{ dot { gamma } } } } ^ { beta { dot { delta } } } = { T - { alpha a } } ^ { a } = 0 } ( 꼬임의 스피너 성분에 대한 구속 ) 초중력 작용 [ 편집 ] 일반상대론에서 야코비안으로 필바인의 행렬식을 쓰는 것처럼, 초중력에서는 초필바인의 초행렬식 ( 브레지니안 ) 을 쓴다. 손지기 초장 X가 주어졌을 때, 초중력의 작용은 다음과 같다. S = d 4 x d 2 2 E [ 3 8 ( D 2 - 8 R ) e - K ( X, X ) / 3 W ( X ) ] c. c. { displaystyle S = int d ^ { 4 } xd ^ { 2 } Theta 2 { mathcal { E } } left [ { frac { 3 } { 8 } } left ( { overline { D } } ^ { 2 } - 8R right ) e ^ { - K ( { overline { X } }, X ) / 3 } W ( X ) right ] { text { c. c. } } } 여기서 기호는 다음과 같다. K는 켈러 퍼
right ] { text { c. c. } } } 여기서 기호는 다음과 같다. K는 켈러 퍼텐셜 W는 초퍼텐셜 R은 공변을 위한 스칼라 초장 E { displaystyle { mathcal { E } } } 는 손지기 적분 인자 11차원 초중력 [ 편집 ] 이 부분의 본문은 11차원 초중력입니다. 11차원은 초대칭이 존재할 수 있는 ( 로런츠 계량 부호수 ) 최다 ( 多 ) 차원이다. 이는 12차원 이상인 경우에는 스핀이 2를 초과하는 입자들이 존재하게 되어, 상호작용하는 양자장론을 정의할 수 없기 때문이다. 11차원에서의 초대칭 이론은 ( 3차 이상 도함수항을 제외하면 ) 유일하며, 이 이론을 11차원 초중력이라고 한다. 11차원 초중력은 M이론의 낮은 에너지 눈금 유효 이론이다. 이 이론은 32개의 초전하 ( supercharge ) 를 가지며, 이는 N = 1 { displaystyle { mathcal { N } } = 1 } 초대칭에 해당한다. 다른 이론과의 관계 [ 편집 ] 초끈 이론 [ 편집 ] 초끈 이론의 충분히 큰 거리 눈금에서의 유효 이론이다. 초대칭
##u } e ^ { nu b } R - { mu nu } { } ^ { a } { } - { b } ( omega ) ( omega ) - { bar { psi } } - { mu } gamma ^ { mu nu rho } nabla - { nu } psi - { rho } right ) } 여기서 각 항들은 다음과 같다. R a b { displaystyle R - { mu nu } { } ^ { a } { } - { b } } 는 스핀 접속 a b { displaystyle omega - { mu } ^ { a } { } - { b } } 를 사용하여 정의한 리만 곡률이며, s o ( 1, 3 ) { displaystyle { mathfrak { so } } ( 1, 3 ) } 리 대수 값을 가진 2차 미분형식이다. R a b = d a c a b b c { displaystyle R ^ { a } { } - { b } = d omega ^ { a } { } - { c } omeg
- - ) / 6 { displaystyle gamma ^ { mu nu rho } = ( gamma ^ { mu } gamma ^ { nu } gamma ^ { rho } - gamma ^ { mu } gamma ^ { rho } gamma ^ { nu } gamma ^ { nu } gamma ^ { rho } gamma ^ { mu } - gamma ^ { nu } gamma ^ { mu } gamma ^ { rho } gamma ^ { rho } gamma ^ { mu } gamma ^ { nu } - gamma ^ { rho } gamma ^ { nu } gamma ^ { mu } ) / 6 } 이다. { displaystyle gamma ^ { mu } } 는 디랙 행렬이다. 즉, { displaystyle gamma ^ { m
{ a } { } - { b } = d omega ^ { a } { } - { c } omega ^ { a } { } - { b } wedge omega ^ { b } { } - { c } } 이다. 즉, e a e b R a b { displaystyle e ^ { a mu } e ^ { b nu } R - { mu nu } { } ^ { a } { } - { b } } 는 스칼라 곡률이며, 이 항은 일반 상대성 이론의 아인슈타인 - 힐베르트 작용이다. = 8 pi G { displaystyle kappa = { sqrt { 8 pi G } } } 는 중력 상수다. e = det e a = | g | { displaystyle e = det e ^ { a } mu = { sqrt { | g | } } } 는 필바인 행렬식이며, 텐서 밀도를 만들기 위한 야코비안이다. = ( - - - ) / 6 {
