b'\n_START_ARTICLE_\nEletricidade\n_START_SECTION_\nHist\xc3\xb3ria\n_START_PARAGRAPH_\nMuito tempo antes de qualquer conhecimento cient\xc3\xadfico sobre a eletricidade, as pessoas j\xc3\xa1 estavam cientes dos choques desferidos pelo peixe-el\xc3\xa9trico. No Antigo Egito, remontando ao ano de 2750 a.C, havia textos que referiam-se a esse peixe como o "Trov\xc3\xa3o do Nilo", descrevendo-o como o protetor de todos os outros peixes. Encontra-se o peixe-el\xc3\xa9trico tamb\xc3\xa9m retratado em documentos e estudos antigos realizados por naturalistas, m\xc3\xa9dicos, ou simples interessados que viveram na Gr\xc3\xa9cia Antiga, no Imp\xc3\xa9rio Romano e na regi\xc3\xa3o da civiliza\xc3\xa7\xc3\xa3o isl\xc3\xa2mica. V\xc3\xa1rios escritores antigos, como Caio Pl\xc3\xadnio Segundo e Scribonius Largus, atestaram ci\xc3\xaancia do efeito anestesiante dos choque el\xc3\xa9tricos do peixe-gato e da arraia el\xc3\xa9trica, e de que os choques el\xc3\xa9tricos podem viajar ao longo de certos objetos condutores de eletricidade._NEWLINE_Na \xc3\xa9poca, os pacientes que sofriam de gota e de dor de cabe\xc3\xa7a eram aconselhados a tocar o peixe-el\xc3\xa9trico na esperan\xc3\xa7a de que os poderosos choques el\xc3\xa9tricos desferidos por esse animal pudessem cur\xc3\xa1-los._NEWLINE_As primeiras refer\xc3\xaancias relacionadas de forma ora remota ora mais pr\xc3\xb3xima \xc3\xa0 identidade el\xc3\xa9trica do raio e \xc3\xa0 exist\xc3\xaancia de outras fontes distintas de eletricidade s\xc3\xa3o possivelmente as encontradas junto aos \xc3\xa1rabes, que seguramente j\xc3\xa1 empregavam antes do s\xc3\xa9culo XV a palavra (raad), raio em seu idioma, a fim de se fazer refer\xc3\xaancia \xc3\xa0s arraias el\xc3\xa9tricas._NEWLINE_Nas culturas antigas ao longo de todo o Mediterr\xc3\xa2neo sabia-se que determinados objetos, a exemplo peda\xc3\xa7os de \xc3\xa2mbar, ganham a propriedade de atrair pequenos e leves objetos, tais como penas, ap\xc3\xb3s atritados com pele de gato ou similar. Por volta de 600 a.C. Tales de Mileto fez uma s\xc3\xa9rie de observa\xc3\xa7\xc3\xb5es sobre eletricidade est\xc3\xa1tica, as quais levou-o a acreditar que o atrito era necess\xc3\xa1rio para produzir magnetismo no \xc3\xa2mbar; em vis\xc3\xadvel contraste com o que se observa em minerais tais como magnetita, que n\xc3\xa3o precisam de fric\xc3\xa7\xc3\xa3o._NEWLINE_Thales enganou-se ao acreditar que a atra\xc3\xa7\xc3\xa3o era devida a um efeito magn\xc3\xa9tico e n\xc3\xa3o a um efeito el\xc3\xa9trico, havendo a ci\xc3\xaancia evidenciado de forma correta a liga\xc3\xa7\xc3\xa3o que Thales esbo\xc3\xa7ou fazer entre eletricidade e magnetismo somente mil\xc3\xaanios mais tarde (experi\xc3\xaancia de \xc3\x98rsted, 1820 d.C). Em acordo com uma teoria controversa, os habitantes da regi\xc3\xa3o de Parthia, nordeste do atual Ir\xc3\xa3, conheciam a galvanoplastia, baseando-se tal afirma\xc3\xa7\xc3\xa3o na descoberta de 1936 da bateria de Bagd\xc3\xa1, artefato que de fato, embora certamente incerta a natureza el\xc3\xa9trica do mesmo, em muito se assemelha a uma c\xc3\xa9lula galv\xc3\xa2nica._NEWLINE_A eletricidade permaneceria pouco mais do que uma curiosidade intelectual por mil\xc3\xaanios, pelo menos at\xc3\xa9 1600, quando o cientista ingl\xc3\xaas  William Gilbert publicou um estudo cuidadoso sobre magnetismo e eletricidade, o "De Magnete", entre outros distinguindo de forma pertinente o efeito da pedra-im\xc3\xa3 e o da eletricidade est\xc3\xa1tica produzida ao se esfregar o \xc3\xa2mbar com outro material . Foi ele quem cunhou a palavra neolatina "electricus" ("de \xc3\xa2mbar" ou "como \xc3\xa2mbar", de \xce\xae\xce\xbb\xce\xb5\xce\xba\xcf\x84\xcf\x81\xce\xbf\xce\xbd [elektron], a palavra grega para "\xc3\xa2mbar") para referir-se \xc3\xa0 propriedade do \xc3\xa2mbar e de outros corpos atra\xc3\xadrem pequenos objetos depois de friccionados. Esta associa\xc3\xa7\xc3\xa3o deu origem \xc3\xa0s palavras inglesa "electric" e "electricity", que fez sua primeira apari\xc3\xa7\xc3\xa3o na imprensa nas p\xc3\xa1ginas de Pseudodoxia Epidemica, obra de Thomas Browne, em 1646. Tamb\xc3\xa9m encontram-se ai as ra\xc3\xadzes das palavras portuguesas el\xc3\xa9trico e eletricidade._NEWLINE_Outros trabalhos seguiram-se, sendo esses conduzidos