sh006588 GND : 4074450 - 4 NDL : 00574624 원본 주소 " " 분류 : 전자기학물리량자기물리학의 기본 개념숨은 분류 : 영어 표기를 포함한 문서LCCN 식별자를 포함한 위키백과 문서GND 식별자를 포함한 위키백과 문서 둘러보기 메뉴 개인 도구 로그인하지 않음토론기여계정 만들기로그인 이름공간 문서토론 변수 보기 읽기편집역사 보기 더 보기 검색 둘러보기 대문사용자 모임요즘 화제최근 문서 보기임의 문서로도움말기부 도구 여기를 가리키는 문서가리키는 글의 최근 올리기특수 문서 목록고유 링크문서 정보위키데이터 항목이 문서 인용하기 다른 프로젝트 공용 인쇄 / 내보내기 책 만들기PDF로 다운로드인쇄용 판 다른 언어 ( ) 日 本 語 / / srpskiBasa / / 中 文 語 링크 편집 이 문서는 2019년 5월 17일 ( 금 ) 10 : 25에 마지막으로 편집되었습니다. 모든 문서는 크리에이티브 커먼즈 저작자표시 - 동일조건변경허락 3. 0에 따라 사용할 수 있으며, 추가적인 조건이 적용될 수 있습니다. 자세한
} } } mathbf { v } times mathbf { E } } 만약 전하가 일정한 속도로 움직이고 있다면, 비오 - 사바르 법칙을 통해 이 식을 다음과 같이 전개할 수 있다. B = 0 4 pi q r 2 v x r ^ { displaystyle mathbf { B } = { frac { mu - { 0 } } { 4 pi } } { frac { q } { r ^ { 2 } } } mathbf { v } times mathbf { hat { r } } } q { displaystyle q } 는 자기장을 만드는 점전하의 전하량으로, 단위는 쿨롱이다. v { displaystyle mathbf { v } } 는 전하 q { displaystyle q } 의 속도벡터로, 단위는 미터 매 초이다. B { displaystyle mathbf { B } } 는 자기장으로, 단위는 테슬라이다. 벡터 미적분학으로의 표현 [ 편집 ] 벡터 미적분학을 사용하면 자기장의 생성과정을 수학적으로 간단하고 아름답게 표현할 수 있다. 진공에서, x B = 0 J 0 0 E
인한 총 힘은 그대로 유지되기 때문에, 이 법칙은 어떤 기준계에서도 적용된다. ) 자기장 B는 단위 전류 ( 1A ) 가 흐르는 단위 길이 ( 1m ) 의 도선이 자기장 속에 수직으로 놓일 때 받는 힘으로도 정의된다. B → = F l I → { displaystyle { overrightarrow { B } } = { frac { F } { l { overrightarrow { I } } } } } ( 단위 : N / A m { displaystyle N / Am }, T { displaystyle T }, W b / m 2 { displaystyle Wb / m ^ { 2 } } ) 전류 고리 [ 편집 ] 고리 모양의 도선이 느끼는 자기력은 다음과 같다. F = BLi d F d l = i x B { displaystyle { frac { d mathbf { F } } { dl } } = mathbf { i } times mathbf { B } } 이 식에서 전류의 벡터 i { displaystyle mathbf { i } } 는 전류의 스칼라값 i { displaystyle i } 의 크기를 갖고, 도선에서 전류가 흐르는
##을 수학적으로 간단하고 아름답게 표현할 수 있다. 진공에서, x B = 0 J 0 0 E t { displaystyle nabla times mathbf { B } = mu - { 0 } mathbf { J } mu - { 0 } epsilon - { 0 } { frac { partial mathbf { E } } { partial t } } } B = 0 { displaystyle nabla cdot mathbf { B } = 0 } x { displaystyle nabla times } 는 회전 연산자이다. { displaystyle nabla cdot } 는 발산 연산자이다. 0 { displaystyle mu - { 0 } } 는 진공의 투자율이다. J { displaystyle mathbf { J } } 는 전류밀도이다. { displaystyle partial } 는 편미분 연산자이다. 0 { displaystyle epsilon - { 0 } } 는 진공의 유전율이다. E { displaystyle m
