b'\n_START_ARTICLE_\nEletrohidrodin\xc3\xa2mica\n_START_PARAGRAPH_\nEletrohidrodin\xc3\xa2mica (EHD), tamb\xc3\xa9m conhecido como eletro-fluido-din\xc3\xa2mica (EFD) ou eletrocin\xc3\xa9tica, \xc3\xa9 o estudo da din\xc3\xa2mica de fluidos eletricamente carregados. \xc3\x89 o estudo dos movimentos de part\xc3\xadculas ou mol\xc3\xa9culas ionizadas  e suas intera\xc3\xa7\xc3\xb5es com os campos el\xc3\xa9tricos e o fluido circundante. O termo pode ser considerado sin\xc3\xb4nimo de, ao inv\xc3\xa9s de elaborar hidrodin\xc3\xa2mica eletrostrictiva. A hidrodin\xc3\xa2mica eletrostrictiva abrange os seguintes tipos de part\xc3\xadculas e de mecanismos de transporte de fluidos: eletroforese, eletrocinese, dieletroforese, a eletro-osmose, e eletrorrota\xc3\xa7\xc3\xa3o. Em geral, os fen\xc3\xb4menos se relacionam com a convers\xc3\xa3o direta de energia el\xc3\xa9trica em energia cin\xc3\xa9tica, e vice-versa._NEWLINE_Em primeira inst\xc3\xa2ncia, em forma de campo eletrost\xc3\xa1tico (ESF) cria press\xc3\xa3o hidrost\xc3\xa1tica (HSP, ou de movimento) no meios diel\xc3\xa9tricos. Quando tais meios s\xc3\xa3o fluidos, um fluxo \xc3\xa9 produzido. Se o diel\xc3\xa9trico \xc3\xa9 um v\xc3\xa1cuo ou um s\xc3\xb3lido, fluxo n\xc3\xa3o \xc3\xa9 produzido. Tal fluxo pode ser dirigido contra os eletrodos, geralmente para mover os eletrodos. Em tal caso, o movimento da estrutura funciona como um motor el\xc3\xa9trico. Os campos pr\xc3\xa1ticos de interesse da EHD  s\xc3\xa3o dispositivo ionizador de ar comuns, propulsores eletrohidrodin\xc3\xa2micos e sistemas de campo eletrost\xc3\xa1tico de refrigera\xc3\xa7\xc3\xa3o._NEWLINE_Na segunda inst\xc3\xa2ncia, o inverso acontece. Um fluxo energizado de meio dentro de um campo eletrost\xc3\xa1tico moldado adiciona energia ao sistema, o qual \xc3\xa9 captado como uma diferen\xc3\xa7a de potencial atrav\xc3\xa9s de eletrodos. Em tal caso, a estrutura funciona como um gerador el\xc3\xa9trico.\n_START_SECTION_\nEletrocinese\n_START_PARAGRAPH_\nEletrocinese \xc3\xa9 as part\xc3\xadculas ou fluidos de transporte produzidos por um campo el\xc3\xa9trico agindo em um fluido de ter uma taxa m\xc3\xb3vel de carga. Eletrocinese foi observada pela primeira vez por Fernando Frederic Reuss no ano de 1808, na eletroforese part\xc3\xadculas de barro  , O efeito foi tamb\xc3\xa9m notado e publicado em 1920 por Thomas Townsend Brown, ao qual ele chamou de a efeito de Biefeld\xe2\x80\x93Brown , embora ele parece ter identificado erroneamente como um campo el\xc3\xa9trico agindo sobre a gravidade. A taxa de fluxo em tal mecanismo \xc3\xa9 linear, o campo el\xc3\xa9trico. Eletrocinese \xc3\xa9 de consider\xc3\xa1vel import\xc3\xa2ncia pr\xc3\xa1tica em microfluidos, porque ela oferece uma maneira de manipular e transmitir fluidos em microssistemas usando apenas campos el\xc3\xa9tricos, sem partes m\xc3\xb3veis._NEWLINE_A for\xc3\xa7a que age sobre o fluido, \xc3\xa9 dada pela equa\xc3\xa7\xc3\xa3o_NEWLINE_onde,  \xc3\xa9 a for\xc3\xa7a resultante, medida em newtons,  \xc3\xa9 a corrente, medida em amp\xc3\xa8res,  \xc3\xa9 a dist\xc3\xa2ncia entre os eletrodos, medida em metros, e \xc3\xa9 o \xc3\xadon coeficiente de mobilidade do fluido diel\xc3\xa9trico, medido em m\xc2\xb2/(V\xc2\xb7s)._NEWLINE_Se os eletrodos est\xc3\xa3o livres para se mover dentro do fluido, enquanto mant\xc3\xa9m uma dist\xc3\xa2ncia fixa um dos outros, ent\xc3\xa3o tal for\xc3\xa7a realmente impulsionar\xc3\xa1 os eletrodos em rela\xc3\xa7\xc3\xa3o ao fluido._NEWLINE_Eletrocinese tamb\xc3\xa9m tem sido observada em biologia, onde foi visto causar danos f\xc3\xadsicos em neur\xc3\xb4nios por incitar o movimento em suas membranas. Isto foi discutido na R.J.Elul\'s "Fixed charge in the cell membrane" (1967).