b'\n_START_ARTICLE_\nPotencial de Yukawa\n_START_SECTION_\nA Hist\xc3\xb3ria\n_START_PARAGRAPH_\nHideki Yukawa (f\xc3\xadsico te\xc3\xb3rico japon\xc3\xaas) mostrou na d\xc3\xa9cada de 1930 que tal potencial resulta da intera\xc3\xa7\xc3\xa3o/troca de um campo escalar massivo como o campo de um b\xc3\xb3son, tamb\xc3\xa9m maci\xc3\xa7o. Uma vez que o mediador do campo correspondente tem um certo alcance, que \xc3\xa9 inversamente proporcional \xc3\xa0 massa do mediador de part\xc3\xadcula . Dado que o alcance aproximado da for\xc3\xa7a nuclear era conhecido, a equa\xc3\xa7\xc3\xa3o Yukawa poderia ser utilizada para prever o massa de repouso aproximada da part\xc3\xadcula mediadora do campo de for\xc3\xa7a, mesmo antes de ser descoberto. No caso da for\xc3\xa7a nuclear, esta massa foi previsto ser cerca de 200 vezes a massa do el\xc3\xa9tron, e isto foi mais tarde considerado ser uma previs\xc3\xa3o da exist\xc3\xaancia do p\xc3\xadon, antes de ter sido detectado, em 1947._NEWLINE_Tal potencial tem v\xc3\xa1rias aplica\xc3\xa7\xc3\xb5es, incluindo a interac\xc3\xa7\xc3\xa3o entre dois n\xc3\xbacleos. Dois n\xc3\xbacleos podem experimentar forte intera\xc3\xa7\xc3\xa3o atrativa devido \xc3\xa0 taxa de c\xc3\xa2mbio pions carregados, semelhante \xc3\xa0 forma como duas part\xc3\xadculas interagem eletromagneticamente atrav\xc3\xa9s da troca de f\xc3\xb3tons. Como o campo eletromagn\xc3\xa9tico \xc3\xa9 "transportado" por f\xc3\xb3tons, o campo pi\xc3\xb4nico potencial, expressamente descrito por Yukawa, \xc3\xa9 "transportado" por pions.\n_START_SECTION_\nRela\xc3\xa7\xc3\xa3o com o potencial de Coulomb\n_START_PARAGRAPH_\nSe tomarmos o limite  \xe2\x86\x92  (ou at\xc3\xa9 mesmo a igualdade) no potencial de Yukawa, n\xc3\xb3s temos_NEWLINE_de modo que podemos identificar a equa\xc3\xa7\xc3\xa3o acima, com a \xce\xb5, como o potencial de Coulomb. Diferentemente do potencial de Yukawa, podemos ver claramente que  decresce muito lentamente, enquanto que o potencial de Yukawa decresce muito rapidamente (a depender da massa m). Por essa raz\xc3\xa3o, dizemos que o potencial de Yukawa \xc3\xa9 um potencial de curto alcance, enquanto que o potencial de Coulomb n\xc3\xa3o \xc3\xa9. No gr\xc3\xa1fico que \xc3\xa9 apresentado ao lado, podemos ver como o potencial de Yukawa comporta-se, com a dist\xc3\xa2ncia , para diferentes valores de .'