##tyle epsilon - { 0 } } 는 진공의 유전율이다. E { displaystyle mathbf { E } } 는 전기장을 의미한다. t { displaystyle t } 는 시간이다. 첫 번째 방정식은 앙페르 회로 법칙으로 알려진 법칙을 맥스웰이 수정한 것이다. 이 식의 두 번째 항이 바로 맥스웰이 수정한 부분인데, 정적 계 ( static system ) 나 준정적 계 ( quasi - static system ) 에서는 0이 되어 앙페르의 회로법칙과 일치하게 된다. 두 번째 방정식은 자기홀극이 존재하지 않음을 수학적으로 나타낸 식이다. 이들은 맥스웰 방정식에 포함되며, 여기서 사용된 표기법은 올리버 헤비사이드가 사용한 것이다. 자기장 내의 에너지 [ 편집 ] 일반적인 비선형물질의 에너지를 기술하는 식은 다음과 같다. d U H = V H B d V { displaystyle dU - { H } = int - { V } ^ { } H cdot B, dV } 여기서 V { displaystyle V } 는 부피, d V { displaystyle dV } 는 미소부피를 의미한다. 선형물
##장 " 이라 부르도록 한다. 정의 [ 편집 ] 전기장과 마찬가지로 자기장은 그것이 생성하는 힘으로 정의할 수 있다. 국제단위계에서는 다음과 같은 식으로 계산할 수 있다. F = q v B { displaystyle mathbf { F } = q mathbf { v } mathbf { B } } F { displaystyle mathbf { F } } 는 자기력이며 단위는 뉴턴이다. q { displaystyle q } 는 자기장 안에 있는 전하이며 단위는 쿨롱이다. v { displaystyle mathbf { v } } 는 전하 q { displaystyle q } 의 속도이며 단위는 m / s이다. B { displaystyle mathbf { B } } 는 자기장이며, 단위는 테슬라이다. 이 힘은 로런츠 힘이라고 불린다. ( 좀 더 정확하게 말하자면, 전기장이 없을 때의 로런츠 힘이다. 자기장은 다른 기준계에서 로런츠 변환에 의해 전기장으로 바뀌지만, 전기장과 자기장으로 인한 총 힘은 그대로 유지되기 때문에, 이 법칙은 어떤 기준계에서도 적용된다. ) 자기장 B는 단위 전류
##장 균열 [ 편집 ] 최근 태양 주변의 폭발로 인해 지구를 보호하는 자기장 내에 큰 규모의 균열이 발견됐다. 2008년 여름, 두께가 6400km에 이르는 입자층이 지구 대기 바깥에서 관측됐으며 이는 그간 관측된 자기장 균열 규모 가운데 가장 크다고 버클리대 마릿 오이로셋 교수 등이 밝혔다. [ 2 ] 각주 [ 편집 ] 내용주 ↑ His Epistola Petri Peregrini de Maricourt ad Sygerum de Foucaucourt Militem de Magnete, which is often shortened to Epistola de magnete, is dated 1269 C. E. 참조주 ↑ E. M. Purcell, Electricity and Magnetism, McGraw - Hill, 1963. ↑ 아시아투데이 vdeh자기정자기학 자기 지자기 자기장 자석 자기 모멘트 자기 베어링 전자기 유도 기전력 자기의 법칙 비오 - 사바르 법칙 패러데이 전자기 유도 법칙 렌츠의 법칙 로런츠 힘 앙페르 회로 법칙 응용 초전도체 거대자기저항 MRAM 하드 디스크 전거 통제 LCCN : sh006588 GND : 4074450 - 4 NDL : 00574624 원본 주소 " " 분류 : 전자기학
