Differentialgleichung - Wikipedia
Eine Differentialgleichung (auch Differenzialgleichung, oft durch DGL, DG, DGl. oder Dgl. abgekürzt) ist eine mathematische Gleichung für eine gesuchte ...
partielle Ableitungen
Hängt die gesuchte Funktion von mehreren Variablen ab und treten in der Gleichung <anchor>partielle Ableitungen</anchor> nach mehr als einer Variable auf, so spricht man von einer partiellen Differentialgleichung. Partielle Differentialgleichungen sind ein großes Feld und die Theorie ist mathematisch nicht abgeschlossen, sondern Gegenstand der aktuellen Forschung in mehreren Gebieten.
Partielle Ableitung – Wikipedia
# Partielle Ableitung

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In der Differentialrechnung ist eine partielle Ableitung die Ableitung einer Funktion "Funktion (Mathematik)") mit mehreren Argumenten nach einem dieser Argumente (in Richtung dieser Koordinatenachse). Die Werte der übrigen Argumente werden also konstant gehalten.

## Inhaltsverzeichnis

## Definition

### Erster Ordnung

Sei U{\displaystyle U}{\displaystyle U} eine offene Teilmenge des euklidischen RaumsRn{\displaystyle \mathbb {R} ^{n}}{\displaystyle \mathbb {R} ^{n}} und f:U→R{\displaystyle f\colon U\rightarrow \mathbb {R} }{\displaystyle f\colon U\rightarrow \mathbb {R} } eine Funktion. Sei weiterhin ein Element a=(a1,…,an){\displaystyle a=(a_{1},\dotsc ,a_{n})}{\displaystyle a=(a_{1},\dotsc ,a_{n})} in U{\displaystyle U}{\displaystyle U} gegeben. Falls für die natürliche Zahl i{\displaystyle i}{\displaystyle i} mit 1≤i≤n{\displaystyle 1\leq i\leq n}{\displaystyle 1\leq i\leq n} der Grenzwert

∂f∂xi(a):=limh→0f(a1,…,ai+h,…,an)−f(a1,…,ai,…,an)h=limh→0f(a+hei)−f(a)h{\displaystyle {\frac {\partial f}{\partial x_{i}}}(a):=\lim _{h\to 0}{\frac {f(a_{1},\dotsc ,a_{i}+h,\dotsc ,a_{n})-f(a_{1},\dotsc ,a_{i},\dotsc ,a_{n})}{h}}=\lim _{h\to 0}{\frac {f(a+he_{i})-f(a)}{h}}}{\displaystyle {\frac {\partial f}{\partial x_{i}}}(a):=\lim {h\to 0}{\frac {f(a{1},\dotsc ,a_{i}+h,\dotsc ,a_{n})-f(a_{1},\dotsc ,a_{i},\dotsc ,a_{n})}{h}}=\lim {h\to 0}{\frac {f(a+he{i})-f(a)}{h}}}

existiert, dann nennt man ihn die partielle Ableitung von f{\displaystyle f}{\displaystyle f} nach der i{\displaystyle i}{\displaystyle i}-ten Variablen xi{\displaystyle x_{i}}{\displaystyle x_{i}} im Punkt a{\displaystyle a}{\displaystyle a}. Die Funktion f{\displaystyle f}{\displaystyle f} heißt dann im Punkt a{\displaystyle a}{\displaystyle a} partiell differenzierbar. Hierbei wurde {ej,j=1,…,n}{\displaystyle \{e_{j},\,j=1,\dots ,n\}}{\displaystyle {e_{j},,j=1,\dots ,n}} als Standardbasis des Rn{\displaystyle \mathbb {R} ^{n}}{\displaystyle \mathbb {R} ^{n}} verwendet.

Das Symbol ∂ (es ähnelt dem kursiven Schnitt der kyrillischen Minuskel д) wird als d{\displaystyle d}{\displaystyle d} oder zur Unterscheidung auch del ausgesprochen. Die Schreibweise ∂f∂xi{\displaystyle {\tfrac {\partial f}{\partial x_{i}}}}{\displaystyle {\tfrac {\partial f}{\partial x_{i}}}} wurde durch Verwendung von C. G. J. Jacobi bekannt.[1]

Oft wird auch die Notation ∂f∂xi|a≡∂f∂xi|x=a≡∂f∂xi(a){\displaystyle \left.{\frac {\partial f}{\partial x_{i}}}\right|_{a}\equiv \left.{\frac {\partial f}{\partial x_{i}}}\right|_{x=a}\equiv {\frac {\partial f}{\partial x_{i}}}(a)}{\displaystyle \left.{\frac {\partial f}{\partial x_{i}}}\right|{a}\equiv \left.{\frac {\partial f}{\partial x{i}}}\right|{x=a}\equiv {\frac {\partial f}{\partial x{i}}}(a)} verwendet, um den Auswertungspunkt a{\displaystyle a}{\displaystyle a} zu kennzeichnen.