\n_START_SECTION_\nEletrocin\xc3\xa9tica da \xc3\x81gua\n_START_PARAGRAPH_\nEm outubro de 2003, o Dr. Daniel Kwok, Dr. Larry Kostiuk e dois estudantes de p\xc3\xb3s-gradua\xc3\xa7\xc3\xa3o da Universidade de Alberta discutiram um m\xc3\xa9todo de hidrodin\xc3\xa2mica para convers\xc3\xa3o de energia el\xc3\xa9trica atrav\xc3\xa9s da explora\xc3\xa7\xc3\xa3o natural propriedades eletrocin\xc3\xa9tico de um l\xc3\xadquido, tal como ordin\xc3\xa1ria \xc3\xa1gua da torneira, atrav\xc3\xa9s do bombeamento de fluidos atrav\xc3\xa9s de pequenas micro-canais com uma diferen\xc3\xa7a de press\xc3\xa3o. Esta tecnologia poderia algum dia fornecer uma forma pr\xc3\xa1tica e limpa de energia do dispositivo de armazenamento, substituindo de baterias atuais para dispositivos, como celulares ou calculadoras que seriam carregados por simplesmente de bombeamento de \xc3\xa1gua por alta press\xc3\xa3o. A press\xc3\xa3o, ent\xc3\xa3o, seria solta em demanda, para o fluxo de fluido por micro-canais. Quando a \xc3\xa1gua viaja sobre uma superf\xc3\xadcie, os \xc3\xadons de que a \xc3\xa1gua \xc3\xa9 feita "esfrega" contra o s\xc3\xb3lido, deixando a superf\xc3\xadcie ligeiramente carregada. A energia cin\xc3\xa9tica do movimento de \xc3\xadons seria, assim, convertida em energia el\xc3\xa9trica. Embora a energia gerada a partir de um \xc3\xbanico canal \xc3\xa9 extremamente pequena, milh\xc3\xb5es de  micro-canais paralelos podem ser usados para aumentar a pot\xc3\xaancia de sa\xc3\xadda. Este potencial de transmiss\xc3\xa3o, o fen\xc3\xb4meno de fluxo de \xc3\xa1gua, foi descoberto em 1859, pelo f\xc3\xadsico alem\xc3\xa3o Georg Hermann Quincke.\n_START_SECTION_\nInstabilidades eletrocin\xc3\xa9ticas\n_START_PARAGRAPH_\nO l\xc3\xadquido flui em dispositivos microflu\xc3\xaddicos e nanoflu\xc3\xaddicos s\xc3\xa3o normalmente est\xc3\xa1veis e fortemente amortecidas por for\xc3\xa7as viscosas (com n\xc3\xbamero de Reynolds da ordem de unidade ou menor). Entretanto, campos de condutividade i\xc3\xb4nica heterog\xc3\xaanea na presen\xc3\xa7a de campos el\xc3\xa9tricos podem, sob certas condi\xc3\xa7\xc3\xb5es, gerar um fluxo inst\xc3\xa1vel de campo, devido \xc3\xa0 instabilidades eletrocin\xc3\xa9ticas (EKI). Os gradientes de condutividade s\xc3\xa3o predominantes nos processos eletrocin\xc3\xa9ticos no chip, como os m\xc3\xa9todos de pr\xc3\xa9-concentra\xc3\xa7\xc3\xa3o (por exemplo, empilhamento de amostra amplificado em campo e focaliza\xc3\xa7\xc3\xa3o isoel\xc3\xa9trica ), ensaios multidimensionais e sistemas com qu\xc3\xadmica de amostra pouco especificada. A din\xc3\xa2mica e a morfologia peri\xc3\xb3dica das instabilidades eletrocin\xc3\xa9ticas s\xc3\xa3o similares a outros sistemas de instabilidades de Rayleigh\xe2\x80\x93Taylor. O caso particular de uma geometria de plano de plataforma com inje\xc3\xa7\xc3\xa3o de \xc3\xadons homog\xc3\xaaneos no lado inferior leva a um quadro matem\xc3\xa1tico id\xc3\xaantico a  convec\xc3\xa7\xc3\xa3o de Rayleigh\xe2\x80\x93B\xc3\xa9nard._NEWLINE_As instabilidades eletrocin\xc3\xa9ticas podem ser equlibradas  por uma mistura r\xc3\xa1pida ou, pode provocar a dispers\xc3\xa3o indesej\xc3\xa1vel na inje\xc3\xa7\xc3\xa3o, separa\xc3\xa7\xc3\xa3o e empilhamento da amostra. Estas instabilidades s\xc3\xa3o causados por um acoplamento de campos el\xc3\xa9tricos e gradientes de condutividade i\xc3\xb4nica que resultam em uma for\xc3\xa7a el\xc3\xa9trica do corpo. Este acoplamento resulta em uma for\xc3\xa7a do corpo el\xc3\xa9trico no l\xc3\xadquido a granel, fora da dupla camada el\xc3\xa9trica, que pode gerar instabilidades de fluxo temporais, convectivas e absolutas. Fluxos eletrocin\xc3\xa9ticos com gradientes de condutividade tornam-se inst\xc3\xa1veis quando o alongamento eletroviscoso e o dobramento de interfaces de condutividade crescem mais rapidamente que o efeito dissipativo da difus\xc3\xa3o molecular.._NEWLINE_Como esses fluxos s\xc3\xa3o caracterizados por baixas velocidades e pequenas escalas de comprimento, o n\xc3\xbamero de Reynolds \xc3\xa9 inferior a 0,01 e o fluxo \xc3\xa9 laminar. O in\xc3\xadcio da instabilidade nesses fluxos \xc3\xa9 melhor descrito como um "n\xc3\xbamero de Rayleigh" el\xc3\xa9trico.\n_START_SECTION_\nMiscel\xc3\xa2nea\n_START_PARAGRAPH_\nOs l\xc3\xadquidos podem ser impressos em escala nanom\xc3\xa9trica por pyro-EHD.'