por pessoas como Otto von Guericke, Robert Boyle, Stephen Gray e Charles Du Fay. No s\xc3\xa9culo XVIII, Benjamin Franklin realizou uma ampla pesquisa sobre a eletricidade, inclusive vendendo seus bens para financiar seu trabalho. \xc3\x89 a ele atribu\xc3\xaddo o ato de, em junho de 1752, ter prendido uma chave de metal pr\xc3\xb3ximo \xc3\xa0 barbela de uma pipa e, com a chave atada \xc3\xa0 linha umedecida, t\xc3\xaa-la feito voar em uma tempestade amea\xc3\xa7adora. \xc3\x89 incerto se Franklin pessoalmente realizou de fato esse experimento, mas o ato \xc3\xa9 popularmente atribu\xc3\xaddo a ele. Uma sucess\xc3\xa3o de fa\xc3\xadscas saltando de uma segunda chave atada \xc3\xa0 linha para o dorso da sua m\xc3\xa3o teria ent\xc3\xa3o mostrado-lhe de maneira contundente que o raio tem, de fato, uma natureza el\xc3\xa9trica._NEWLINE_Em 1791, Luigi Galvani publicou sua descoberta da bioeletricidade, demonstrando que \xc3\xa9 por meio da eletricidade que as c\xc3\xa9lulas nervosas passam sinais para os m\xc3\xbasculos._NEWLINE_A pilha voltaica de Alessandro Volta, ou simplesmente bateria, datada de 1800  e feita a partir de camadas alternadas de zinco e cobre, forneceu aos cientistas uma fonte mais confi\xc3\xa1vel e est\xc3\xa1vel de energia el\xc3\xa9trica do que as antigas m\xc3\xa1quinas eletrost\xc3\xa1ticas. A advento do eletromagnetismo, uni\xc3\xa3o da eletricidade e do magnetismo, \xc3\xa9 creditada \xc3\xa0 dupla Hans Christian \xc3\x98rsted e Andr\xc3\xa9-Marie Amp\xc3\xa8re, seus trabalhos remontando aos anos 1819 e 1820; Michael Faraday inventou o motor el\xc3\xa9trico em 1821, e Georg Ohm analisou matematicamente o circuito el\xc3\xa9trico em 1827 . A eletricidade e o magnetismo (e tamb\xc3\xa9m a luz) foram definitivamente unidos por James Clerk Maxwell, em particular na obra "On Physical Lines of Force", entre 1861 e 1862._NEWLINE_Embora o r\xc3\xa1pido progresso cient\xc3\xadfico sobre a eletricidade remonte a s\xc3\xa9culos anteriores e ao in\xc3\xadcio do s\xc3\xa9culo XIX, foi nas d\xc3\xa9cadas vindouras do s\xc3\xa9culo XIX que deram-se os maiores progresso na engenharia el\xc3\xa9trica. Atrav\xc3\xa9s dos estudos de Nikola Tesla, Galileo Ferraris, Oliver Heaviside, Thomas Edison, Ott\xc3\xb3 Bl\xc3\xa1thy, \xc3\x81nyos Jedlik, Sir Charles Parsons, Joseph Swan, George Westinghouse, Werner von Siemens, Alexander Graham Bell e Lord Kelvin, a eletricidade transformou-se de uma curiosidade cient\xc3\xadfica a uma ferramenta essencial para a vida moderna, ou seja, transformou-se na for\xc3\xa7a motriz da Segunda Revolu\xc3\xa7\xc3\xa3o Industrial.\n_START_SECTION_\nDescargas el\xc3\xa9tricas e raios cat\xc3\xb3dicos\n_START_PARAGRAPH_\nDurante a descoberta da eletricidade um enigma ainda pairava sobre tipos de radia\xc3\xa7\xc3\xa3o existentes, uma delas chamada de radia\xc3\xa7\xc3\xa3o de raios cat\xc3\xb3dicos , emitida por superf\xc3\xadcies met\xc3\xa1licas quando uma voltagem \xc3\xa9 aplicada entre o c\xc3\xa1todo e o \xc3\xa2nodo._NEWLINE_Havia duas correntes de pensamento acerca da natureza dos raios cat\xc3\xb3dicos:_NEWLINE_uma delas acreditava que se tratava de part\xc3\xadculas; a outra acreditava que fossem um fen\xc3\xb4meno ondulat\xc3\xb3rio que dependia do meio. A interfer\xc3\xaancia ondulat\xc3\xb3ria era apoiada pela observa\xc3\xa7\xc3\xa3o de que os raios cat\xc3\xb3dicos podiam atravessar folhas de metal sem serem defletidos. O conflito sobre a dualidade onda-part\xc3\xadcula, como veremos, vai reaparecer mais tarde, em outro contexto._NEWLINE_Em 1885, J. H. Geissler (1815-1879) inventou uma bomba que permitia extrair o ar de um tubo de vidro at\xc3\xa9 uma press\xc3\xa3o da ordem de  vez a press\xc3\xa3o atmosf\xc3\xa9rica. Essa bomba foi usada entre 1858 e 1859 numa s\xc3\xa9rie de experimentos para estudar a condu\xc3\xa7\xc3\xa3o de eletricidade em gases a press\xc3\xb5es muito baixas. Esses experimentos foram feitos por J. Plucker (1801-1868). No seu arranjo experimental, duas placas de metal dentro de um tubo de g\xc3\xa1s eram conectadas atrav\xc3\xa9s de fios a uma fonte de alta tens\xc3\xa3o. No entanto, esse \xe2\x80\x9cv\xc3\xa1cuo" n\xc3\xa3o era perfeito, e os cientistas foram levados a hip\xc3\xb3teses err\xc3\xb4neas sobre a natureza dos raios cat\xc3\xb3dicos, como mais tarde se aprendeu tratar-se de efeitos do g\xc3\xa1s residual dentro do tubo._NEWLINE_\xc3\x89 nesse ponto que J. J. Thomson entra na hist\xc3\xb3ria. O ingrediente fundamental que lhe permitiu a descoberta da natureza dos raios cat\xc3\xb3dicos \xe2\x80\x93 os el\xc3\xa9trons -  foi o desenvolvimento de bombas a v\xc3\xa1cuo 10 vezes mais eficientes do que as anteriores .