzir movimento a partir de correntes el\xc3\xa9tricas; quase sempre fazendo-o de forma a utilizar diretamente os efeitos associados ao magnetismo. A exemplo os motores certamente s\xc3\xa3o conversores eletromec\xc3\xa2nicos, encontrando-se o princ\xc3\xadpio de funcionamento desses j\xc3\xa1 discutido nesse artigo. H\xc3\xa1, al\xc3\xa9m dos motores el\xc3\xa9tricos, outros conversores eletromec\xc3\xa2nicos mais simples, contudo tamb\xc3\xa9m muito difundidos. Os tradicionais rel\xc3\xa9s, e os alto-falantes, s\xc3\xa3o exemplos t\xc3\xadpicos pertinentes ao caso._NEWLINE_Em um rel\xc3\xa9 um eletro\xc3\xadm\xc3\xa3 gera um campo magn\xc3\xa9tico de forma a atrair um elemento m\xc3\xb3vel - constitu\xc3\xaddo de material ferromagn\xc3\xa9tico - situado em suas proximidades, provocando assim o movimento do sistema mec\xc3\xa2nico a ele acoplado. Ao cessar a corrente no eletro\xc3\xadm\xc3\xa3, molas geralmente cuidam de fazer o sistema mec\xc3\xa2nico retornar a posi\xc3\xa7\xc3\xa3o inicial de forma que o processo possa se repetir. Nos rel\xc3\xa9s propriamente ditos o circuito mec\xc3\xa2nico aciona ou desliga um ou mais interruptores el\xc3\xa9tricos, permitindo assim o controle de correntes el\xc3\xa9tricas elevadas por uma corrente el\xc3\xa9trica de valor bem menor, a corrente da bobina do rel\xc3\xa9._NEWLINE_Um mecanismo muito similar aos dos rel\xc3\xa9s \xc3\xa9 encontrado nas trancas autom\xc3\xa1ticas quer de portas residenciais quer em autom\xc3\xb3veis, encontrando-se a diferen\xc3\xa7a essencialmente no dispositivo conectado ao conversor eletromec\xc3\xa2nico. No caso da tranca o mecanismo m\xc3\xb3vel aciona a trava da porta e n\xc3\xa3o o contato el\xc3\xa9trico caracter\xc3\xadstico do rel\xc3\xa9. H\xc3\xa1 casos em que ele aciona os dois, havendo tamb\xc3\xa9m um interruptor conectado ao mecanismo a fim de indicar a posi\xc3\xa7\xc3\xa3o atual da trava._NEWLINE_Nos alto-falantes h\xc3\xa1 a invers\xc3\xa3o de pap\xc3\xa9is, permanecendo agora o material magn\xc3\xa9tico, no caso um \xc3\xadm\xc3\xa3 permanente, em repouso, enquanto a bobina \xc3\xa9 fixada ao dispositivo m\xc3\xb3vel, no caso um diafragma de papel ou similar. O movimento do diafragma tem por fim comprimir ou rarefazer o ar \xc3\xa0 sua volta, sendo o alto-falante estruturado de forma a produzir som aud\xc3\xadvel segundo os padr\xc3\xb5es determinados pela corrente el\xc3\xa9trica que se fa\xc3\xa7a circular pela bobina m\xc3\xb3vel. Em uma explica\xc3\xa7\xc3\xa3o simplificada, se a corrente \xc3\xa9 feita circular em um sentido, o eletro\xc3\xadm\xc3\xa3 formado pela bobina ter\xc3\xa1 polos alinhados com os polos do \xc3\xadm\xc3\xa3 permanente, o que leva a uma atra\xc3\xa7\xc3\xa3o entre a bobina e o \xc3\xadm\xc3\xa3. A bobina e o diafragma movem-se para dentro, sugando assim o ar \xc3\xa0 frente do alto-falante. Fazendo-se a corrente circular em sentido contr\xc3\xa1rio os polos do eletro\xc3\xadm\xc3\xa3 se invertem, e se no primeiro caso houve atra\xc3\xa7\xc3\xa3o, agora verifica-se uma repuls\xc3\xa3o entre a bobina e o \xc3\xadm\xc3\xa3. Tanto a bobina como o diafragma movem-se para fora, pressionando o ar \xc3\xa0 frente do alto-falante._NEWLINE_A figura