도 3 은 분극 자기 층 ( 150 ) 에 의해 제공 된 스핀 분극 전류 에 의해 보조 되 는 MTJ 의 자유 층 ( 136 ) 의 세차 운동 을 예시 한다 . 스핀 분극 전류 에 의해 제공 된 토크 ( 210 ) 는 자유 층 ( 136 ) 의 고유 한 댐 핑 ( 205 ) 의 것 과 상반 되 기 때문 에 , 분극 기 ( 150 ) 로부터 의 스핀 분극 전자 들 은 세차 운동 ( 215 ) 의 전반부 에서 댐 핑 ( 205 ) 을 극복 하 는 것 을 돕 는 토크 ( 210 ) 를 제공 한다 . 이 는 도 3 의 중간 부분 의 오른쪽 에 도시 된다 . 그러나 분극 기 ( 150 ) 로부터 의 스핀 분극 전자 들 은 실제로 , 세차 운동 ( 220 ) 의 후반부 동안 스위칭 프로세스 에 해 를 끼친다 . 그 이유 는 , 스핀 분극 전류 에서 의 전자 들 의 스핀 은 그 들 의 분극 방향 으로 만 토크 ( 210 ) 를 가하 기 때문 이 다 . 따라서 , 자기 벡터 가 분극 전자 들 의 스핀 과 상반 되 는 세차 운동 사이클 ( 220 ) 의 절반 에 있 을 때 , 스핀토크 전가 ( 210 ) 는 실제로 자유 층 ( 136 ) 의 고유 한 댐 핑 ( 205 ) 과 함께 작용 하 여 회전 을 더 어렵 게 한다 . 이 는 도 3 의 중간 부분 의 왼쪽 에 도시 된다 . 실제로 , 전자 의 스핀 이 세차 운동 에 해 를 끼치 는 세차 운동 사이클 의 절반 동안 스핀토크 전가 ( 210 ) 뿐 만 아니 라 자유 층 ( 136 ) 의 댐 핑 을 극복 하 는 것 은 바로 기준층 ( 132 ) ( 도 3 에 도시 되 지 않 음 ) 의 자화 벡터 이 고 , 따라서 , 세차 운동 의 완료 를 허용 하 는 것 도 바로 기준층 ( 132 ) 이 다 .