상기 갭 에러 신호 ( GE ) 는 도 7 에 도시 된 바 와 같이 , 근 접장 내 에서 는 렌즈 부 ( 40 ) 와 기록 매체 ( 50 ) 의 간격 ( g ) 이 커짐 에 따라 지수 함수 적 으로 증가 하 고 , 근 접장 을 벗어난 원격 장 에서 는 일정 한 크기 를 가진다 . 이 를 구체 적 으로 설명 하 면 다음 과 같 다 . 임계각 이상 으로 입사 한 광 은 상기 렌즈 부 ( 40 ) 와 기록 매체 ( 50 ) 의 간격 ( g ) 이 근 접장 을 벗어나 면 즉 , 상술 한 근 접장 의 한계 ( 즉 , 근 접장 과 원 격장 의 경계 ) 인 λ / 4 이상 이 되 면 기록 매체 ( 50 ) 또는 근 접장 형성 렌즈 ( 42 ) 의 표면 에서 전반사 한다 . 반면 에 상기 렌즈 부 ( 40 ) 와 기록 매체 ( 50 ) 의 간격 ( g ) 이 λ / 4 보다 작 아 근 접장 을 형성 하 면 , 상기 렌즈 부 ( 40 ) 와 기록 매체 ( 50 ) 가 서로 접촉 하 지 않 아도 상기 임계각 이상 으로 입사 한 광 의 일부 가 기록 매체 ( 50 ) 를 투과 하 여 기록 층 에 도달 하 게 된다 . 그러므로 상기 렌즈 부 ( 40 ) 와 기록 매체 ( 50 ) 의 간격 ( g ) 이 가까울수록 기록 매체 ( 50 ) 를 투과 하 는 광량 은 많 아 지 고 , 상대 적 으로 기록 매체 ( 50 ) 의 표면 에서 전반사 하 는 광량 은 줄어든다 . 그리고 간격 ( g ) 이 멀 어 질수록 기록 매체 ( 50 ) 를 투과 하 는 광량 은 줄어들 고 , 상대 적 으로 기록 매체 ( 50 ) 의 표면 에서 전반사 하 는 광량 은 증가 한다 . 이 에 따라 상기 반사광 의 세기 에 비례 하 는 갭 에러 신호 ( GE ) 의 세기 도 도 7 에 도시 된 바 와 같이 근 접장 내 에서 는 상기 간격 ( g ) 이 증가 함 에 따라 지수 함수 적 으로 증가 하 고 , 근 접장 을 벗어나 면 일정 한 값 ( 최대 값 ) 을 가진다 . 이 와 같 은 원리 를 바탕 으로 , 갭 에러 신호 ( GE ) 는 근 접장 내 에서 상기 렌즈 부 ( 40 ) 와 기록 매체 ( 50 ) 의 간격 ( g ) 을 일정 하 게 유지 하 면 일정 한 값 을 가지 게 된다 . 즉 , 상기 갭 에러 신호 ( GE ) 가 일정 한 값 을 가지 도록 피드백 제어 함 으로써 상기 렌즈 부 ( 40 ) 와 기록 매체 ( 50 ) 의 간격 ( g ) 을 일정 하 게 유지 하 도록 제어 할 수 있 다 .