ao lado revela a estrutura interna de um alto-falante. Sobressaindo ao centro, similar a uma lata met\xc3\xa1lica, em papel laminado, o suporte sobre o qual assenta-se a bobina, esta n\xc3\xa3o vis\xc3\xadvel na figura. O \xc3\xadm\xc3\xa3, tamb\xc3\xa9m n\xc3\xa3o vis\xc3\xadvel, com conhecida geometria em forma de anel de espessas paredes, fixa-se sob o chassi met\xc3\xa1lico. A bobina move-se no interior do orif\xc3\xadcio no \xc3\xadm\xc3\xa3. H\xc3\xa1 ainda, delimitando a bobina pela parte de dentro, um n\xc3\xbacleo de material ferromagn\xc3\xa9tico, esse de tonalidade met\xc3\xa1lica prateada, bem ao centro na figura. Esse n\xc3\xbacleo, tamb\xc3\xa9m fixo, acopla-se ao \xc3\xadm\xc3\xa3 de forma a criar um campo magn\xc3\xa9tico sempre perpendicular \xc3\xa0s espiras na bobina; condi\xc3\xa7\xc3\xa3o essencial a um melhor desempenho do alto-falante._NEWLINE_Os microfones ditos microfones din\xc3\xa2micos t\xc3\xaam estrutura interna an\xc3\xa1loga \xc3\xa0 dos alto-falantes, sendo apenas redimensionadas para uma melhor qualidade na convers\xc3\xa3o da energia mec\xc3\xa2nica em el\xc3\xa9trica. Trata-se de um conversor "mecanoel\xc3\xa9trico", ou seja, um conversor eletromec\xc3\xa2nico que converte energia mec\xc3\xa2nica em el\xc3\xa9trica. Como recurso emergencial, um alto-falante funciona razoavelmente bem no lugar de um microfone din\xc3\xa2mico. O movimento da bobina induzido pela recep\xc3\xa7\xc3\xa3o de sons no diafragma faz variar o fluxo magn\xc3\xa9tico atrav\xc3\xa9s dessa. Em acordo com a Lei da Indu\xc3\xa7\xc3\xa3o de Faraday, ter-se-\xc3\xa1 nos terminais de conex\xc3\xa3o da bobina uma tens\xc3\xa3o el\xc3\xa9trica diretamente associada ao sinal sonoro sendo recebido. Esse sinal el\xc3\xa9trico reproduz o sinal sonoro recebido, e pode ser encaminhado a etapas eletr\xc3\xb4nicas seguintes, a exemplo, amplificadores e alto-falantes potentes.\n_START_SECTION_\nTelevisores\n_START_PARAGRAPH_\nOs efeitos de campos magn\xc3\xa9ticos sobre el\xc3\xa9trons ou \xc3\xadons quando em movimento no v\xc3\xa1cuo s\xc3\xa3o amplamente explorados em diversos dispositivos, encontrando-se um deles, ao contr\xc3\xa1rio do que a complexidade associada ao v\xc3\xa1cuo e \xc3\xa0 produ\xc3\xa7\xc3\xa3o de tais part\xc3\xadculas carregadas livres possa sugerir, presente no cotidiano de todos. Trata-se da conhecida televis\xc3\xa3o com tubo de raios cat\xc3\xb3dicos._NEWLINE_Em um tubo de imagem por raios cat\xc3\xb3dicos um canh\xc3\xa3o de el\xc3\xa9trons termoemitidos produz um feixe eletr\xc3\xb4nico que \xc3\xa9 acelerado em dire\xc3\xa7\xc3\xa3o \xc3\xa0 tela por um campo el\xc3\xa9trico intenso estabelecido entre uma tela met\xc3\xa1lica perfurada (anodo) colocada imediatamente antes da camada fosforescente onde formar-se-\xc3\xa1 a imagem e o canh\xc3\xa3o de el\xc3\xa9trons no outro extremo do tubo (catodo). A imagem \xc3\xa9 desenhada um ponto por vez controlando-se a maior ou menor intensidade do feixe incidente. Campos magn\xc3\xa9ticos gerados em bobinas colocadas em torno do pesco\xc3\xa7o do tubo cuidam da deflex\xc3\xa3o tanto vertical quanto horizontal do feixe de el\xc3\xa9trons, determinando assim o ponto de incid\xc3\xaancia do feixe