##수는 그 이전과 비교해서 구분할 수 없다. 즉, ( x 1, x 2,... x n ) = - ( x 1, x 2,... x n ) { displaystyle psi ( x - { 1 }, x - { 2 },... xn ) = - psi ( x - { 1 }, x - { 2 },... x - { n } ) } 이 된다. 따라서 앞의 식의 양변을 한쪽으로 옮기면 ( x 1, x 2,... x n ) = 0 { displaystyle chi psi ( x - { 1 }, x - { 2 },... x - { n } ) = 0 } 을 확인할 수 있다. 이는 한 개 보다 많은 복수의 페르미온이 동일한 상태에 존재 할 수 없음을 나타낸다. 그러므로 특정한 에너지 갖는 페르미온에 대한 확률분포를 볼츠만 분포를 확장하여 계산하면 다음과 같다. 상태1 : 에너지를 갖는 페르미온이 존재하지 않는 경우의 볼츠만 인자는 1이다. 상태2 : 에너지를 갖는 페르미온이 하나 존재하는 경우의 볼츠만 인자는 e - k T { displaysty
mod 8 ) { displaystyle d not equiv 5, 6, 7 { pmod { 8 } } } 바일 무질량 서로 다름 입자는 오른손 · 왼손 가운데 하나만 가능. 반입자는 이에 반대되는 나선도만 가능 표준 모형에서의 중성미자 d 짝수 마요라나 - 바일 무질량 스스로의 반입자 오른손 · 왼손 가운데 하나만 가능 ( 4차원에서 존재할 수 없음 ) d 1 ( mod 8 ) { displaystyle d equiv 1 { pmod { 8 } } } 아직 중성미자는 어떤 분류에 속하는지 확실하지 않으나, 아마 디랙 또는 마요라나 페르미온일 것으로 추정된다. 표준 모형에서는 중성미자가 바일 페르미온으로 취급되었으나, 이는 중성미자 진동을 통한 중성미자 질량의 발견으로 반증되었다. 같이 보기 [ 편집 ] 보손 애니온 입자물리 통계역학 페르미 - 디랙 통계 vdeh입자 물리학의 입자기본 입자페르미 입자쿼크 위 ( u ) 아래 ( d ) 맵시 기묘 ( s ) 꼭대기 ( t ) 바닥 ( b ) 경입자 전자 ( e - ) / 양전자 ( e ) 뮤 입자 ( - / ) 타우 입자 ( - / ) 전자 중성미
. 이제 맞바꾸는 교환 작용자 { displaystyle chi } 에 대한 r을 생각해 볼 수 있는데, 2 { displaystyle chi ^ { 2 } } 는 두 번 맞바꾼 것이기 때문에 단순한 항등연산자이다. 그러므로 2 { displaystyle chi ^ { 2 } } 의 r 2 { displaystyle r ^ { 2 } } 는 1이 되고, r은 실수라 가정할 때에 당연히 1 또는 - 1이 될 것이다. 페르미온은 맞바꾸는 교환 작용자 대한 r이 - 1인 경우이다. 따라서 ( x 1, x 2,... x n ) = - ( x 1, x 2,... x n ) { displaystyle chi psi ( x - { 1 }, x - { 2 },... x - { n } ) = - psi ( x - { 1 }, x - { 2 },... x - { n } ) } 이고, 위에서 언급한대로 맞바꾸기를 한 이후의 확률파동함수는 그 이전과 비교해서 구분할 수 없다. 즉, ( x 1, x 2,... x n ) =
##용 판 다른 언어 - - 日 本 語 / / srpskiBasa / / 中 文 語 링크 편집 이 문서는 2018년 12월 13일 ( 목 ) 14 : 54에 마지막으로 편집되었습니다. 모든 문서는 크리에이티브 커먼즈 저작자표시 - 동일조건변경허락 3. 0에 따라 사용할 수 있으며, 추가적인 조건이 적용될 수 있습니다. 자세한 내용은 이용 약관을 참고하십시오. 미국 및 다른 국가에 등록되어 있는 Wikimedia Foundation, Inc. 소유의 등록 상표입니다. 개인정보 정책 위키백과 소개 면책 조항 개발자 쿠키 정책 모바일 보기
