##계역학물리학의 기본 개념숨은 분류 : 영어 표기를 포함한 문서인용 오류 - 오래된 변수를 사용함CS1 관리 - 추가 문구CS1 - 영어 인용 ( en ) LCCN 식별자를 포함한 위키백과 문서GND 식별자를 포함한 위키백과 문서BNF 식별자를 포함한 위키백과 문서 둘러보기 메뉴 개인 도구 로그인하지 않음토론기여계정 만들기로그인 이름공간 문서토론 변수 보기 읽기편집역사 보기 더 보기 검색 둘러보기 대문사용자 모임요즘 화제최근 문서 보기임의 문서로도움말기부 도구 여기를 가리키는 문서가리키는 글의 최근 올리기특수 문서 목록고유 링크문서 정보위키데이터 항목이 문서 인용하기 다른 프로젝트 공용 인쇄 / 내보내기 책 만들기PDF로 다운로드인쇄용 판 다른 언어 日 本 語 MelayuNederlandsNorsk / / 中 文 링크 편집 이 문서는 2018년 9월 8일 ( 토 ) 23 : 08에 마지막으로 편집되었습니다. 모든 문서는 크리에이티브 커먼즈 저작자표시 - 동일조건변경허락 3. 0에 따라 사용할 수 있으며, 추가적인 조건이 적용될 수 있습니다. 자세한 내용은 이용 약관을
r 2 { displaystyle r ^ { 2 } } 는 1이 되고, r { displaystyle r } 은 실수라 가정할 때에 당연히 1 또는 - 1이 될 것이다. 페르미 - 디랙 통계 [ 편집 ] 이 부분의 본문은 페르미 - 디랙 통계입니다. 페르미온은 맞바꾸는 교환 작용자 { displaystyle chi } 에 대한 r = - 1 { displaystyle r = - 1 } 인 경우이다. 따라서 ( x 1, x 2,... x n ) = - ( x 1, x 2,... x n ) { displaystyle chi psi ( x - { 1 }, x - { 2 },... x - { n } ) = - psi ( x - { 1 }, x - { 2 },... x - { n } ) } 이고, 위에서 언급한대로 맞바꾸기를 한 이후의 확률파동함수는 그 이전과 비교해서 구분할 수 없다. 즉, ( x 1, x 2,... x n ) = - ( x 1, x 2,... x n ) { displaystyle psi ( x - { 1 }, x
온도 · 이징 모형 · 포츠 모형 · 하이젠베르크 스핀 사슬 · 최소 모형 초유체와 초전도체 헬륨 - 4 · 헬륨 - 3 · 그로스 - 방정식런던 방정식 · 긴즈부르크 - 란다우 이론 · BCS 이론 과학자 기브스 · 긴즈부르크 · 디랙 · 디바이 · 란다우 · 랑주뱅 · 맥스웰 · 보골류보프 · 보스 · 아인슈타인 · 이징 · 온사게르 · 줄 · 볼츠만 · 카다노프 · 카디 · 카라테오도리 · 카르노 · 켈빈 · 퀴리 · 클라우지우스 · 클라페롱 · 판데르 발스 · 페르미 · 헬름홀츠 v. d. e. h 통계역학 ( 統 力 學, 영어 : statistical mechanics ) 또는 통계물리학 ( 統 物 理 學 ) 은 통계학의 방법을 이용하여 역학의 문제를 푸는 물리학의 기초 이론 중 하나다. 통계역학은 입자가 무척 많거나, 대상의 운동이 무척 복잡하여 확률적 해석이 중요해지는 현상을 주로 다루며, 핵반응 현상이나 생물학, 화학 등 여러 분야에 적용된다. 통계역학은 고전역학과 양자역학에서 다루는 물리계를 확률적, 통계적으로 해석한다. 다루는 대상에 따라서 고전 통계역학 또는 양자 통계역학으로 구분한다. 목차 1 통계역학의
##playstyle n - { r } = 0, 1, 2, 3,... } 에 대해 합하는 것만 필요하다. 즉 알갱이들이 구별이 안 되기 때문에 어떤 알갱이 수도 어떤 한 상태에 있을 수 있지만, 두 알갱이가 있을 때 들어가는 상태가 교환이 되지 않는 것을 의미한다. 애니온 통계 [ 편집 ] 애니온은 맞바꾸는 교환 작용자 { displaystyle chi } 에 대한 r이 복소수로써 r 2 = 1 { displaystyle r ^ { 2 } = 1 } 을 만족하는 경우이다. 참고 문헌 [ 편집 ] 임경희 ( 2008년 3월 3일 ). 《 통계 열역학 》.. ISBN 978 - 899118249 - 3. 최상돈 ; 이연주, 강남룡 ( 2010년 2월 10일 ). 《 응용과학 전공자를 위한 통계열역학 》 2판. 청문각. ISBN 978 - 896364037 - 2. 더 이상 지원되지 않는 변수를 사용함 ( 도움말 ) CS1 관리 - 추가 문구 ( 링크 ) Huang, Kerson ( 1987 ). 《 Statistical mechanics 》 ( 영어 ) 2판. New York : Wiley. ISBN 0 - 471 - 81518 - 7.
