b'\n_START_ARTICLE_\nMu\xc3\xa3o\n_START_SECTION_\nHist\xc3\xb3ria\n_START_PARAGRAPH_\nM\xc3\xbaons foram descobertos por Carl D. Anderson e Seth Neddermeyer no Caltech, em 1936, ao estudar a radia\xc3\xa7\xc3\xa3o c\xc3\xb3smica. Carl Anderson tinha notado part\xc3\xadculas que se curvavam de um jeito diferente dos el\xc3\xa9trons e outras part\xc3\xadculas conhecidas quando passavam por um campo magn\xc3\xa9tico. Eles eram carregados negativamente mas curvavam acentuadamente menos do que os el\xc3\xa9trons, por\xc3\xa9m de forma mais acentuada do que pr\xc3\xb3tons, para part\xc3\xadculas de mesma velocidade. Assume-se que a magnitude da sua carga el\xc3\xa9ctrica negativa \xc3\xa9 igual ao do el\xc3\xa9tron,  e ent\xc3\xa3o para ter em conta a diferen\xc3\xa7a de curvatura, supos que a sua massa era maior do que a do el\xc3\xa9tron, por\xc3\xa9m menor do que de um pr\xc3\xb3ton. Assim Anderson, chamou inicialmente a nova part\xc3\xadcula de m\xc3\xa9sotron, adotando o prefixo meso da palavra grega para "meio". A exist\xc3\xaancia do m\xc3\xbaon foi confirmada em 1937 pelo experimento da c\xc3\xa2mara de nuvem feito por J.C. Street e CE Stevenson._NEWLINE_Uma part\xc3\xadcula com uma massa na faixa m\xc3\xa9son havia sido previsto antes da descoberta de quaisquer m\xc3\xa9sons, pelo f\xc3\xadsico te\xc3\xb3rico Hideki Yukawa._NEWLINE_"Parece natural modificar a teoria de Heisenberg e Fermi, da seguinte maneira. A transi\xc3\xa7\xc3\xa3o de uma part\xc3\xadcula pesada a partir do estado de n\xc3\xaautron para o estado de pr\xc3\xb3ton n\xc3\xa3o \xc3\xa9 sempre acompanhada pela emiss\xc3\xa3o de part\xc3\xadculas de luz. A transi\xc3\xa7\xc3\xa3o \xc3\xa9 por vezes ocupada por uma outra part\xc3\xadcula pesada."_NEWLINE_Por causa de sua massa, o m\xc3\xa9son mu foi inicialmente pensado para ser part\xc3\xadcula de Yukawa, mas mais tarde provou-se possuir propriedades erradas. A  part\xc3\xadcula prevista por Yukawa, o m\xc3\xa9son pi, foi finalmente identificada em 1947 (novamente a partir de intera\xc3\xa7\xc3\xb5es de raios c\xc3\xb3smicos), e mostrou ser diferente do m\xc3\xa9son mu descoberto anteriormente por ter as propriedades corretas para ser uma part\xc3\xadcula que media a for\xc3\xa7a nuclear._NEWLINE_Com duas part\xc3\xadculas conhecidas agora com a massa intermedi\xc3\xa1ria, o termo geral m\xc3\xa9son foi adotado para se referir a qualquer part\xc3\xadcula dentro da faixa de massa correta entre el\xc3\xa9trons e n\xc3\xbacleos. Al\xc3\xa9m disso, a fim de diferenciar entre os dois tipos diferentes de m\xc3\xa9sons ap\xc3\xb3s o segundo m\xc3\xa9son ter sido descoberto, a part\xc3\xadcula m\xc3\xa9sotron foi inicialmente renomeada para m\xc3\xa9son mu (a letra grega \xce\xbc (mu) corresponde a m), e o novo m\xc3\xa9son descoberto em 1947 (part\xc3\xadcula de Yukawa ) foi nomeado como m\xc3\xa9son pi._NEWLINE_Mais