\n_START_SECTION_\nCarga el\xc3\xa9trica\n_START_PARAGRAPH_\nA carga el\xc3\xa9trica \xc3\xa9 a propriedade dos entes f\xc3\xadsicos fundamentais, certamente das part\xc3\xadculas subat\xc3\xb4micas, que d\xc3\xa1 origem e interage via for\xc3\xa7as eletromagn\xc3\xa9ticas, uma das quatro for\xc3\xa7as fundamentais na natureza. A carga na mat\xc3\xa9ria extensa origina-se no \xc3\xa1tomo, sendo os portadores de carga mais conhecidos o el\xc3\xa9tron e o pr\xc3\xb3ton. A carga el\xc3\xa9trica obedece a uma lei de conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o, o que significa dizer que a quantidade l\xc3\xadquida total de carga no interior de um sistema isolado sempre permanece constante, sendo a carga total essencialmente independente de qualquer mudan\xc3\xa7a que ocorra no interior do sistema._NEWLINE_No interior do sistema, carga pode ser transferida entre corpos, quer pelo contato direto, quer passando atrav\xc3\xa9s de um material condutor como um fio, ou mesmo atrav\xc3\xa9s de portadores de carga movendo-se livremente no v\xc3\xa1cuo._NEWLINE_A express\xc3\xa3o tradicional "eletricidade est\xc3\xa1tica" se refere \xc3\xa0 presen\xc3\xa7a de carga, ou melhor, de um desequil\xc3\xadbrio de cargas em um corpo, o que \xc3\xa9 geralmente causado quando se tem materiais quimicamente diferentes esfregados entre si, o que leva \xc3\xa0 transfer\xc3\xaancia de cargas de um para o outro._NEWLINE_A presen\xc3\xa7a de carga d\xc3\xa1 origem \xc3\xa0 for\xc3\xa7a eletromagn\xc3\xa9tica: cargas exercem for\xc3\xa7a uma sobre a outra, efeito certamente conhecido, embora n\xc3\xa3o compreendido, j\xc3\xa1 na antiguidade._NEWLINE_Uma pequena esfera condutora suspensa por um fio isolante pode ser carregada atrav\xc3\xa9s do toque de um bast\xc3\xa3o de vidro previamente carregado devido ao atrito com um tecido de algod\xc3\xa3o. Se um p\xc3\xaandulo similar \xc3\xa9 carregado pelo mesmo bast\xc3\xa3o de vidro, encontra-se que este ir\xc3\xa1 repelir aquele: as cargas agem de forma a separar os p\xc3\xaandulos. Dois p\xc3\xaandulos carregados via bast\xc3\xa3o de borracha tamb\xc3\xa9m repelir-se-\xc3\xa3o mutuamente. Entretanto, se um p\xc3\xaandulo for carregado via bast\xc3\xa3o de vidro, e o outro for carregado via bast\xc3\xa3o de borracha, os p\xc3\xaandulos, quando aproximados, atrair-se-\xc3\xa3o mutuamente. Esse fen\xc3\xb4meno foi investigado no s\xc3\xa9culo XVIII por Charles-Augustin de Coulomb, que deduziu que as cargas apresentam-se em duas formas distintas. Suas descobertas levam ao bem conhecido axioma: objetos carregados com cargas similares se repelem, objetos carregados com cargas opostas se atraem._NEWLINE_A for\xc3\xa7a atua sobre as cargas propriamente ditas, do qual segue que as cargas t\xc3\xaam a tend\xc3\xaancia de se distribuir de forma a mais uniforme ou conveniente poss\xc3\xadvel sobre superf\xc3\xadcies condutoras. A magnitude da for\xc3\xa7a eletrost\xc3\xa1tica, quer atrativa quer repulsiva, \xc3\xa9 dada pela Lei de Coulomb, que a relaciona ao produto das cargas e retrata a rela\xc3\xa7\xc3\xa3o inversa empiricamente observada dessa com o quadrado da dist\xc3\xa2ncia que separa as cargas. A for\xc3\xa7a eletromagn\xc3\xa9tica \xc3\xa9 muito forte, sendo subjugada apenas pela for\xc3\xa7a de intera\xc3\xa7\xc3\xa3o forte (for\xc3\xa7a nuclear); contudo, ao contr\xc3\xa1rio desta \xc3\xbaltima, que atua entre part\xc3\xadculas separadas por n\xc3\xa3o mais que alguns angstroms (1 angstrom = 1 x 10 \xe2\x81\xbb\xc2\xb9\xe2\x81\xb0m), a for\xc3\xa7a eletromagn\xc3\xa9tica \xc3\xa9 uma for\xc3\xa7a de longo alcance, ou seja, uma for\xc3\xa7a que atual a qualquer dist\xc3\xa2ncia, embora o fa\xc3\xa7a certamente de forma muito mais fraca quanto maior for a separa\xc3\xa7\xc3\xa3o. Em compara\xc3\xa7\xc3\xa3o com a muito mais fraca for\xc3\xa7a gravitacional, a for\xc3\xa7a eletromagn\xc3\xa9tica