mu } } } 여기서 A { displaystyle A } 는 표면적으로, 압력, 즉 단위 면적 당 힘은 다음과 같이 나온다. P = B 2 2 { displaystyle P = { frac { B ^ { 2 } } { 2 mu } } } 0 = 4 pi 10 - 7 H / m { displaystyle mu - { 0 } = 4 pi cdot 10 ^ { - 7 } { mbox { H / m } } } 인 진공에서, B = 1 { displaystyle B = 1 } T일 때 P 398 kPa 57. 7 lbf / in 2 { displaystyle P approx 398, { mbox { kPa } }, approx 57. 7, { mbox { lbf / } } { { mbox { in } } ^ { 2 } } } B = 2 { displaystyle B = 2 } T일 때 P 1592 kPa 231 lbf / in 2 { displaystyle P approx 1592, { mbox { kPa } }, approx 231, { mb
##의 자석 표면에 자기장을 배치시키면서 시작되었다. [ nb 1 ] 기호와 용어 [ 편집 ] " 자기장 " 이라고 불리는 장은 B { displaystyle mathbf { B } } 와 H { displaystyle mathbf { H } } 두 개가 있다. 이 중 B { displaystyle mathbf { B } } 는 자속 밀도 ( 자기장 ) ( 氣 度, magnetic flux density ) 이라 불리고, H { displaystyle mathbf { H } } 는 자계 강도 ( magnetic field strength ) 라고 부른다. 두 장은 진공에서는 서로 B = 0 H { displaystyle mathbf { B } = mu - { 0 } mathbf { H } } 로 서로 비례하지만, 매질 안에서는 일반적으로 서로 다르다. 자속 밀도와 자계 강도가 서로 비례하는 매질을 선형 매질이라고 하는데, 이 때 비례 상수를 매질의 투자율 { displaystyle mu } 이라고 한다. B = H { displaystyle mathbf { B } = mu
##에 대한 오해 [ 편집 ] 나침반에 써있는 N극과 S극은 지구 자기장의 N극과 S극을 가리키는 것이 아니라 그 반대를 가리킨다. 나침반에 써있는 N극은 지구의 N극이 아니라 북쪽 ( North ) 을 가리키게 설계되어 있다. 즉, 자석의 " N극 " 은 엄밀히 말해 " 북극을 향하는 극 ( north - seeking pole ) " 이다. 따라서 지구의 남극은 N극이고 북극은 S극이 된다. 자기력선은 자석의 N극에서 나와 S극으로 들어가므로, 실제 지구의 자기력선은 남극에서 나와 북극으로 들어가게 된다. 이렇게 주어진 극에 대한 약속은 비오 - 사바르 법칙에 나오는 부호 약속, 전하의 부호 약속 등과 마찬가지로 관습적이다. 자기장의 생성 [ 편집 ] 점전하가 만드는 자기장 [ 편집 ] 총 자기장은 각각의 전하가 만드는 자기장의 합으로 계산할 수 있다. 점전하가 만드는 자기장은 다음과 같다. B = 1 c 2 v x E { displaystyle mathbf { B } = { frac { 1 } { c ^ { 2 } } } mathbf { v } times mathbf { E } } 만약 전하가 일정한 속도로
자기장(磁氣場, 영어: magnetic field)은 자석이나 전류에 의해 자기력이 작용하는 공간, 자기력을 매개하는 벡터장이다. 고전적으로는 움직이는 전하, 즉 전류에 의하여 발생하나, 양자역학에서는 입자 고유의 스핀도 전류와 같은 역할을 할 수 있다. (이에 따라 강자성체가 영구자성을 가질 수 있다.) 자기장의 방향은 자기장 안에 있는 나침반이 가리키는 방향과 같다. 또한 자기장의 방향을 연속적으로 이은 선의 간격이 촘촘할수록 자기장의 세기가 세다.