전자 ( e - ) / 양전자 ( e ) 뮤 입자 ( - / ) 타우 입자 ( - / ) 전자 중성미자 / 전자 반중성미자 뮤온 중성미자 / 뮤온 반중성미자 타우 중성미자 / 타우 반중성미자 보스 입자 게이지 보손 ( 광자 W · Z보손 글루온 ) 스칼라 보손 ( 보손 ) 미관측 입자대통일 이론 등 액시온 ( A0 ) 마요론 ( J ) X · Y보손 W'· Z'보손 비활성 중성미자 자기 홀극 테크니컬러 관련 입자 초대칭짝게이지노 글루이노 중력미자 ( 골드스티노 ) 뉴트랄리노 ( 포티노 지노 ) 차지노 ( 위노 ) 색시온 액시노 스페르미온 스쿼크 ( 스칼라 위 쿼크, 스칼라 아래 쿼크, 스칼라 맵시 쿼크, 스칼라 기묘 쿼크, 스칼라 꼭대기 쿼크, 스칼라 바닥 쿼크 ) 슬렙톤 ( 스엘렉트론, 스뮤온, 스타우온, 스뉴트리노, 스뮤온 스뉴트리노, 스타우 스뉴트리노 ) 양자 중력 및 끈 이론 중력자 딜라톤 라디온 ( 중력스칼라 ) 중력광자 기타 유령 입자 골드스톤 보손 타키온 순간자 합성 입자강입자중입
##N : sh85047833 GND : 4121256 - 3 SUDOC : 027801136 BNF : cb11976538t ( 데이터 ) BNE : XX534885 원본 주소 " " 분류 : 페르미 입자물리학의 기본 개념통계역학입자물리학엔리코 페르미양자장론아원자 입자숨은 분류 : 출처가 필요한 글 / 2013년 6월출처가 필요한 모든 글전체에 출처가 필요한 글영어 표기를 포함한 문서LCCN 식별자를 포함한 위키백과 문서GND 식별자를 포함한 위키백과 문서BNF 식별자를 포함한 위키백과 문서 둘러보기 메뉴 개인 도구 로그인하지 않음토론기여계정 만들기로그인 이름공간 문서토론 변수 보기 읽기편집역사 보기 더 보기 검색 둘러보기 대문사용자 모임요즘 화제최근 문서 보기임의 문서로도움말기부 도구 여기를 가리키는 문서가리키는 글의 최근 올리기특수 문서 목록고유 링크문서 정보위키데이터 항목이 문서 인용하기 다른 프로젝트 공용 인쇄 / 내보내기 책 만들기PDF로 다운로드인쇄용 판 다른 언어 - - 日 本 語 / / srpskiBasa /
##온을 이룬다. 예를 들어, 핵자를 비롯한 중입자는 세 개의 쿼크로 이루어진 합성 페르미온이다. 이 밖에도, 순수하게 보손 장으로만 구성된 솔리톤인 스커미온 또한 페르미온을 이룬다. 성질 [ 편집 ] 스핀 [ 편집 ] 양자장론의 스핀 - 통계 정리에 따라, 로런츠 대칭이 깨지지 않는 이상 모든 페르미온은 항상 반정수의 스핀을 갖는다. 즉, 가능한 스핀은 1 / 2, 3 / 2, 5 / 2,... 따위다. 기본 페르미온의 경우, 와인버그 - 위튼 정리에 따라 보통 1 / 2과 3 / 2만이 가능하다고 여겨지며, 이 가운데 후자는 아직 발견되지 않았다. ( 후자는 초중력 이론의 그래비티노에 해당한다. ) 통계역학 [ 편집 ] 이 부분의 본문은 양자통계역학입니다. 보손과 달리, 페르미온은 파울리 배타 원리를 만족시킨다. 즉, 서로 다른 두 페르미온은 같은 양자 상태를 가질 수 없다. 이에 따라, 페르미온의 통계역학은 보손의 통계역학과 현저히 달라진다. 양자 통계역학에서는 고전적인 통계역학의 확률 분포인 맥스웰 - 볼츠만 분포 ( = 볼츠만 분포 ) 에 양자역학적인 성질을
