b'\n_START_ARTICLE_\nDilata\xc3\xa7\xc3\xa3o do tempo\n_START_PARAGRAPH_\nNo dia a dia \xc3\xa9 corriqueira a ideia de que o tempo \xc3\xa9 algo universal; que uma vez sincronizados dois rel\xc3\xb3gios id\xc3\xaanticos, esses ir\xc3\xa3o sempre ser vistos indicando a mesma leitura, independentemente de suas posi\xc3\xa7\xc3\xb5es, movimentos relativos, acelera\xc3\xa7\xc3\xb5es, ou de quem esteja a observ\xc3\xa1-los. A mesma ideia atrela-se \xc3\xa0 no\xc3\xa7\xc3\xa3o de separa\xc3\xa7\xc3\xa3o espacial entre dois pontos. Espa\xc3\xa7o e tempo s\xc3\xa3o, no dia-a-dia e no \xc3\xa2mbito da mec\xc3\xa2nica newtoniana, entendidos como universais e absolutos; restando \xc3\xa0s velocidade serem relativa aos referenciais. Tal paradigma, ainda compat\xc3\xadvel com a maioria dos eventos encontrados no cotidiano, perdurou dentro da ci\xc3\xaancia at\xc3\xa9 o in\xc3\xadcio do s\xc3\xa9culo XX, quando a teoria da relatividade veio \xc3\xa0 tona, mostrando que a realidade natural \xc3\xa9, contudo, bem mais sutil do que se pensava at\xc3\xa9 ent\xc3\xa3o._NEWLINE_No novo paradigma, no limite relativ\xc3\xadstico, a infer\xc3\xaancia de tempo deixa de ser absoluta e passa a ser algo local, atrelada a cada referencial em particular; e dois referenciais em movimento relativo ou sob acelera\xc3\xa7\xc3\xb5es distintas geralmente n\xc3\xa3o concordam quanto \xc3\xa0s medidas de tempo ou intervalos de tempo. A no\xc3\xa7\xc3\xa3o de simultaneidade absoluta tamb\xc3\xa9m cai por terra, e referenciais diferentes geralmente n\xc3\xa3o concordar\xc3\xa3o quanto a simultaneidade de dois eventos, mesmo que em algum referencial eles sejam vistos de forma simult\xc3\xa2nea._NEWLINE_Dilata\xc3\xa7\xc3\xa3o do tempo designa, no \xc3\xa2mbito da mec\xc3\xa2nica einsteiniana, entre outros o fen\xc3\xb4meno pelo qual um observador percebe, em virtude do movimento relativo n\xc3\xa3o acelerado entre os dois referenciais,  que o rel\xc3\xb3gio de um outro observador que encontra-se a afastar-se, fisicamente id\xc3\xaantico ao seu pr\xc3\xb3prio rel\xc3\xb3gio, est\xc3\xa1 a "andar" mais devagar do que o tempo que observador infere, no caso mais devagar do que seu tempo pr\xc3\xb3prio. A percep\xc3\xa7\xc3\xa3o do primeiro observador \xc3\xa9 de que o tempo "anda mais devagar" para o rel\xc3\xb3gio m\xc3\xb3vel, mas isso \xc3\xa9 somente verdade no contexto do referencial do observador est\xc3\xa1tico. Em aus\xc3\xaancia de acelera\xc3\xa7\xc3\xa3o, em princ\xc3\xadpio paradoxalmente, o outro observador tamb\xc3\xa9m ver\xc3\xa1 o rel\xc3\xb3gio anexado ao primeiro referencial - esse agora m\xc3\xb3vel - "andar" mais devagar que seu pr\xc3\xb3prio rel\xc3\xb3gio.  Localmente, i.e., da perspectiva de qualquer outro observador est\xc3\xa1tico junto a qualquer um dos dois referenciais, dois rel\xc3\xb3gios, se sincronizados e mantidos juntos - sem movimento relativo - n\xc3\xa3o atrasar\xc3\xa3o ou adiantar\xc3\xa3o um em rela\xc3\xa7\xc3\xa3o ao outro._NEWLINE_Ao passo que na relatividade restrita - teoria ainda atrelada ao conceito de referencial inercial - a dilata\xc3\xa7\xc3\xa3o do tempo \xc3\xa9 sim\xc3\xa9trica em rela\xc3\xa7\xc3\xa3o aos referenciais, ou seja, para qualquer observador \xc3\xa9 o rel\xc3\xb3gio m\xc3\xb3vel que atrasa-se em rela\xc3\xa7\xc3\xa3o ao que carrega consigo, no contexto da relatividade geral, que estende-se a todos os referenciais (covari\xc3\xa2ncia geral), a dilata\xc3\xa7\xc3\xa3o temporal devida a acelera\xc3\xa7\xc3\xb5es n\xc3\xa3o \xc3\xa9 sim\xc3\xa9trica, e nesse caso ambos os observadores concordar\xc3\xa3o sobre qual dos rel\xc3\xb3gios se adianta e qual se atrasa, se o seu ou o do outro._NEWLINE_Considerando novamente a relatividade restrita, o intervalo de tempo entre dois eventos quaisquer \xc3\xa9 sempre o menor poss\xc3\xadvel quando medido pelo observador que det\xc3\xa9m o rel\xc3\xb3gio, sendo este conhecido como tempo pr\xc3\xb3prio deste observador. Qualquer outro observador em movimento relativo medir\xc3\xa1 um intervalo de tempo maior entre os mesmos dois eventos considerados, sendo a express\xc3\xa3o "dilata\xc3\xa7\xc3\xa3o do tempo" bem sugestiva, portanto.