sobre a tela. H\xc3\xa1 dois circuitos, os circuitos de deflex\xc3\xa3o vertical e horizontal, que produzem as correntes necess\xc3\xa1rias nas bobinas de forma a fazer o feixe varrer toda a tela de forma peri\xc3\xb3dica, iniciando no canto superior esquerdo e terminando no canto inferior direito, uma linha por vez. Os campos magn\xc3\xa9ticos, conforme dito, n\xc3\xa3o s\xc3\xa3o capazes de alterar a velocidade dos el\xc3\xa9trons no feixe, mas s\xc3\xa3o capazes de mudar a dire\xc3\xa7\xc3\xa3o de movimento dos mesmos._NEWLINE_H\xc3\xa1 no tubo diversos elementos, tanto el\xc3\xa9tricos como magn\xc3\xa9ticos, destinados ao foco do feixe sobre a tela fosforescente. Na figura v\xc3\xaa-se tamb\xc3\xa9m uma bobina destinada a esse fim. Essa encontra-se mais presente em televisores coloridos do que em televisores preto e branco dado ser o primeiro em verdade similar a tr\xc3\xaas televisores preto e branco montados em um \xc3\xbanico tubo. O tubo colorido encerra nesse caso tr\xc3\xaas canh\xc3\xb5es de el\xc3\xa9trons, e uma m\xc3\xa1scara perfurada (tela matizadora - o anodo) cuida de garantir que cada feixe produzido acerte apenas os pontos fosforescentes correspondentes a uma das cores prim\xc3\xa1rias. A tela \xc3\xa9 recoberta nesse caso por materiais fosforescentes de tr\xc3\xaas cores diferentes ao inv\xc3\xa9s do tradicional material fosforescente branco presente tubos monocrom\xc3\xa1ticos, sendo dispersos em um padr\xc3\xa3o sim\xc3\xa9trico de pontos (ver figura)._NEWLINE_As bobinas de deflex\xc3\xa3o nas televis\xc3\xa3o com tubo de raios cat\xc3\xb3dicos s\xc3\xa3o montadas sobre uma estrutura de material ferrimagn\xc3\xa9tico. O conjunto \xc3\xa9 usualmente denominado yoke._NEWLINE_N\xc3\xa3o \xc3\xa9 necess\xc3\xa1rio citar que as bobinas encontram-se presentes em praticamente todos os circuitos eletr\xc3\xb4nicos de uma televis\xc3\xa3o. Assim como no r\xc3\xa1dio, h\xc3\xa1 nessa tamb\xc3\xa9m ao menos um alto-falante.\n_START_SECTION_\nArmazenamento de dados\n_START_PARAGRAPH_\nUma das aplica\xc3\xa7\xc3\xb5es de materiais com propriedades magn\xc3\xa9ticas de grande import\xc3\xa2ncia na sociedade moderna encontra-se atrela ao armazenamento de dados, quer anal\xc3\xb3gicos quer digitais. Todos que possuem um computador e nele mant\xc3\xaam dados importantes arquivados sabem o qu\xc3\xa3o traum\xc3\xa1tico pode ser a informa\xc3\xa7\xc3\xa3o de que o disco r\xc3\xadgido de sua m\xc3\xa1quina foi danificado. Em tempos modernos o uso de cart\xc3\xb5es de cr\xc3\xa9dito tamb\xc3\xa9m n\xc3\xa3o \xc3\xa9 estranho a ningu\xc3\xa9m, e todos est\xc3\xa3o certamente c\xc3\xb4nscios da exist\xc3\xaancia de trajas magn\xc3\xa9ticas no verso desses, tarjas que carregam magneticamente arquivadas as informa\xc3\xa7\xc3\xb5es importantes a respeito do propriet\xc3\xa1rio, de sua conta e do cart\xc3\xa3o em si. At\xc3\xa9 cart\xc3\xb5es de telefone hoje t\xc3\xaam os cr\xc3\xa9ditos armazenados em tarjas magn\xc3\xa9ticas._NEWLINE_Os primeiros dispositivos de armazenamento magn\xc3\xa9tico de informa\xc3\xa7\xc3\xa3o de amplo acesso foram as fitas, de acesso sequencial, muito populares h\xc3\xa1 d\xc3\xa9cadas atr\xc3\xa1s como meio para