라디온 ( 중력스칼라 ) 중력광자 기타 유령 입자 골드스톤 보손 타키온 순간자 합성 입자강입자중입자 핵자 ( N ) ( 양성자 ( p ) ( p ) 중성자 ( n ) ) ( 델타 ) ( 람다 ) ( 시그마 ) ( 크시 ) ( 오메가 ) 맛깔없는 가벼운 중간자 pi ( 파이온 ) ( 로 ) ( 에타 ) · ( 에타 프라임 ) ( 피 ) ( 오메가 ) a ( 에이 ) b ( 비 ) f ( 에프 ) · f ( 에프 프라임 ) h ( 에이치 ) · h ( 에이치 프라임 ) 맛깔없는 무거운 중간자 J / ( 제이 / 프시 ) ( 입실론 ) theta ( 세타 ) ( 키 ) / b / t ( 에타 쿼코늄 ) hc / b / t 맛깔있는 중간자 K ( 케이온 ) D B T 기타 원자핵 원자 분자 별난 원자 ( 뮤오늄, 포지트로늄 등 ) 펜타쿼크 미관측 입자 테트라쿼크 글루볼 중간자 분자 준입자 솔리톤 엑시톤 마그논 포논 플라스몬 폴라리톤 폴라론 로톤 목록기타 가설 입자 전거 통제 LCCN : sh85047833 GND : 4121256 - 3 SUDOC : 027801136 BNF : c
페르미 입자 - 위키백과, 우리 모두의 백과사전 페르미 입자 위키백과, 우리 모두의 백과사전. 둘러보기로 가기 검색하러 가기 이 문서의 내용은 출처가 분명하지 않습니다. 이 문서를 편집하여, 신뢰할 수 있는 출처를 표기해 주세요. 검증되지 않은 내용은 삭제될 수도 있습니다. 내용에 대한 의견은 토론 문서에서 나누어 주세요. ( 2013년 6월 ) 표준 모형의 기본 입자. 처음 세 열 ( 보라색과 연두색 ) 이 페르미온이다. 페르미 입자 ( 영어 : fermion 퍼미온 [ * ] ) 는 페르미 - 디랙 통계를 따르는 입자다. 페르미온은 반정수의 스핀을 가진다. 이 이름은 이탈리아의 물리학자인 엔리코 페르미의 이름을 땄다. 모든 입자는 ( 애니온 따위를 제외하고 ) 그 스핀 혹은 통계에 따라 페르미온과 보손으로 나눈다. 목차 1 자연계의 페르미온 1. 1 기본 페르미온 1. 2 합성 페르미온 2 성질 2. 1 스핀 2. 2 통계역학 2. 3 페르미온의 로런츠 표현 3 같이 보기 자연계의 페르미온 [ 편집 ] 기본 페르미온 [ 편집 ] 현재 알려진 기본 입자 가운데 페르미온은 다음과 같다. 쿼크는 중입자와 중간자를 구성하는
고전적인 통계역학의 확률 분포인 맥스웰 - 볼츠만 분포 ( = 볼츠만 분포 ) 에 양자역학적인 성질을 고려하여 확률 분포를 계산한다. 우선 페르미온과 보손이 보여주는 양자역학적 동일 입자 ( identical particle ) 의 성질을 이해할 필요가 있다. 여러개의 동일 입자들이 있을 때 이를 나타내는 확률파동함수를 ( x 1, x 2,... x n ) { displaystyle psi ( x - { 1 }, x - { 2 },... x - { n } ) } 이라고 할 때에 입자 1과 입자 2을 서로 맞바꾸어도 제3의 관찰자로서는 아무런 차이를 감지 할 수 없다. 즉 ( x 1, x 2,... x n ) = ( x 2, x 1,... x n ) { displaystyle psi ( x - { 1 }, x - { 2 },... x - { n } ) = psi ( x - { 2 }, x - { 1 },... x - { n } ) } 이라고 할 수 있다. 이제 맞바꾸는 교환 작용자 { displaystyle chi } 에 대한 r을 생각해 볼 수
페르미온(영어: fermion 퍼미온[*]) 또는 페르미 입자는 페르미-디랙 통계를 따르는 입자다. 페르미온은 반정수의 스핀을 가진다. 이 이름은 이탈리아의 물리학자인 엔리코 페르미의 이름을 땄다. 모든 입자는 (애니온 따위를 제외하고) 그 스핀 혹은 통계에 따라 페르미온과 보손으로 나눈다.