\n_START_SECTION_\nA Dilata\xc3\xa7\xc3\xa3o do Tempo e a Acelera\xc3\xa7\xc3\xa3o\n_START_PARAGRAPH_\nO problema envolvendo os astronautas \xc3\xa9 um pouco mais complicado que o paradoxo dos g\xc3\xaameos dada a presen\xc3\xa7a de um terceiro elemento que n\xc3\xa3o pode ser exclu\xc3\xaddo nesse caso: a terra . Em princ\xc3\xadpio, considerando-se apenas os efeitos do gradiente de gravidade do planeta e n\xc3\xa3o os movimentos relativos, rel\xc3\xb3gios mantidos em \xc3\xb3rbita mais pr\xc3\xb3xima ao solo batem em ritmo mais lento quando observados pelos astronautas em virtude da gravidade da terra ser mais intensa junto ao solo; o mesmo sendo inferido pelos cientistas na terra, para os quais os rel\xc3\xb3gios dos astronautas pareceriam seguir uma cad\xc3\xaancia mais r\xc3\xa1pida (o que levaria os astronautas a envelhecer mais depressa). Incluso a for\xc3\xa7a normal sobre os cientistas e o movimento relativos entre esses e os astronautas contudo, os astronautas est\xc3\xa3o via de regra sujeitos \xc3\xa0 acelera\xc3\xa7\xc3\xb5es resultantes maiores que as dos cientistas ao longo de seus voos, e por tal regressam \xc3\xa0 terra geralmente mais jovens ._NEWLINE_Visto de um referencial inercial, a situa\xc3\xa7\xc3\xa3o afirmada pode ser melhor visualizada em termos de movimentos circulares. As acelera\xc3\xa7\xc3\xb5es resultantes s\xc3\xa3o, tanto no caso dos cientistas como no caso dos astronautas, as necess\xc3\xa1rias para manterem-se os respectivos movimentos curvil\xc3\xadneos. Considere a nave e os astronautas em \xc3\xb3rbita geoestacion\xc3\xa1ria, e o cientista na terra. Dada a natureza da \xc3\xb3rbita geoestacion\xc3\xa1ria, ambos possuem nesse caso a mesma velocidade angular , e a acelera\xc3\xa7\xc3\xa3o centr\xc3\xadpeta necess\xc3\xa1ria \xc3\xa0 manuten\xc3\xa7\xc3\xa3o do movimento circular \xc3\xa9 nessa situa\xc3\xa7\xc3\xa3o proporcional ao raio (). Assumindo-se que o cientista est\xc3\xa1 sobre a linha do equador a olhar a nave junto ao z\xc3\xaanite, sua trajet\xc3\xb3ria circular tem raio praticamente an\xc3\xa1logo ao raio da terra . O raio da trajet\xc3\xb3ria da nave e dos astronautas \xc3\xa9 contudo notoriamente maior, e assim tamb\xc3\xa9m o \xc3\xa9 a acelera\xc3\xa7\xc3\xa3o resultante necess\xc3\xa1ria. Ao se reencontrarem ap\xc3\xb3s uma longa estadia, os astronautas parecer\xc3\xa3o mais jovens._NEWLINE_Algo similar \xc3\xa9 esperado para dois rel\xc3\xb3gios, um no terra\xc3\xa7o e outro no topo de um pr\xc3\xa9dio, ou entre os rel\xc3\xb3gios de uma base naval e de um submarino \xc3\xa0 alta profundidade. Observando-se que os efeitos de dilata\xc3\xa7\xc3\xa3o do tempo em virtude da gravidade e em virtude dos movimentos circulares descritos s\xc3\xa3o na situa\xc3\xa7\xc3\xa3o concorrentes, o primeiro fazendo os rel\xc3\xb3gios mais pr\xc3\xb3ximos ao solo se atrasarem, o segundo fazendo os rel\xc3\xb3gios mais altos se atrasarem, nesse caso, dada a pequena diferen\xc3\xa7a de alturas, observa-se contudo que os efeitos de dilata\xc3\xa7\xc3\xa3o do tempo atrelados \xc3\xa0 gravidade superam os atrelados \xc3\xa0s diferentes velocidades em rela\xc3\xa7\xc3\xa3o ao centro da terra. Ao contr\xc3\xa1rio do astronauta em rela\xc3\xa7\xc3\xa3o ao cientista, nesse caso o rel\xc3\xb3gio mais alto "envelhece" em rela\xc3\xa7\xc3\xa3o ao rel\xc3\xb3gio mais baixo ._NEWLINE_A dilata\xc3\xa7\xc3\xa3o do tempo associada \xc3\xa0 acelera\xc3\xa7\xc3\xa3o d\xc3\xa1-se de forma an\xc3\xa1loga qualquer que seja a natureza de tal acelera\xc3\xa7\xc3\xa3o, n\xc3\xa3o havendo necessidade dessa ser de origem gravitacional. Tal afirma\xc3\xa7\xc3\xa3o encontra corrobora\xc3\xa7\xc3\xa3o no princ\xc3\xadpio da equival\xc3\xaancia, princ\xc3\xadpio que impeliu Einstein ao desenvolvimento de sua teoria gravitacional (relatividade geral).'