b'\n_START_ARTICLE_\nLiga\xc3\xa7\xc3\xa3o met\xc3\xa1lica\n_START_PARAGRAPH_\nLiga\xc3\xa7\xc3\xa3o met\xc3\xa1lica \xc3\xa9 uma liga\xc3\xa7\xc3\xa3o qu\xc3\xadmica de \xc3\xa1tomos caracterizada normalmente por um subn\xc3\xadvel eletr\xc3\xb4nico d completo e um s incompleto pelo qual os el\xc3\xa9trons fluem livremente atrav\xc3\xa9s de uma estrutura cristalina definida. Em rela\xc3\xa7\xc3\xa3o \xc3\xa0s condi\xc3\xa7\xc3\xb5es normais de temperatura e press\xc3\xa3o, a liga\xc3\xa7\xc3\xa3o met\xc3\xa1lica confere a subst\xc3\xa2ncia um alto ponto de fus\xc3\xa3o e vaporiza\xc3\xa7\xc3\xa3o e usualmente apresenta uma densidade superior a outras liga\xc3\xa7\xc3\xb5es qu\xc3\xadmicas. Tal liga\xc3\xa7\xc3\xa3o tamb\xc3\xa9m fornece outras propriedades tais como maleabilidade, ductibilidade, brilho e alta condutividade el\xc3\xa9trica mesmo quando no estado l\xc3\xadquido._NEWLINE_Existem dois modelos principais para explicar a liga\xc3\xa7\xc3\xa3o met\xc3\xa1lica. O modelo da nuvem de el\xc3\xa9trons e o modelo da Teoria de bandas.\n_START_SECTION_\nModelo da nuvem de el\xc3\xa9trons\n_START_PARAGRAPH_\nNeste modelo o metal \xc3\xa9 retratado como uma rede de c\xc3\xa1tions met\xc3\xa1licos imersos em uma "nuvem" de el\xc3\xa9trons de val\xc3\xaancia. Os el\xc3\xa9trons encontram-se confinados ao metal por meio de atra\xc3\xa7\xc3\xb5es eletrost\xc3\xa1ticas aos c\xc3\xa1tions e distribu\xc3\xaddos uniformemente ao longo da estrutura met\xc3\xa1lica. Mas apesar de presos \xc3\xa0 estrutura met\xc3\xa1lica, os el\xc3\xa9trons possuem mobilidade por nenhum el\xc3\xa9tron estar vinculado a um c\xc3\xa1tion espec\xc3\xadfico. _NEWLINE_Ao expor o metal a uma diferen\xc3\xa7a de potencial el\xc3\xa9trico (ddp ou tens\xc3\xa3o el\xc3\xa9trica), os el\xc3\xa9trons fluem pelo metal no sentido do polo positivo para o metal a partir do polo negativo. _NEWLINE_A condu\xc3\xa7\xc3\xa3o t\xc3\xa9rmica tamb\xc3\xa9m pode ser explicada pela mobilidade dos el\xc3\xa9trons, atrav\xc3\xa9s da r\xc3\xa1pida transmiss\xc3\xa3o de energia cin\xc3\xa9tica pelo s\xc3\xb3lido._NEWLINE_A explica\xc3\xa7\xc3\xa3o deste modelo para a maleabilidade e ductibilidade dos metais vem do fato de os \xc3\xa1tomos met\xc3\xa1licos formarem liga\xc3\xa7\xc3\xb5es com muitos vizinhos. A redistribui\xc3\xa7\xc3\xa3o dos el\xc3\xa9trons acomoda parcialmente os \xc3\xa1tomos em suas novas posi\xc3\xa7\xc3\xb5es._NEWLINE_Entretanto, esse modelo n\xc3\xa3o explica satisfatoriamente todas as propriedades dos metais. Um exemplo \xc3\xa9 a for\xc3\xa7a de liga\xc3\xa7\xc3\xa3o entre os \xc3\xa1tomos met\xc3\xa1licos que por este modelo deveria aumentar \xc3\xa0 medida que o n\xc3\xbamero de el\xc3\xa9trons de val\xc3\xaancia aumenta, resultando em um aumento dos pontos de fus\xc3\xa3o. Mas os metais do grupo 6 (cromo, molibd\xc3\xaanio e tungst\xc3\xaanio), que ocupam o centro dos metais de transi\xc3\xa7\xc3\xa3o tem os maiores pontos de fus\xc3\xa3o em seus respectivos per\xc3\xadodos. Eventos similares ocorrem ao se analisar calor de fus\xc3\xa3o, dureza e ponto de ebuli\xc3\xa7\xc3\xa3o._NEWLINE_Ao buscar uma melhor explica\xc3\xa7\xc3\xa3o para esses fatos descritos anteriormente \xc3\xa9 necess\xc3\xa1rio conhecer o modelo da Teoria de bandas, que cont\xc3\xa9m uma abordagem da liga\xc3\xa7\xc3\xa3o met\xc3\xa1lica a partir da Teoria dos orbitais moleculares.'