식 중 , n 1 은 도 광체 ( 80 ) 의 굴절률 이 고 , n 2 는 공기 간극 ( 74 ) 의 굴절률 이 며 , θ i 1 은 광선 ( 182 ) 의 입사각 이 고 , θ r 1 은 굴절 된 광선 ( 183 ) 과 파 세트 ( 89 a ) 에 대한 법선 사이 에서 측정 된 각도 이 다 . 도 8 b 에 대해서 위 에서 설명 된 바 와 같이 , 굴절 된 광선 ( 183 ) 은 이어서 표시 소자 ( 81 ) 들 의 어레이 상 의 진정 한 화상 반사 점 ( 181 ) 대신 에 외관상 의 공급원 ( 188 ) 으로부터 들어오 는 것 처럼 보일 것 이 다 . 여기 서 , 그러나 , 광선 ( 183 ) 은 컨 쥬 게이트 막 ( 92 ) 의 파 세트 ( 99 a ) 에 입사 될 때 공기 / 컨 쥬 게이트 막 계면 에서 재차 굴절 된다 . 컨 쥬 게이트 막 ( 92 ) 과 도광 패널 ( 80 ) 이 상보 적 이 므로 , 컨 쥬 게이트 막 ( 92 ) 의 파 세트 ( 99 a ) 는 도광 패널 ( 80 ) 의 파 세트 ( 89 a ) 와 실질 적 으로 평행 하 다 . 마찬가지 로 , 광선 ( 183 ) 이 파 세트 ( 99 a ) 에 충돌 하 는 입사각 ( θ i 2 ) 은 광선 ( 183 ) 의 굴절각 ( θ r 1 ) 과 동일 하 다 . 따라서 , 스넬 의 법칙 에 따르 면 , 컨 쥬 게이트 막 ( 92 ) 에 의해 굴절 된 광선 ( 193 ) 은 , 굴절 률 이 도광 패널 ( 80 ) 및 컨 쥬 게이트 막 ( 92 ) 에 대해서 동일 하 다 ( 예컨대 , n 1 = n 2 ) 는 가정 하 에 ( θ i 1 ) 과 동등 한 굴절각 ( θ r 2 ) 을 지닐 것 이 다 . 이 처리 결과 , 광선 ( 193 ) 은 광선 ( 182 ) 에 대해서 평행 하 게 될 것 이 다 .