펄스 사이클 ( CY ) 에서 , 초기 위치 ( PS 0 ) 와 제 1 위치 ( PS 1 ) 사이 의 제 1 멤 브레인 변위 ( L 1 ) 는 챔버 압축 효과 로 인해 압력 변화 ( Δ P ) ( 즉 , Pr 1 - Pe ) 를 발생 시키 고 , 제 1 공기 챔버 ( CH 1 ) 의 내부 에서 외부 로 의 이러 한 압력 변화 ( Δ P ) 는 관통 구멍 ( TH ) 의 길이 를 통해 확립 될 압력 경사 를 야기 한다 것 에 유의 하 기 바란다 . 즉 , 펄스 발생 시간 세그먼트 ( PGS ) 의 시작 ( 즉 , 상승 기간 ( Tr ) ) 에서 , 제 1 공기 챔버 ( CH 1 ) 에서 제 1 빠른 압력 변화 ( PC 1 ) 가 발생 한다 . 압력 경사 는 자유 이동 공기 분자 간 의 충돌 을 통해 음파 가 생 성 되게 하 고 , 음파 는 관통 구멍 ( TH ) 을 통해 공기 펄스 생성 요소 ( 100 ) 를 둘러싸 는 주위 로 전파 될 것 이 다 . 음파 가 생성 되 고 전파 되 는 동시 에 , 압력 변화 ( Δ P ) 로 인한 동일 한 압력 경사 가 또한 관통 구멍 ( TH ) 을 통해 동역학 적 기류 ( kinetic airflow ) 를 만들 것 이 다 . 이러 한 공기 흐름 으로 인해 , 제 1 공기 챔버 ( CH 1 ) 밖 으로 또는 제 1 공기 챔버 ( CH 1 ) 내로 의 , 제 1 공기 챔버 ( CH 1 ) 내 의 총 공기 질량 은 펄스 생성 시간 세그먼트 ( PGS ) 동안 변화 하 고 , 제 1 압력 값 ( Pr 1 ) 은 펄스 생성 시간 세그먼트 ( PGS ) 의 끝 에서 제 2 압력 값 ( Pr 2 ) 으로 떨어진다 . 도 6 의 플롯 # 3 에서 , 제 2 압력 값 ( Pr 2 ) 은 제 1 압력 값 ( Pr 1 ) 과 압력 값 ( Pe ) 사이 에 있 다는 것 에 유의 하 기 바란다 . 따라서 , 펄스 분리 시간 세그먼트 ( PIS ) 의 제 2 위치 ( PS 2 ) 에 대응 하 는 제 2 멤 브레인 변위 ( L 2 ) 는 펄스 생성 시간 세그먼트 ( PGS ) 동안 에 관통 구멍 ( TH ) 을 통해 흐른 공기 량 과 같 은 순 부피 변화 를 생성 해야 한다 . 본 실시 예 에서 , 펄스 분리 시간 세그먼트 ( PIS ) 의 시작 ( 즉 , 하강 기간 ( Tf ) ) 에서 , 제 2 빠른 압력 변화 ( PC 2 ) 는 제 1 공기 챔버 ( CH 1 ) 에서 발생 하 고 , 제 1 빠른 압력 변화 ( PC 1 ) 의 변화 값 및 제 2 빠른 압력 변화 PC 2 의 변화 값 은 상이 한 부호 를 갖 는다 ( 예 : 도 6 에서 , 제 1 빠른 압력 변화 ( PC 1 ) 의 변화 값 이 양 의 값 이 면 , 제 2 빠른 압력 변화 ( PC 2 ) 의 변화 값 은 음수 값 임 ) . 예 를 들 어 , 제 1 빠른 압력 변화 ( PC 1 ) 의 순간 변화 율 의 절대 값 과 제 2 급속 한 압력 변화 ( PC 2 ) 의 순간 변화 율 의 절대 값 은 100 Pa / s 보다 클 수 있 다 . 또한 , 제 2 빠른 압력 변화 ( PC 2 ) 후 , 챔버 압력 의 압력 값 은 제 1 공기 챔버 ( CH 1 ) 외부 의 대기압 의 압력 값 ( 예 : 도 6 의 플롯 # 3 에 도시 된 압력 값 Pe ) 에 근접 하 도록 점차 적 으로 변한다 .