que repele dois el\xc3\xa9trons pr\xc3\xb3ximos mostra-se 10\xe2\x81\xba\xe2\x81\xb4\xc2\xb2 vezes maior do que a for\xc3\xa7a de atra\xc3\xa7\xc3\xa3o gravitacional que um exerce sobre o outro mantida a mesma separa\xc3\xa7\xc3\xa3o._NEWLINE_As cargas do pr\xc3\xb3ton e do el\xc3\xa9tron s\xc3\xa3o opostas em sinal, implicando que uma quantidade de carga pode ser ou positiva ou negativa. Por conven\xc3\xa7\xc3\xa3o e por raz\xc3\xb5es hist\xc3\xb3ricas, a carga associada a um el\xc3\xa9tron \xc3\xa9 considerada a negativa, e a carga associada a um pr\xc3\xb3ton, positiva, um costume que originou-se com os trabalhos de Benjamin Franklin. A quantidade de carga \xc3\xa9 usualmente representada pelo s\xc3\xadmbolo Q e expressa em coulombs; cada el\xc3\xa9tron transportando a mesma carga fundamental cujo valor \xc3\xa9 aproximadamente -1,6022x10\xe2\x81\xbb\xc2\xb9\xe2\x81\xb9 coulomb. O pr\xc3\xb3ton tem carga igual em m\xc3\xb3dulo contudo oposta em sinal, +1,6022x10\xe2\x81\xbb\xc2\xb9\xe2\x81\xb9 coulomb. N\xc3\xa3o apenas part\xc3\xadculas de mat\xc3\xa9ria possuem carga mas tamb\xc3\xa9m as part\xc3\xadculas de antimat\xc3\xa9ria, cada part\xc3\xadcula carregando uma carga de igual valor mas de sinal oposto ao da carga da sua correspondente antipart\xc3\xadcula._NEWLINE_Cargas el\xc3\xa9tricas podem ser medidas de diferentes formas, um dos mais antigos instrumentos sendo o eletrosc\xc3\xb3pio de folhas, que embora ainda em uso em demonstra\xc3\xa7\xc3\xb5es escolares, j\xc3\xa1 h\xc3\xa1 muito foi substitu\xc3\xaddo pelo eletr\xc3\xb4metros (coulomb\xc3\xadmetros) eletr\xc3\xb4nicos.\n_START_SECTION_\nCampo el\xc3\xa9trico\n_START_PARAGRAPH_\nO conceito de campo foi introduzido por Michael Faraday ainda no s\xc3\xa9culo XIX, contudo sua ado\xc3\xa7\xc3\xa3o inicialmente como ferramenta matem\xc3\xa1tica para o tratamento dos problemas correlatos tornou-se t\xc3\xa3o frut\xc3\xadfera que hoje \xc3\xa9 praticamente imposs\xc3\xadvel conceber-se um tratamento mais aprofundado em eletricidade, magnetismo ou eletromagnetismo sem que se lance m\xc3\xa3o do mesmo. As equa\xc3\xa7\xc3\xb5es de Maxwell s\xc3\xa3o todas escritas em fun\xc3\xa7\xc3\xa3o dos campos el\xc3\xa9tricos e magn\xc3\xa9ticos. Em termos do campo aqui pertinente, o campo eletrost\xc3\xa1tico, sabe-se que toda carga el\xc3\xa9trica cria no espa\xc3\xa7o que a cont\xc3\xa9m um campo el\xc3\xa9trico, e qualquer carga el\xc3\xa9trica imersa em um campo que n\xc3\xa3o o campo por ela mesmo criado encontrar-se-\xc3\xa1 solicitada por uma for\xc3\xa7a el\xc3\xa9trica em virtude do mesmo. O campo el\xc3\xa9trico age entre dois corpos carregados de uma maneira similar \xc3\xa0 a\xc3\xa7\xc3\xa3o do campo gravitacional entre duas massas, e assim como este, estende-se at\xc3\xa9 o infinito, exibindo contudo uma rela\xc3\xa7\xc3\xa3o com o inverso do quadrado da dist\xc3\xa2ncia, de forma que, se a dist\xc3\xa2ncia aumentar, muito menor ser\xc3\xa1 seu efeito; e associado, muito menor ser\xc3\xa1 tamb\xc3\xa9m a intera\xc3\xa7\xc3\xa3o entre as cargas envolvidas. Embora as semelhan\xc3\xa7as sejam significativas, h\xc3\xa1 entretanto uma importante diferen\xc3\xa7a entre os campos eletrost\xc3\xa1ticos e os gravitacionais: a gravidade sempre implica atra\xc3\xa7\xc3\xa3o entre as massas, contudo a intera\xc3\xa7\xc3\xa3o entre um campo e a carga pode expressar atra\xc3\xa7\xc3\xa3o ou repuls\xc3\xa3o entre as cargas el\xc3\xa9tricas. Como os grandes corpos massivos no universo, a exemplo os planetas ou estrelas, quase sempre n\xc3\xa3o t\xc3\xaam carga el\xc3\xa9trica, os campos el\xc3\xa9tricos a estes devidos valem zero, de forma que a for\xc3\xa7a gravitacional \xc3\xa9 de longe a for\xc3\xa7a dominante ao considerarem-se dimens\xc3\xb5es astron\xc3\xb4micas, mesmo sendo esta muito mais fraca do que a for\xc3\xa7a el\xc3\xa9trica. Os movimentos dos corpos celestes s\xc3\xa3o devidos essencialmente \xc3\xa0 gravidade que geram e que neles agem._NEWLINE_O campo eletrost\xc3\xa1tico geralmente varia no espa\xc3\xa7o, e o seu m\xc3\xb3dulo em um dado ponto \xc3\xa9 definido como a for\xc3\xa7a por unidade de carga el\xc3\xa9trica (newtons por coulomb) que seria experimentada por uma carga el\xc3\xa9trica puntiforme de valor negligenci\xc3\xa1vel quando colocada