) 와 블라디미르 페트로비치 아쿨로프 ( 러시아어 :, 우크라이나어 : 볼로디미르 페트로비치 아쿨로우 [ * ], 1944 ~ ) 는 초대칭에 대한 최초의 논문 가운데 하나를 출판하였다. [ 2 ] 이 논문에서 볼코프와 아쿨로프는 이미 중력에도 초대칭을 도입할 수 있고, 초대칭이 페르미온 골드스톤 입자 ( 골드스티노 ) 로 인하여 깨지게 된다는 사실을 언급하였다. 이듬해에 볼코프와 알렉산드로비치 소로카 ( ) 는 초중력에 대한 최초의 논문을 집필하였다. [ 3 ] 최초의 일관적인 초중력 이론은 1976년에 미국의 대니얼 프리드먼 ( 영어 : Daniel Z. Freedman ) 과 네덜란드의 페터르 판니우엔하위전 ( 네덜란드어 : Peter van Nieuwenhuizen ), 이탈리아의 세르조 페라라 ( 이탈리아어 : Sergio Ferrara ) 가 발견하였다. [ 4 ] 참고 문헌 [ 편집 ] ↑ Warren Siegel ( 1999 ), Fields. hep - th / 9912205 ↑,.. ;.. ( 1972년 12월 5일 ). " [ [ 분류 : 러시아어 표기
초중력 - 위키백과, 우리 모두의 백과사전 초중력 위키백과, 우리 모두의 백과사전. 둘러보기로 가기 검색하러 가기 초대칭초대칭을 통한 계층 문제의 해결 기본 개념 초공간초장초대칭 대수초등각 대수 초대칭 이론 베스 - 추미노 모형 초대칭 양자전기역학 초대칭 게이지 이론 최소 초대칭 표준 모형 차등 최소 초대칭 표준 모형 초대칭 대통일 이론 초중력 갈린 초대칭 초끈 이론 초대칭 파괴 최소 초중력 페예 - 일리오풀로스 모형 오라퍼티 모형 불가능성 정리 콜먼 - 맨듈라 정리하크 - - 조니우스 정리 수학적 구조 초다양체리 초군과 리 초대수초행렬켈러 다양체 v. d. e. h 물리학에서, 초중력 ( 重 力, 영어 : supergravity, 약자 SUGRA ) 은 일반 상대성 이론에 초대칭을 도입하여 얻는 중력 이론이다. 초대칭을 게이지 대칭으로 승격시켜 자연스럽게 유도할 수 있고, 또 초끈 이론에서 낮은 에너지에서의 유효 이론으로 나타난다. 초대칭을 도입함에 따라 기존의 중력자의 초대칭 짝인 그래비티노를 예측한다. 목차 1 전개 1. 1 껍질 위 초대칭 1. 2 초공간 방식 1. 2. 1 굽은 초공간 1. 2. 2 구속 1.
##ga - { MA } } ^ { B } ( x, { bar { theta } }, theta ) ^ { * } = { Omega - { MA } } ^ { B } ( x, theta { bar { theta } } ) } 여기서 M { displaystyle M ^ { * } } 은 ( = { displaystyle mu ^ { * } = mu }, alpha = alpha { displaystyle alpha ^ { * } = { dot { alpha } } }, alpha = alpha { displaystyle { dot { alpha } } ^ { * } = alpha } ) 과 같이 좌표를 바꾸는 것을 의미한다. 이제, 초공간의 공변 미분을 정의한다. D M f = ( M f M [ f ] ) { displaystyle D - { M } f = left ( partial - { M } f Omega - { M } [ f ] right ) } 이를 이용하여 비틀림 T { displaystyle T } 와 곡률 R { displaystyle R
alpha }, nabla - { beta } } Phi = 0 } ( 손지기 초장의 존재 허용, 다시 말해 반교환자 { alpha, beta } { displaystyle { nabla - { alpha }, nabla - { beta } } } 는 일반 { displaystyle nabla - { gamma } } 의 선형 결합 ) ( 손지기 초장의 존재 허용, 다시 말해 반교환자 { alpha, beta } { displaystyle { nabla - { alpha }, nabla - { beta } } } 는 일반 { displaystyle nabla - { gamma } } 의 선형 결합 ) T alpha beta = T alpha, beta beta = T alpha a a = 0 { displaystyle { T - { alpha beta } } ^ { gamma } = { T - { alpha, beta { dot { gamma } } } } ^ { beta { dot { delta } } }
X M = ( x m,, ) { displaystyle X ^ { M } = ( x ^ { m }, xi ^ { mu }, { bar { xi } } ^ { dot { mu } } ) } 평탄한 ( 필바인 ) 지표는 A, B,... { displaystyle A, B, dotsc }. 즉, 평탄한 지표는 다음과 같다. X A = ( x a, alpha, alpha ) { displaystyle X ^ { A } = ( x ^ { a }, xi ^ { alpha }, { bar { xi } } ^ { dot { alpha } } ) } 라틴 소문자는 벡터를 나타낸다. 즉, m, n,... { displaystyle m, n, dots } 는 굽은 시공간 벡터 지표이며, a, b,... { displaystyle a, b, dots } 는 필바인의 보손 성분 지표이다. 그리스 소문자는 ( 왼손 ) 바일 스피너를 나타낸다. 점이 찍힌 그리스 소문자는 오른손 바일 스피너 지표이다. 이에 따라 필바인은
물리학에서 초중력(超重力, 영어: supergravity, 약자 SUGRA)은 일반 상대성 이론에 초대칭을 도입하여 얻는 중력 이론이다. 초대칭을 게이지 대칭으로 승격시켜 자연스럽게 유도할 수 있고, 또 초끈 이론에서 낮은 에너지에서의 유효 이론으로 나타난다. 초대칭을 도입함에 따라 기존의 중력자의 초대칭 짝인 그래비티노를 예측한다.