distribui\xc3\xa7\xc3\xa3o de m\xc3\xbasicas, quer na forma de rolos (tapes), quer na forma compacta em caixas de pl\xc3\xa1stico (cassete). Enquanto os tapes destinavam-se ao uso profissional, o cassete caiu rapidamente em dom\xc3\xadnio p\xc3\xbablico._NEWLINE_As fitas magn\xc3\xa9ticas eram em ess\xc3\xaancia fitas de pl\xc3\xa1stico flex\xc3\xadvel e resistente, sempre recobertas com material ferromagn\xc3\xa9tico adequado. Eram posteriormente protegidas com uma camada lubrificante, o que impedia a destrui\xc3\xa7\xc3\xa3o da m\xc3\xaddia magn\xc3\xa9tica quando em atrito com a cabe\xc3\xa7a de leitura/grava\xc3\xa7\xc3\xa3o._NEWLINE_A cabe\xc3\xa7a de leitura/grava\xc3\xa7\xc3\xa3o consistia de uma bobina montada em estrutura adequada capaz de gerar campos magn\xc3\xa9ticos alternados com amplitude determinada pelo dado a ser gravado, campos que determinavam a magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o do material ferromagn\xc3\xa9tico impregnado na fita \xc3\xa0 medida que essa se deslocava sobre a cabe\xc3\xa7a. A bobina tamb\xc3\xa9m era capaz de sentir a altern\xc3\xa2ncia e a amplitude da magnetiza\xc3\xa7\xc3\xa3o presente na fita \xc3\xa0 medida que essa se deslocava sobre a cabe\xc3\xa7a, permitindo assim a recupera\xc3\xa7\xc3\xa3o da informa\xc3\xa7\xc3\xa3o outrora gravada. Em equipamentos de melhor qualidade as cabe\xc3\xa7as de grava\xc3\xa7\xc3\xa3o e leitura eram distintas, e havia uma cabe\xc3\xa7a exclusivamente destinada a apagar as informa\xc3\xa7\xc3\xb5es na fita._NEWLINE_Sempre tendo por base o mesmo princ\xc3\xadpio de funcionamento, a fita cassete foi seguidas pela sua irm\xc3\xa3 g\xc3\xaamea de maior porte, adequadamente redimensionada ao arquivamento n\xc3\xa3o apenas de \xc3\xa1udio mas tamb\xc3\xa9m de imagens. Inicialmente tamb\xc3\xa9m dispon\xc3\xadveis na forma de rolos (tapes), essas podem ser encontradas \xc3\xa0s centenas em locadoras de v\xc3\xaddeo, ainda na atualidade, em sua forma cassete tradicional. Os tradicionais gravadores videocassetes, embora hoje obsoletos em virtude do advento dos DVDs, s\xc3\xa3o ainda facilmente encontrados ao lado de muitas televis\xc3\xb5es._NEWLINE_Tradicionalmente armazenam-se dados anal\xc3\xb3gicos em fitas cassete em virtude do acesso sequencial inerente. Os tapes certamente foram empregados, contudo, em sistemas de armazenamento de dados digitais nos prim\xc3\xb3rdios da era digital. Os bancos de dados foram durante longa data guardados em gravadores de rolo que permitiam, embora de forma lenta, o acesso aleat\xc3\xb3rio aos dados arquivados na fita. Marca\xc3\xa7\xc3\xb5es de posi\xc3\xa7\xc3\xa3o eram arquivadas junto aos dados, e os equipamentos tinham a capacidade de posicionar a fita em posi\xc3\xa7\xc3\xa3o especificada, se de forma r\xc3\xa1pida para a \xc3\xa9poca, de forma muit\xc3\xadssimo lenta se comparado ao acesso aleat\xc3\xb3rio encontrado em dispositivos modernos, a exemplo nos discos r\xc3\xadgidos. Nos prim\xc3\xb3rdios da inform\xc3\xa1tica em dom\xc3\xadnio p\xc3\xbablico havia nos computadores pessoais uma sa\xc3\xadda destinada \xc3\xa0 conex\xc3\xa3o de um gravador cassete comum - dispositivo normalmente utilizado para a reprodu\xc3\xa7\xc3\xa3o