도 10 은 , 구체 적 으로 격자 깊이 d 를 일정 값 으로 하 고 , 액정 소자 ( 60 a ) 의 영역 ( 64 ) 에 대해 , 두께 d 2 를 변화 시켰 을 때 의 1 차 회절 효율 η 1 과 0 차 회절 효율 ( 직진 투과율 ) η 0 의 비 로 나타내 는 회절 효율 비 ( η 0 / η 1 ) 의 변화 에 대해 시뮬레이션 에 의해 구한 결과 이 다 . 또한 , 입사 되 는 광 은 파장 이 405 ㎚ 인 X 방향 의 직선 편광 으로서 Z 방향 으로 진행 되 는 것 으로 하 고 , 액정 의 굴절 률 이방성 Δη 이 0 . 17 로서 , 투명 기판 ( 71 a , 71 b ) 은 , 액정 의 상광 굴절 률 no 와 일치 하 는 것 으로 한다 . 이 때 , 회절 격자 는 , 격자 피치 를 2 ㎛, 격자 피치 의 볼록 부 폭 과 오목 부 폭 의 비인 Duty 를 1 : 1 , 격자 깊이 d 를 1 . 5 ㎛ 로 하 였 다 . 도 10 의 결과 로부터 , 두께 d 2 가 약 7 ㎛ 이상 에서 는 , 0 차 회절 효율 η 0 이 거의 0 이지만 , 두께 d 2 가 약 6 ㎛ 보다 작아지 면 일정량 의 0 차 회절 광 ( 직진 투과광 ) 도 발생 시켜 , 두께 d 2 의 값 과 회절 효율 비 ( η 0 / η 1 ) 사이 에 상관 성 을 갖 는다 . 이 와 같이 , 투명 기판 ( 71 b ) 측 의 액정 분자 가 대략 수직 방향 으로 배향 되 는 경우 라도 , 격자 깊이 d 를 바꾸 지 않 고 광학 특성 을 조정 할 수 있 고 , 회절 격자 구조 의 가공 정밀도 를 바꾸 지 않 고 자유도 가 높 은 광학 설계 를 할 수 있 다 .