no referido ponto. Esta carga el\xc3\xa9trica hipot\xc3\xa9tica, nomeada carga de prova, deve ser feita extremamente pequena a fim de se prevenir que  o campo el\xc3\xa9trico por ela criado venha a perturbar a distribui\xc3\xa7\xc3\xa3o de cargas respons\xc3\xa1vel pelo campo o qual deseja-se determinar, e deve ser feita estacion\xc3\xa1ria a fim de se prevenir eventuais influ\xc3\xaancias de campos magn\xc3\xa9ticos uma vez que esses \xc3\xbaltimos atuam apenas sobre cargas el\xc3\xa9tricas em movimento. A defini\xc3\xa7\xc3\xa3o de campo el\xc3\xa9trico faz-se de forma dependente do conceito de for\xc3\xa7a, essa uma grandeza vetorial. Tem-se pois, em acordo com a defini\xc3\xa7\xc3\xa3o, que o campo el\xc3\xa9trico configura-se como um campo vetorial, tendo o vetor campo el\xc3\xa9trico associado a cada ponto em particular uma dire\xc3\xa7\xc3\xa3o e uma m\xc3\xb3dulo (valor) caracter\xc3\xadsticos tamb\xc3\xa9m particulares._NEWLINE_O estudo das cargas el\xc3\xa9tricas estacion\xc3\xa1rias e dos campos el\xc3\xa9tricos criados por essas \xc3\xa9 denominado eletrost\xc3\xa1tica. A mais usual representa\xc3\xa7\xc3\xa3o e um campo vetorial \xc3\xa9 a representa\xc3\xa7\xc3\xa3o por linhas. Uma representa\xc3\xa7\xc3\xa3o direta seria a representa\xc3\xa7\xc3\xa3o do campo de vetores, onde desenham-se os respectivos vetores campo el\xc3\xa9trico em um n\xc3\xbamero suficientemente grande de pontos do espa\xc3\xa7os a ponto de tornar o diagrama representativo o necess\xc3\xa1rio contudo n\xc3\xa3o confuso. A representa\xc3\xa7\xc3\xa3o por linhas emerge naturalmente desse \xc3\xbaltimo ao observar-se que os vetores disp\xc3\xb5em-se no diagrama vetorial no caso de problemas f\xc3\xadsicos notoriamente de forma a sugestionar um padr\xc3\xa3o de linhas cont\xc3\xadnuas. Verificou-se que esse padr\xc3\xa3o de linhas sugerido poderia ser utilizado para representar um campo vetorial t\xc3\xa3o bem como o padr\xc3\xa3o por vetores, com a vantagem de ser de representa\xc3\xa7\xc3\xa3o mais n\xc3\xadtida e f\xc3\xa1cil.  Nesse padr\xc3\xa3o, as linhas s\xc3\xa3o usualmente, no caso el\xc3\xa9trico ou gravitacional, denominadas "linhas de for\xc3\xa7a". A nomenclatura n\xc3\xa3o \xc3\xa9 contudo a mais adequada ao caso da representa\xc3\xa7\xc3\xa3o por linhas do campo magn\xc3\xa9tico. Na representa\xc3\xa7\xc3\xa3o por linhas verifica-se que duas linhas nunca se cruzam; que o vetor campo em um dado ponto \xc3\xa9 tangente \xc3\xa0 linha que passa pelo respectivo ponto; que as linhas s\xc3\xa3o orientadas de forma condizente com os vetores; que o m\xc3\xb3dulo de um vetor \xc3\xa9 proporcional \xc3\xa0 densidade espacial de linhas em sua vizinhan\xc3\xa7a imediata. Quando propostos, os campos n\xc3\xa3o apresentavam exist\xc3\xaancia real, esse permeando todos os pontos do espa\xc3\xa7o mesmo os pontos entre linhas em qualquer representa\xc3\xa7\xc3\xa3o por linhas. Os campos el\xc3\xa9tricos que emanam das cargas el\xc3\xa9tricas estacion\xc3\xa1rias t\xc3\xaam as seguintes propriedades: as linhas de campo iniciam-se em cargas positivas e terminam em cargas negativas; as linhas de campo eletrost\xc3\xa1tico deve encontrar as superf\xc3\xadcies de quaisquer bons condutores el\xc3\xa9tricos em \xc3\xa2ngulo reto; e obviamente, elas nunca devem se cruzar._NEWLINE_Um condutor oco carrega todas as suas cargas em sua superf\xc3\xadcie. O campo por elas determinado \xc3\xa9 zero em todos os pontos internos ao corpo. Esse \xc3\xa9 o princ\xc3\xadpio de funcionamento da gaiola de Faraday; uma blindagem condutora isola todos o seu interior de efeitos eletrost\xc3\xa1ticos externos._NEWLINE_Os princ\xc3\xadpios da eletrost\xc3\xa1tica mostram-se importantes em projetos de equipamentos para trabalho sobre alta tens\xc3\xa3o el\xc3\xa9trica. H\xc3\xa1 um valor finito de campo el\xc3\xa9trico admiss\xc3\xadvel para cada meio diferente. Al\xc3\xa9m desse limite, ocorre uma rutura diel\xc3\xa9trica acompanhada de arco el\xc3\xa9trico entre as partes carregadas envolvidas. A exemplo, para o ar confinado entre pequenas frestas campos el\xc3\xa9tricos superiores a 30 quilovolts por cent\xc3\xadmetro levam \xc3\xa0 rutura diel\xc3\xa9trica. Para grandes espa\xc3\xa7amentos a tens\xc3\xa3o de rutura \xc3\xa9 um pouco menor, da ordem