일 예시 에서 , 빔 ( 206 A ) 은 빔 스플리터 ( 204 ) 와 반사 표면 ( 208 A ) 사이 에 경로 길 이 a 를 갖 는 한편 , 빔 ( 206 B ) 은 빔 스플리터 ( 204 ) 와 반사 표면 ( 208 B ) 사이 에 경로 길 이 b 를 갖 는다 . 이 와 유사 하 게 , 빔 ( 206 A ) 은 반사 표면 ( 208 A ) 과 기판 ( 210 ) 사이 에 경로 길 이 c 를 갖 는 한편 , 빔 ( 206 B ) 은 반사 표면 ( 208 B ) 과 기판 ( 210 ) 사이 에 경로 길 이 d 를 갖 는다 . 도시 된 예시 에서 , 상기 간섭계 ( 200 ) 는 a + c 가 b + d 와 같 지 않 기 때문 에 , 실질 적 으로 비 - 대칭 적 인 시스템 으로서 칭해 질 수 있 으며 , 이 는 노광 필드 ( 214 ) 를 가로질러 실질 적 으로 불 균일 한 프린지 패턴 ( 212 ) 를 생성 할 수 있 는데 , 이 는 바람직 하 지 않 다 . 예 를 들 어 , 간섭 프린지 들 이 중심 부분 ( 216 ) 에서 양호 하 게 형성 되 고 높 은 콘트 라스트 ( contrast ) 를 갖 더라도 , 중심 부분 ( 216 ) 으로부터 멀 어 지 는 어느 한 방향 으로 이동 하 는 것 은 빔 들 ( 206 A 및 206 B ) 의 일시 적 인 간섭 성 의 손실 로 인해 이미지 콘트 라스트 값 및 빔 경로 길이 의 차이 를 유도 한다 . 빔 들 ( 206 A 및 206 B ) 은 노광 필드 ( 214 ) 의 중심부 ( 216 ) 에서 만 이 들 의 전체 폭 을 가로질러 적절히 간섭 하 지 않 는다 . 따라서 , 필드 ( 214 ) 를 가로질러 간섭 프린지 들 ( 212 ) 의 고 분해능 들 에서 , 이미지 를 생성 하 는 것 은 일관 적 인 콘트라 스트로 구성 되 지 않 을 수 도 있 으며 , 즉 노광 필드 ( 214 ) 의 중심부 ( 216 ) 에서 최대 콘트 라스트 비율 이 존재 한다 . 그러므로 , 프린지 들 ( 212 ) 의 일부분 만 이 최적 의 이미지 를 생성 할 수 있 다 .