ou grava\xc3\xa7\xc3\xa3o de sons - que permitiam o arquivamento de dados digitais quer relativos aos programas quer relativos ao conte\xc3\xbado gerado pelo usu\xc3\xa1rio nas fitas cassete. O acesso era contudo sistem\xc3\xa1tico, sequencial e lento._NEWLINE_Os tradicionais disquetes utilizados para armazenamento de dados digitais foram desenvolvidos em virtude da inefici\xc3\xaancia das fitas proverem acesso aleat\xc3\xb3rio e r\xc3\xa1pido aos dados digitais. Inicialmente em tamanho fam\xc3\xadlia e flex\xc3\xadveis, os disquetes rapidamente evolu\xc3\xadram de forma a terem seu tamanho reduzido e sua capacidade de armazenamento de dados aumentada, sendo as \xc3\xbaltimas vers\xc3\xb5es distribu\xc3\xaddas em caixas de pl\xc3\xa1stico resistentes e n\xc3\xa3o flex\xc3\xadveis. Os primeiros disquetes tinham dimens\xc3\xb5es da ordem de 8 polegadas e arquivavam meros 80 quilobytes, isso na d\xc3\xa9cada de 70. Na d\xc3\xa9cada de 90 e na d\xc3\xa9cada do mil\xc3\xaanio seguinte os disquetes eram tradicionalmente encontrados com tamanho de 3 polegadas e meia e capacidade de armazenamento de 1,44 megabytes._NEWLINE_O princ\xc3\xadpio dos disquetes levou rapidamente aos discos r\xc3\xadgidos tradicionalmente encontrados nos computadores modernos. Os \xc3\xbaltimos avan\xc3\xa7os na \xc3\xa1rea devem-se \xc3\xa0 magnetorresist\xc3\xaancia gigante (GMR), tecnologia que permitiu a populariza\xc3\xa7\xc3\xa3o de discos capazes de armazenar alguns terabytes de dados. No pr\xc3\xb3logo do corrente artigo tem-se uma figura ilustrativa e a descri\xc3\xa7\xc3\xa3o do princ\xc3\xadpio de funcionamento de um disco r\xc3\xadgido._NEWLINE_Para finalizar, um olhar mais atento elucida que o magnetismo encontra-se presente n\xc3\xa3o apenas na m\xc3\xaddia em si respons\xc3\xa1vel pelo arquivamento dos dados como tamb\xc3\xa9m nos mecanismos necess\xc3\xa1rio ao movimento da cabe\xc3\xa7a de leitura/grava\xc3\xa7\xc3\xa3o e da pr\xc3\xb3pria m\xc3\xaddia magn\xc3\xa9tica (fita ou disco), em praticamente todos os esquipamentos de armazenamentos de dados tradicionais. \xc3\x89 por tal simplesmente essencial \xc3\xa0 \xc3\xa1rea.\n_START_SECTION_\nComent\xc3\xa1rios finais\n_START_PARAGRAPH_\nN\xc3\xa3o se pode deixar de citar, ao fim de uma explana\xc3\xa7\xc3\xa3o sobre magnetismo, um de seus mais difundidos usos: os adesivos de geladeira. Trata-se de uma aplica\xc3\xa7\xc3\xa3o muito pr\xc3\xa1tica e comum de "armazenamento de dados" \xc3\xbateis, por muitos tamb\xc3\xa9m utilizada como forma de arte._NEWLINE_Tamb\xc3\xa9m \xc3\xa9 importante comentar que em locais sinalizados com o s\xc3\xadmbolo internacional de magnetismo (figura ao lado) n\xc3\xa3o se deve entrar com cart\xc3\xb5es de cr\xc3\xa9dito, chaves, celulares, discos r\xc3\xadgidos port\xc3\xa1teis, ou qualquer outro objeto met\xc3\xa1lico ou magn\xc3\xa9tico, que funcione ou seja sens\xc3\xadvel ao magnetismo. Caso o fa\xc3\xa7a, voc\xc3\xaa poder\xc3\xa1 ter surpresas muito desagrad\xc3\xa1veis ou mesmo perigosas \xc3\xa0 sua integridade f\xc3\xadsica. A prop\xc3\xb3sito, n\xc3\xa3o fa\xc3\xa7a exames de resson\xc3\xa2ncia magn\xc3\xa9tica caso possua pe\xc3\xa7as met\xc3\xa1licas implantadas em seu corpo.'