de 1kV por cent\xc3\xadmetro. A forma mais natural de se visualizar tal situa\xc3\xa7\xc3\xa3o \xc3\xa9 observar os raios, usualmente provocados por tens\xc3\xb5es el\xc3\xa9tricas t\xc3\xa3o grandes quanto 100 megavolts, implicando dissipa\xc3\xa7\xc3\xb5es de energias usualmente da ordem de 250 kWh._NEWLINE_A intensidade do campo el\xc3\xa9trico \xc3\xa9 consideravelmente afetada nas proximidades de objetos condutores, sendo particularmente intenso nas proximidades de extremidades pontiagudas. Esse princ\xc3\xadpio \xc3\xa9 explorado nos para-raios, onde as pontas em sua extremidade elevada atuam de forma a encorajar os raios a atingi-los em detrimento das estruturas abaixo.\n_START_SECTION_\nPotencial el\xc3\xa9trico\n_START_PARAGRAPH_\nO potencial el\xc3\xa9trico em qualquer ponto \xc3\xa9 definido como a energia necess\xc3\xa1ria para trazer uma carga unit\xc3\xa1ria de teste de uma dist\xc3\xa2ncia infinita at\xc3\xa9 aquele ponto. \xc3\x89 usualmente medida em volts, e um volt \xc3\xa9 o potencial para o qual um joule de trabalho deve ser expendido para trazer uma carga de um coulomb do infinito at\xc3\xa9 aquele ponto.\n_START_SECTION_\nCircuito el\xc3\xa9trico\n_START_PARAGRAPH_\nUm circuito el\xc3\xa9trico \xc3\xa9 uma interconex\xc3\xa3o de componentes el\xc3\xa9tricos de tal forma que a carga el\xc3\xa9trica \xc3\xa9 feita fluir ao longo de um caminho fechado (um circuito), geralmente com o objetivo de transferir-se energia e executar alguma tarefa \xc3\xbatil._NEWLINE_H\xc3\xa1 componentes el\xc3\xa9tricos os mais variados, encontrando-se em um circuito el\xc3\xa9trico n\xc3\xa3o raro pe\xc3\xa7as como resistores, capacitores, indutores, transformadores e interruptores. Os circuitos eletr\xc3\xb4nicos usualmente cont\xc3\xaam componentes ativos, geralmente semicondutores, os quais caracterizam-se pelo funcionamento n\xc3\xa3o-linear e demandam an\xc3\xa1lise mais avan\xc3\xa7ada. Os componentes el\xc3\xa9tricos mais simples s\xc3\xa3o chamados passivos ou lineares: embora possam armazenar temporariamente energia, eles n\xc3\xa3o constituem fontes da mesma, e apresentam respostas lineares aos est\xc3\xadmulos el\xc3\xa9tricos aos quais s\xc3\xa3o aplicados._NEWLINE_O resistor \xc3\xa9 o componente mais simples entre os passivos: como o nome sugere, o resistor limita a corrente que pode fluir atrav\xc3\xa9s do circuito. Transforma toda a energia el\xc3\xa9trica que recebe em energia t\xc3\xa9rmica, essa transferida ao ambiente que o cerca via calor. Ao passo que o nome resistor designa geralmente o componente em si, a resist\xc3\xaancia el\xc3\xa9trica \xc3\xa9 uma propriedade dos resistores que busca mensurar o efeito resistivo. Mostra-se diretamente relacionada \xc3\xa0 oposi\xc3\xa7\xc3\xa3o e \xc3\xa0 forma como os portadores de carga el\xc3\xa9trica se movem no interior de um condutor ou semicondutor: nos metais, por exemplo, a resist\xc3\xaancia \xc3\xa9 principalmente atribu\xc3\xadda \xc3\xa0s colis\xc3\xb5es entre os el\xc3\xa9trons e os \xc3\xadons. Impurezas e imperfei\xc3\xa7\xc3\xb5es na estrutura contribuem em muito para o aumento da resist\xc3\xaancia a ponto de justificar o processo de purifica\xc3\xa7\xc3\xa3o pelo qual os metais s\xc3\xa3o submetidos antes da confec\xc3\xa7\xc3\xa3o de estruturas condutoras como os fios ou barramentos el\xc3\xa9tricos._NEWLINE_A Lei de Ohm \xc3\xa9 uma lei b\xc3\xa1sica da teoria do circuito. Estabelece que a corrente que se far\xc3\xa1 presente em um resistor \xc3\xa9 diretamente proporcional \xc3\xa0 diferen\xc3\xa7a de potencial entre os terminais do mesmo. A resist\xc3\xaancia de muitas estruturas materiais \xc3\xa9 relativamente constante em uma faixa de temperaturas e correntes; sendo em tais condi\xc3\xa7\xc3\xb5es denominados \'\xc3\xb4hmicos\'. A unidade de resist\xc3\xaancia el\xc3\xa9trica, o ohm, assim nomeada em honra a Georg Ohm, \xc3\xa9 simbolizada pela letra grega \xce\xa9. 