따라서 , 도 3 에 도시 된 바 와 같이 제 1 n 측 핑거 ( 271 ) 와 제 3 n 측 핑거 ( 273 ) 가 제 2 n 측 핑거 ( 272 ) 보다 길 게 구현 된 경우 , 제 1 n 측 핑거 ( 271 ) 와 제 3 n 측 핑거 ( 273 ) 의 단면적 ( A 11 , A 13 ) 이 제 2 n 측 핑거 ( 272 ) 의 단면적 ( A 12 ) 보다 넓 은 단면 적 으로 형성 되 어 , n 측 핑거 ( 271 , 272 , 273 ) 각각 의 저항 은 동일 한 값 을 가지 게 되 므 로 , 전류 가 제 1 n 측 핑거 ( 271 ) 내지 제 3 n 측 핑거 ( 273 ) 각각 의 말단 까지 균일 하 게 주입 되 어 활성 층 ( 도시 하 지 않 음 ) 으로 전류 퍼짐 ( current spreading ) 이 향상 될 수 있 다 . 물론 , 제 1 n 측 핑거 ( 271 ) 내지 제 3 n 측 핑거 ( 273 ) 각각 의 저항 ( R ) 을 동일 하 게 구현 하 기 위해 [ 수학식 3 ] 의 관계 를 가지 도록 형성 되 는 것 은 n 측 전극 패턴 에 한정 되 지 않 고 , p 측 전극 패턴 ( 280 ) 의 p 측 핑거 ( 281 ) 에 대해서 도 동일 하 게 적용 될 수 있 다 .