Dem gegenüber existiert in der Technischen Mechanik eine andere Schreibweise, bei der die Richtung der Funktion mit einem Komma im Index angezeigt wird, um von der Richtung des Arguments der Funktion zu unterscheiden: So ist die Ableitung der Verschiebung u1{\displaystyle u_{1}}{\displaystyle u_{1}} (also die Verschiebung in x1{\displaystyle x_{1}}{\displaystyle x_{1}}-Richtung) folgendermaßen gleich ∂u1∂x1=u1,1{\displaystyle {\tfrac {\partial u_{1}}{\partial x_{1}}}=u_{1,1}}{\displaystyle {\tfrac {\partial u_{1}}{\partial x_{1}}}=u_{1,1}}. Analog dazu wäre ∂u2∂x3=u2,3{\displaystyle {\tfrac {\partial u_{2}}{\partial x_{3}}}=u_{2,3}}{\displaystyle {\tfrac {\partial u_{2}}{\partial x_{3}}}=u_{2,3}} die Ableitung in x3{\displaystyle x_{3}}{\displaystyle x_{3}}-Richtung einer Verschiebung in x2{\displaystyle x_{2}}{\displaystyle x_{2}}-Richtung.[2]

### Höhere Ordnung

Die partielle Ableitung nach xi{\displaystyle x_{i}}{\displaystyle x_{i}} ist selbst wieder eine Funktion von U{\displaystyle U}{\displaystyle U} nach R{\displaystyle \mathbb {R} }{\displaystyle \mathbb {R} }, falls f{\displaystyle f}{\displaystyle f} in ganz U{\displaystyle U}{\displaystyle U} nach xi{\displaystyle x_{i}}{\displaystyle x_{i}} partiell differenzierbar ist. Als abkürzende Schreibweise für die partiellen Ableitungen ∂f∂xi{\displaystyle {\tfrac {\partial f}{\partial x_{i}}}}{\displaystyle {\tfrac {\partial f}{\partial x_{i}}}} ist auch oft ∂xif{\displaystyle \textstyle \partial _{x_{i}}f}{\displaystyle \textstyle \partial {x{i}}f}, ∂if{\displaystyle \textstyle \partial _{i}f}{\displaystyle \textstyle \partial _{i}f}, fxi{\displaystyle \textstyle f_{x_{i}}}{\displaystyle \textstyle f_{x_{i}}} oder Dif{\displaystyle D_{i}f}{\displaystyle D_{i}f} zu finden.

Ist die Funktion f:U→R{\displaystyle f\colon U\to \mathbb {R} }{\displaystyle f\colon U\to \mathbb {R} } in jedem Punkt ihres Definitionsbereichs partiell differenzierbar, so sind die partiellen Ableitungen

∂f∂xi:a↦∂f∂xi(a){\displaystyle {\frac {\partial f}{\partial x_{i}}}\colon a\mapsto {\frac {\partial f}{\partial x_{i}}}(a)}{\displaystyle {\frac {\partial f}{\partial x_{i}}}\colon a\mapsto {\frac {\partial f}{\partial x_{i}}}(a)}

wieder Funktionen von U{\displaystyle U}{\displaystyle U} nach R{\displaystyle \mathbb {R} }{\displaystyle \mathbb {R} }, die ihrerseits auf Differenzierbarkeit untersucht werden können. Man erhält so höhere partielle Ableitungen

∂2f∂xj∂xi=∂∂xj(∂f∂xi){\displaystyle {\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{j}\partial x_{i}}}={\frac {\partial }{\partial x_{j}}}\left({\frac {\partial f}{\partial x_{i}}}\right)}{\displaystyle {\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{j}\partial x_{i}}}={\frac {\partial }{\partial x_{j}}}\left({\frac {\partial f}{\partial x_{i}}}\right)}   und   ∂2f∂xi2=∂∂xi(∂f∂xi){\displaystyle \displaystyle {\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{i}^{2}}}={\frac {\partial }{\partial x_{i}}}\left({\frac {\partial f}{\partial x_{i}}}\right)}{\displaystyle \displaystyle {\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{i}^{2}}}={\frac {\partial }{\partial x_{i}}}\left({\frac {\partial f}{\partial x_{i}}}\right)}.