tarde, como foram descobertos mais tipos de m\xc3\xa9sons em experimentos nos aceleradores de part\xc3\xadculas, foi finalmente descoberto que o m\xc3\xa9son mu se diferia significativamente n\xc3\xa3o s\xc3\xb3 do m\xc3\xa9son pi (de aproximadamente a mesma massa), mas tamb\xc3\xa9m de todos os outros tipos de m\xc3\xa9sons. A diferen\xc3\xa7a, em parte, \xc3\xa9 que os m\xc3\xbaons n\xc3\xa3o interagem com a for\xc3\xa7a nuclear, como m\xc3\xa9sons pi fazem (e eram obrigados a fazer, na teoria de Yukawa). M\xc3\xa9sons mais recentes tamb\xc3\xa9m mostraram evid\xc3\xaancias de se comportarem como o m\xc3\xa9son pi em intera\xc3\xa7\xc3\xb5es nucleares, mas n\xc3\xa3o como o m\xc3\xa9son mu. Al\xc3\xa9m disso, os produtos resultantes do decaimento dos m\xc3\xbaons incluiam tanto um neutrino e um antineutrino, ao inv\xc3\xa9s de apenas um ou outro, como se observa no decaimento de outros m\xc3\xa9sons carregados._NEWLINE_No eventual Modelo Padr\xc3\xa3o da f\xc3\xadsica de part\xc3\xadculas codificadas na d\xc3\xa9cada de 1970, todos os outros m\xc3\xa9sons, tirando o m\xc3\xbaon foram finalmente entendidos como h\xc3\xa1drons, ou seja, part\xc3\xadculas feitas de quarks e, portanto, sujeitos \xc3\xa0 for\xc3\xa7a nuclear. No modelo de quark, um m\xc3\xa9son j\xc3\xa1 n\xc3\xa3o era definido pela massa (para alguns havia sido descoberto que eram muito grande, mais do que n\xc3\xbacleos), mas em vez disso eram part\xc3\xadculas compostas de exatamente dois quarks (um quark e antiquark), ao contr\xc3\xa1rio dos b\xc3\xa1rions, que s\xc3\xa3o definidos como part\xc3\xadculas compostas por tr\xc3\xaas quarks (pr\xc3\xb3tons e n\xc3\xaautrons s\xc3\xa3o os b\xc3\xa1rions mais leves). M\xc3\xa9sons Mu, no entanto, tinham se mostrado part\xc3\xadculas fundamentais (l\xc3\xa9ptons), como os el\xc3\xa9trons, sem estrutura quark. Assim, m\xc3\xa9sons mu n\xc3\xa3o eram m\xc3\xa9sons de forma alguma, no novo sentido, a utiliza\xc3\xa7\xc3\xa3o do termo m\xc3\xa9son \xc3\xa9 usado como o modelo de quark da estrutura da part\xc3\xadcula._NEWLINE_Com esta mudan\xc3\xa7a na defini\xc3\xa7\xc3\xa3o, o termo m\xc3\xa9son mu foi abandonado e substitu\xc3\xaddo sempre que poss\xc3\xadvel com o termo moderno m\xc3\xbaon, tornando o termo m\xc3\xa9son mu apenas hist\xc3\xb3rico. No novo modelo de quark, outros tipos de m\xc3\xa9sons, por vezes, continuaram a serem referidos na terminologia mais curta (por exemplo, p\xc3\xadon de m\xc3\xa9son pi), mas no caso do m\xc3\xbaon, ele manteve o nome mais curto e nunca mais foi devidamente referido pelo ser termo mais velho "m\xc3\xa9son mu"._NEWLINE_O eventual reconhecimento do "mu m\xc3\xa9son" m\xc3\xbaon como um simples "el\xc3\xa9tron pesado" com nenhum papel na for\xc3\xa7a nuclear, parecia t\xc3\xa3o incongruente e surpreendente na \xc3\xa9poca, que o ganhador famoso do Pr\xc3\xaamio Nobel I.I. Rabi brincou: "Quem pediu isso?"