1\xc2\xa0\xce\xa9 \xc3\xa9 a resist\xc3\xaancia de um resistor que desenvolve entre seus terminais uma diferen\xc3\xa7a de potencial de um volt quando submetido a uma corrente de um amp\xc3\xa8re (ou vice-versa)._NEWLINE_O capacitor \xc3\xa9 um dispositivo capaz de armazenar carga el\xc3\xa9trica bem como energia el\xc3\xa9trica no campo el\xc3\xa9trico resultante. Conceitualmente, ele \xc3\xa9 composto por duas placas condutoras paralelas separadas por uma fina camada isolante. Na pr\xc3\xa1tica, s\xc3\xa3o compostos por duas l\xc3\xa2minas finas de metal separadas por uma l\xc3\xa2mina de material isolante, todas enroladas juntas de forma a aumentar a \xc3\xa1rea de superf\xc3\xadcie por unidade de volume e, portanto, a capacit\xc3\xa2ncia. A unidade de capacit\xc3\xa2ncia \xc3\xa9, em homenagem a Michael Faraday, o farad, e \xc3\xa0 unidade \xc3\xa9 dada o s\xc3\xadmbolo "F": um farad \xc3\xa9 a capacit\xc3\xa2ncia de um capacitor que desenvolve em seus terminais uma diferen\xc3\xa7a de potencial de um volt quando nele encontra-se armazenada uma carga el\xc3\xa9trica de um coulomb (ou vice-versa). A capacit\xc3\xa2ncia de um capacitor \xc3\xa9 determinada atrav\xc3\xa9s da raz\xc3\xa3o entre a carga que esse armazena e a tens\xc3\xa3o el\xc3\xa9trica em seus terminais, do que decorre a igualdade: 1F = 1C/1V. Um capacitor ligado a uma fonte de tens\xc3\xa3o constante permite inicialmente a presen\xc3\xa7a de uma corrente intensa durante o processo inicial de ac\xc3\xbamulo de carga; essa corrente entretanto decai gradualmente \xc3\xa0 medida que o capacitor acumula carga e a tens\xc3\xa3o el\xc3\xa9trica em seus terminais aumenta, e eventualmente anula-se  ap\xc3\xb3s o tempo necess\xc3\xa1rio \xc3\xa0 carga completa do capacitor, situa\xc3\xa7\xc3\xa3o onde a tens\xc3\xa3o em seus terminais iguala-se \xc3\xa0 da fonte. Um capacitor, portanto, n\xc3\xa3o permite em tais situa\xc3\xa7\xc3\xb5es a exist\xc3\xaancia de correntes estacion\xc3\xa1rias (correntes contantes); ao contr\xc3\xa1rio, as pro\xc3\xadbe._NEWLINE_O indutor \xc3\xa9 um condutor, geralmente uma bobina ou enrolamento de fio encapado, que armazena energia no campo magn\xc3\xa9tica que surge em resposta \xc3\xa0 corrente que faz-se fluir atrav\xc3\xa9s dele. Quando a corrente altera-se o campo magn\xc3\xa9tico tamb\xc3\xa9m altera-se, e h\xc3\xa1 nesse momento, em consequ\xc3\xaancia da lei da indu\xc3\xa7\xc3\xa3o de Faraday, a indu\xc3\xa7\xc3\xa3o de uma tens\xc3\xa3o el\xc3\xa9trica entre os terminais do indutor. Verifica-se que a tens\xc3\xa3o induzida \xc3\xa9 proporcional \xc3\xa0 taxa de varia\xc3\xa7\xc3\xa3o da corrente, sendo tanto maior quanto mais r\xc3\xa1pido se der a mudan\xc3\xa7a na corrente. A constante de proporcionalidade \xc3\xa9 a chamada indut\xc3\xa2ncia do indutor. A unidade de indut\xc3\xa2ncia \xc3\xa9 henry, assim nomeada em homenagem a Joseph Henry, um contempor\xc3\xa2neo de Faraday. Um henry \xc3\xa9 a indut\xc3\xa2ncia de um indutor que desenvolve uma diferen\xc3\xa7a de potencial de um volt entre seus terminais quando a corrente entre os mesmos varia \xc3\xa0 taxa de um amp\xc3\xa8re por segundo. O comportamento el\xc3\xa9trico do indutor \xc3\xa9 em v\xc3\xa1rios aspectos inverso ao do capacitor: ao passo que os capacitores op\xc3\xb5em-se \xc3\xa0s mudan\xc3\xa7as repentinas na tens\xc3\xa3o entre seus terminais mas em nada limitam as correntes neles, os indutores op\xc3\xb5em-se \xc3\xa0s mudan\xc3\xa7as repentinas na corrente, mas em nada limitam as tens\xc3\xb5es entre seus terminais._NEWLINE_Dadas as caracter\xc3\xadsticas complementares, a uni\xc3\xa3o de um capacitor e de um indutor produz um circuito el\xc3\xa9trico ressonante, o conhecido circuito LC, no qual observa-se a troca constante de energia entre o indutor e o capacitor e vice-versa. A tens\xc3\xa3o e a corrente no circuito alteram-se continuamente em um padr\xc3\xa3o senoidal cujo per\xc3\xadodo depende dos valores da capacit\xc3\xa2ncia e da indut\xc3\xa2ncia dos componentes envolvidos. O acr\xc3\xa9scimo de uma parcela resistiva leva ao tamb\xc3\xa9m bem estudado circuito RLC, no qual oscila\xc3\xa7\xc3\xb5es amortecidas s\xc3\xa3o observadas.