채로 남아 있다. ). 기호로 ( x 1, x 2,... x n ) = ( x 1, x 2,... x n ) { displaystyle psi ( x - { 1 }, x - { 2 },... x - { n } ) = psi ( x - { 1 }, x - { 2 },... x - { n } ) } 이다. 두 알갱이를 서로 바꾼다고 하여 전체 기체의 새로운 상태가 되는 것은 아니다. 그러므로 기체의 구별되는 상태를 셀 때, 알갱이들이 정말로 구별할 수 없다고 생각해야 한다. 대칭에 필요한 알갱이들은 보즈 - 아인쉬타인 통계를 따른다고 하며 그들을 보손이라 부른다. 여기에서 알갱이들은 구별할 수 없는 것으로 생각하므로 수 { n 1, n 2, n 3, { displaystyle n - { 1 }, n - { 2 }, n - { 3 }, }... } 의 단순한 명시는 기체상태를 충분히 설명한다. 모든 가능한 값은 각 r에 대해서 n r = 0, 1, 2, 3,... { displaystyle n - { r } = 0, 1, 2, 3,... } 에 대해 합하는 것만 필요하
1, x 2,... x n ) { displaystyle psi ( x - { 1 }, x - { 2 },... x - { n } ) = - psi ( x - { 1 }, x - { 2 },... x - { n } ) } 이 된다. 따라서 앞의 식의 양변을 한쪽으로 옮기면 ( x 1, x 2,... x n ) = 0 { displaystyle chi psi ( x - { 1 }, x - { 2 },... x - { n } ) = 0 } 을 확인할 수 있다. 이는 한 개 보다 많은 복수의 페르미온이 동일한 상태에 존재 할 수 없음을 나타낸다. 그러므로 특정한 에너지 { displaystyle epsilon } 를 갖는 페르미온에 대한 확률분포를 볼츠만 분포를 확장하여 계산하면 다음과 같다. 상태1 { displaystyle epsilon } 의 에너지를 갖는 페르미온이 존재하지 않는 경우의 볼츠만 인자는 1이다. 상태2 { displaystyle epsilon } 의 에너지를 갖는 페르미온이 하나 존재하는 경우의 볼츠만 인자는 e -
##tyle epsilon } 의 에너지를 갖는 페르미온이 하나 존재하는 경우의 볼츠만 인자는 e - k T { displaystyle e ^ { - { frac { epsilon } { kT } } } } 이다. 이제 { displaystyle epsilon } 의 에너지를 갖는 페르미온이'하나'존재할 확률을 계산해 보면 e - k T 1 e - k T { displaystyle { frac { e ^ { - { frac { epsilon } { kT } } } } { 1e ^ { - { frac { epsilon } { kT } } } } } } 이 된다. 보스 - 아인슈타인 통계 [ 편집 ] 이 부분의 본문은 보스 - 아인슈타인 통계입니다. 보손은 맞바꾸는 교환 작용자 { displaystyle chi } 에 대한 r이 1인 경우이다. 이깨 기본 양자역학적인 대칭의 필요에서 어떤 두 알갱이를 바꿀 때, 총 파동함수 { displaystyle psi } 가 대칭적이다 ( 즉 바뀌지 않은 채로 남아 있다. ). 기호로 ( x 1, x 2,... x n ) = ( x 1,