_NEWLINE_No experimento de Rossi-Hall (1941), os m\xc3\xbaons foram usados para observar a dilata\xc3\xa7\xc3\xa3o do tempo previsto pela relatividade especial, pela primeira vez.\n_START_SECTION_\n\xc3\x81tomos mu\xc3\xb4nicos\n_START_PARAGRAPH_\nO m\xc3\xbaon foi a primeira part\xc3\xadcula elementar descoberta que n\xc3\xa3o \xc3\xa9 encontrada em \xc3\xa1tomos comuns. M\xc3\xbaons negativos podem, no entanto, formar \xc3\xa1tomos mu\xc3\xb4nicos, atrav\xc3\xa9s da substitui\xc3\xa7\xc3\xa3o de um el\xc3\xa9tron em \xc3\xa1tomos comuns. \xc3\x81tomos mu\xc3\xb4nicos de hidrog\xc3\xaanio s\xc3\xa3o muito menores do que os t\xc3\xadpicos \xc3\xa1tomos de hidrog\xc3\xaanio, porque a massa do m\xc3\xbaon que \xc3\xa9 muito maior d\xc3\xa1-lhe uma fun\xc3\xa7\xc3\xa3o de onda do estado fundamental muito mais localizada do que se observa no el\xc3\xa9tron. Em \xc3\xa1tomos de multi-el\xc3\xa9trons, quando apenas um dos el\xc3\xa9trons \xc3\xa9 substitu\xc3\xaddo por um m\xc3\xbaon, o tamanho do \xc3\xa1tomo continua a ser determinado pelos outros el\xc3\xa9trons, e o tamanho at\xc3\xb4mico \xc3\xa9 quase inalterado. No entanto, nestes casos, a orbital do m\xc3\xbaon continua a ser menor e muito mais perto do n\xc3\xbacleo do que as orbitais at\xc3\xb4micas dos el\xc3\xa9trons._NEWLINE_O H\xc3\xa9lio mu\xc3\xb4nico \xc3\xa9 criado pela substitui\xc3\xa7\xc3\xa3o de um dos el\xc3\xa9trons para um m\xc3\xbaon no H\xc3\xa9lio-4. As \xc3\xb3rbitas do m\xc3\xbaon ficam mais perto do n\xc3\xbacleo, assim o h\xc3\xa9lio mu\xc3\xb4nico, portanto, pode ser considerado como um is\xc3\xb3topo do hidrog\xc3\xaanio cujo n\xc3\xbacleo consiste de dois n\xc3\xaautrons, dois pr\xc3\xb3tons e um m\xc3\xbaon, com um \xc3\xbanico el\xc3\xa9tron fora. Coloquialmente, poderia ser chamado de "hidrog\xc3\xaanio 4.1", uma vez que a massa do m\xc3\xbaon \xc3\xa9 aproximadamente 0,1au. Quimicamente, o h\xc3\xa9lio mu\xc3\xb4nico, possui um el\xc3\xa9tron de val\xc3\xaancia n\xc3\xa3o pareado, podendo ligar-se com outros \xc3\xa1tomos, e se comportando mais como um \xc3\xa1tomo de hidrog\xc3\xaanio do que um inerte \xc3\xa1tomo de h\xc3\xa9lio._NEWLINE__NEWLINE_Um mu\xc3\xa3o positivo, quando parado em mat\xc3\xa9ria comum, tamb\xc3\xa9m pode vincular um el\xc3\xa9tron e formar um \xc3\xa1tomo ex\xc3\xb3tico conhecido como mu\xc3\xb4nio (Mu) , em que o m\xc3\xbaon atua como o n\xc3\xbacleo. O mu\xc3\xa3o positivo, neste contexto, pode ser considerado um pseudo-is\xc3\xb3topo de hidrog\xc3\xaanio com um nono da massa do pr\xc3\xb3ton. Uma vez que a massa do mu\xc3\xb4nio \xc3\xa9 reduzida, e da\xc3\xad o seu raio de Bohr, fica muito pr\xc3\xb3ximo da de hidrog\xc3\xaanio, este "\xc3\xa1tomo" de curta dura\xc3\xa7\xc3\xa3o se comporta quimicamente -a uma primeira aproxima\xc3\xa7\xc3\xa3o- como o hidrog\xc3\xaanio, o deut\xc3\xa9rio e tr\xc3\xadtio.'