\n_START_SECTION_\nCondutores e isolantes el\xc3\xa9tricos\n_START_PARAGRAPH_\nConforme antes definido, chama-se corrente el\xc3\xa9trica o fluxo ordenado de el\xc3\xa9trons em uma determinada se\xc3\xa7\xc3\xa3o. A corrente cont\xc3\xadnua tem um fluxo constante, enquanto a corrente alternada tem um fluxo de m\xc3\xa9dia zero, ainda que n\xc3\xa3o tenha valor nulo todo o tempo. Esta defini\xc3\xa7\xc3\xa3o de corrente alternada implica que o fluxo de el\xc3\xa9trons muda de dire\xc3\xa7\xc3\xa3o continuamente._NEWLINE_O fluxo de cargas el\xc3\xa9tricas pode gerar-se no v\xc3\xa1cuo ou em meio material adequado, caso no qual o material \xc3\xa9 ent\xc3\xa3o caracterizado como um condutor el\xc3\xa9trico, mas n\xc3\xa3o existe ou mostra-se completamente desprez\xc3\xadvel nos materiais ditos isolantes. Em um fio, h\xc3\xa1 a presen\xc3\xa7a dos dois tipos de materiais: a capa do fio encerra em seu interior, visto ser os metais por defini\xc3\xa7\xc3\xa3o bons condutores de eletricidade, tipicamente um metal d\xc3\xbactil, a exemplo o cobre ou o alum\xc3\xadnio, ao passo que a capa em si, dadas as fun\xc3\xa7\xc3\xb5es pr\xc3\xa1ticas inerentes esperadas, \xc3\xa9 feita de material pertencente \xc3\xa0 classe dos bons isolantes el\xc3\xa9tricos._NEWLINE_Sobre materiais isolantes h\xc3\xa1 de se ressalvar que na pr\xc3\xa1tica n\xc3\xa3o h\xc3\xa1 isolante el\xc3\xa9trico perfeito. Os materiais isolantes s\xc3\xa3o aqueles cujas estruturas qu\xc3\xadmicas implicam todos os portadores de carga fortemente presos em suas posi\xc3\xa7\xc3\xb5es, de forma que portadores de carga n\xc3\xa3o podem mover-se livremente atrav\xc3\xa9s das estruturas desses materiais. S\xc3\xa3o tipicamente compostos covalentes, onde os el\xc3\xa9trons encontram-se fortemente ligados aos respectivos orbitais de liga\xc3\xa7\xc3\xa3o ou aos orbitais mais internos aos \xc3\xa1tomos da mol\xc3\xa9cula, ou ainda s\xc3\xb3lidos i\xc3\xb4nicos, onde algo similar ocorre, n\xc3\xa3o se encontrando, contudo, orbitais ligantes nesse caso. Embora quando sujeitos a um campo el\xc3\xa9trico moderado a localidade dos portadores de carga na estrutura material isolante se preserve, sob intensos campos el\xc3\xa9tricos as for\xc3\xa7as associadas podem ser suficientes para superar as for\xc3\xa7as que mant\xc3\xaam os el\xc3\xa9trons ligados aos n\xc3\xbacleos ou mol\xc3\xa9culas, caso no qual h\xc3\xa1 uma ruptura s\xc3\xbabita na capacidade isolante do material. Este ioniza-se e, em um processo quase instant\xc3\xa2neo, deixa de ser isolante, tornando-se um bom condutor el\xc3\xa9trico mesmo que por um curto intervalo de tempo. O campo el\xc3\xa9trico limite acima do qual o material isolante torna-se condutor \xc3\xa9 conhecido como rigidez diel\xc3\xa9trica do material._NEWLINE_A origem dos raios durante tempestades fundamenta-se basicamente no princ\xc3\xadpio citado. As nuvens acumulam cargas el\xc3\xa9tricas at\xc3\xa9 que a rigidez diel\xc3\xa9trica do ar \xc3\xbamido seja atingida. No momento em que o material se torna condutor, as cargas fluem em um processo de avalanche entre o solo e a nuvem, ou entre nuvens, dando ent\xc3\xa3o origem ao efeito visual e sonoro caracter\xc3\xadsticos do fen\xc3\xb4meno.\n_START_SECTION_\nEfeitos fisiol\xc3\xb3gicos\n_START_PARAGRAPH_\nA aplica\xc3\xa7\xc3\xa3o de uma tens\xc3\xa3o el\xc3\xa9trica ao corpo humano leva a uma corrente el\xc3\xa9trica atrav\xc3\xa9s dos tecidos, e embora a rela\xc3\xa7\xc3\xa3o entre ambas as grandezas n\xc3\xa3o seja linear, quanto maior a tens\xc3\xa3o, maior a corrente. Embora o limiar de percep\xc3\xa7\xc3\xa3o mostre-se significativamente dependente da frequ\xc3\xaancia da fonte el\xc3\xa9trica e do caminho da corrente atrav\xc3\xa9s do corpo, sob certas condi\xc3\xa7\xc3\xb5es uma corrente t\xc3\xa3o baixa quanto a de alguns microamperes j\xc3\xa1 mostra-se percept\xc3\xadvel atrav\xc3\xa9s do efeito eletrovibrat\xc3\xb3rio que provoca. Se a corrente for suficientemente alta, ela poder\xc3\xa1 facilmente induzir a contra\xc3\xa7\xc3\xa3o muscular, a fibrila\xc3\xa7\xc3\xa3o do cora\xc3\xa7\xc3\xa3o e queimaduras significativas nos tecidos. A aus\xc3\xaancia de qualquer sinal vis\xc3\xadvel de que um condutor encontra-se eletricamente energizado torna a eletricidade particularmente perigosa. A dor causada por um choque el\xc3\xa9trico pode ser intensa, levando-a a ser empregada v\xc3\xa1rias vezes como m\xc3\xa9todo de tortura. \xc3\x80 morte causada por choque el\xc3\xa9trico d\xc3\xa1-se o nome de eletrocuss\xc3\xa3o. Embora venha tornando-se cada vez mais rara em dias recentes, a eletrocuss\xc3\xa3o ainda \xc3\xa9 uma forma de execu\xc3\xa7\xc3\xa3o penal empregada em v\xc3\xa1rias jurisdi\xc3\xa7\xc3\xb5es ao redor do mundo.'