##이 임계현상 vdeh물리학의 주요 분야분류 응용물리학 실험물리학 이론물리학 에너지운동 열역학 역학 고전역학 라그랑주 역학 해밀턴 역학 연속체 역학 천체역학 통계역학 유체역학 양자역학 파동장 중력 전자기학 양자장론 상대성이론 특수 상대성이론 일반 상대성이론 전문 분야 가속물리학 음향학 천체물리학 핵 천체물리학 항성물리학 헬리오 물리학 태양물리학 우주물리학 천체입자물리학 원자 분자 광 물리학 계산물리학 응집물질물리학 고체물리학 디지털 물리학 기초공학 재료물리학 수리물리학 핵물리학 광학 기하광학 물리광학 비선형 광학 양자광학 입자물리학 현상학 플라스마 고분자물리학 통계물리학 물리학과 다른 과학 생물리학 심장물리학 생물역학 의학물리학 신경물리학 농업물리학 토양물리학 대기물리학 화학물리학 경제물리학 지구물리학 정신물리학 전거 통제 LCCN : sh85127571 GND : 4056999 - 8 SUDOC : 027570711 BNF : cb11958255n ( 데이터 ) NDL : 00573177 BNE : XX524922 원본 주소 " " 분류 : 물리학통계역학물리학의 기본 개념숨은 분류 : 영어 표기를 포함한 문서인용 오류 - 오래된 변수를 사용함CS
##수를 ( x 1, x 2,... x n ) { displaystyle psi ( x - { 1 }, x - { 2 },... x - { n } ) } 이라고 할 때에 입자 1과 입자 2을 서로 맞바꾸어도 제3의 관찰자로서는 아무런 차이를 감지 할 수 없다. 즉 ( x 1, x 2,... x n ) = ( x 2, x 1,... x n ) { displaystyle psi ( x - { 1 }, x - { 2 },... x - { n } ) = psi ( x - { 2 }, x - { 1 },... x - { n } ) } 이라고 할 수 있다. 이제 맞바꾸는 교환 작용자 { displaystyle chi } 에 대한 r을 생각해 볼 수 있는데, 2 { displaystyle chi ^ { 2 } } 는 두 번 맞바꾼 것이기 때문에 단순한 항등연산자이다. 그러므로 2 { displaystyle chi ^ { 2 } } 의 r 2 { displaystyle r ^ { 2 } } 는 1이 되고, r { displaystyle
통계역학 - 위키백과, 우리 모두의 백과사전 통계역학 위키백과, 우리 모두의 백과사전. ( 통계 물리학에서 넘어옴 ) 둘러보기로 가기 검색하러 가기 통계역학 제2법칙에 따른 엔트로피의 증가 열역학 열역학 법칙 ( 제1 · 제2 · 제3 ) 열역학 퍼텐셜 ( 엔트로피 · 내부 에너지 · 엔탈피 · 헬름홀츠 · 기브스 · 큰 퍼텐셜 ) · 맥스웰 관계식 상태 방정식 · 이상 기체 ( 보일 - 샤를의 법칙 · 이상 기체 법칙 ) · 판데르발스 상태 방정식 통계역학 맥스웰 - 볼츠만 통계 · 분배 함수 · 특성 상태 함수 앙상블 ( 작은 바른틀 · 바른틀 · 큰 바른틀 ) 상전이와 임계 현상 기화 · 끓음 · 융해 · 응축 증발 · 증착 · 삼중점 · 임계점 클라우지우스 - 클라페롱 관계 란다우 이론 · 평균장 이론 양자통계역학 보스 - 아인슈타인 통계 · 보스 기체 보스 - 아인슈타인 응축 · 디바이 모형 ( 포논 ) · 아인슈타인 모형 페르미 - 디랙 통계 · 애니온 · 페르미 기체 · 페르미 준위 · 페르미 표면 · 띠구조 강자성과 격자 모형 퀴리 온도 · 이징 모형 · 포츠 모형 · 하이젠베르크 스핀 사슬 · 최소 모형 초유체와 초전도체 헬륨 - 4 · 헬
통계역학(統計力學, 영어: statistical mechanics), 또는 통계물리학(統計物理學)은 통계학의 방법을 이용하여 역학의 문제를 푸는 물리학의 기초 이론 중 하나다. 통계역학은 입자가 무척 많거나, 대상의 운동이 무척 복잡하여 확률적 해석이 중요해지는 현상을 주로 다루며, 핵반응 현상이나 생물학, 화학 등 여러 분야에 적용된다. 통계역학은 고전역학과 양자역학에서 다루는 물리계를 확률적, 통계적으로 해석한다. 다루는 대상에 따라서 고전 통계역학 또는 양자 통계역학으로 구분한다.