### Verallgemeinerung auf vektorwertige Funktionen

Sei U⊂Rn{\displaystyle U\subset \mathbb {R} ^{n}}{\displaystyle U\subset \mathbb {R} ^{n}} offen und (X,||⋅||){\displaystyle (X,||\cdot ||)}{\displaystyle (X,||\cdot ||)} ein normierter Raum und f:U→X{\displaystyle f\colon U\rightarrow X}{\displaystyle f\colon U\rightarrow X} eine Funktion. Die partielle Ableitung von f{\displaystyle f}{\displaystyle f} nach der i{\displaystyle i}{\displaystyle i}-ten Variable xi{\displaystyle x_{i}}{\displaystyle x_{i}} in a∈U{\displaystyle a\in U}{\displaystyle a\in U} ist dann (wie für X=R{\displaystyle X=\mathbb {R} }{\displaystyle X=\mathbb {R} }) definiert als

∂f∂xi(a):=limh→0f(a+hei)−f(a)h,{\displaystyle {\frac {\partial f}{\partial x_{i}}}(a):=\lim _{h\to 0}{\frac {f(a+he_{i})-f(a)}{h}},}{\displaystyle {\frac {\partial f}{\partial x_{i}}}(a):=\lim {h\to 0}{\frac {f(a+he{i})-f(a)}{h}},}

falls dieser Grenzwert, der bzgl. der Norm ||⋅||{\displaystyle ||\cdot ||}{\displaystyle ||\cdot ||} auf X{\displaystyle X}{\displaystyle X} aufgefasst werden muss, existiert.

Ist dim⁡(X)<∞{\displaystyle \dim(X)<\infty }{\displaystyle \dim(X)<\infty } so ist die Wahl der Norm beliebig, da in endlich-dimensionalen Vektorräumen alle Normen äquivalent sind. Vor allem die Fälle X=Kn{\displaystyle X=\mathbb {K} ^{n}}{\displaystyle X=\mathbb {K} ^{n}} und X=Km×n{\displaystyle X=\mathbb {K} ^{m\times n}}{\displaystyle X=\mathbb {K} ^{m\times n}} (versehen mit einer beliebigen Norm) sind von besonderem Interesse. Hierbei wurde die übliche Notation K=R{\displaystyle \mathbb {K} =\mathbb {R} }{\displaystyle \mathbb {K} =\mathbb {R} } oder K=C{\displaystyle \mathbb {K} =\mathbb {C} }{\displaystyle \mathbb {K} =\mathbb {C} } verwendet.

Auch höhere Ableitungen lassen sich komplett analog auf X{\displaystyle X}{\displaystyle X} verallgemeinern.

### Verallgemeinerung auf Matrixfunktion

Sei U⊂Rm×n{\displaystyle U\subset \mathbb {R} ^{m\times n}}{\displaystyle U\subset \mathbb {R} ^{m\times n}} offen und (X,||⋅||){\displaystyle (X,||\cdot ||)}{\displaystyle (X,||\cdot ||)} ein normierter Raum und f:U→X{\displaystyle f\colon U\rightarrow X}{\displaystyle f\colon U\rightarrow X} eine Funktion. Sei weiterhin ein Element A=(aij)∈U{\displaystyle A=(a_{ij})\in U}{\displaystyle A=(a_{ij})\in U} gegeben. Seien i,j∈N{\displaystyle i,j\in \mathbb {N} }{\displaystyle i,j\in \mathbb {N} } mit 1≤i≤m{\displaystyle 1\leq i\leq m}{\displaystyle 1\leq i\leq m} und 1≤j≤n{\displaystyle 1\leq j\leq n}{\displaystyle 1\leq j\leq n} dann nennt man den Grenzwert

∂f∂aij(A):=limh→0f(A+heiejT)−f(A)h=∂f(A+heiejT)∂h|h=0{\displaystyle {\frac {\partial f}{\partial a_{ij}}}(A):=\lim _{h\to 0}{\frac {f(A+he_{i}e_{j}^{T})-f(A)}{h}}=\left.{\frac {\partial f(A+he_{i}e_{j}^{T})}{\partial h}}\right|_{h=0}}{\displaystyle {\frac {\partial f}{\partial a_{ij}}}(A):=\lim {h\to 0}{\frac {f(A+he{i}e_{j}^{T})-f(A)}{h}}=\left.{\frac {\partial f(A+he_{i}e_{j}^{T})}{\partial h}}\right|_{h=0}}

die partielle Ableitung von f{\displaystyle f}{\displaystyle f} nach aij{\displaystyle a_{ij}}{\displaystyle a_{ij}} im Punkt A{\displaystyle A}{\displaystyle A}, falls dieser in (X,||⋅||){\displaystyle (X,||\cdot ||)}{\displaystyle (X,||\cdot ||)} existiert. f{\displaystyle f}{\displaystyle f} heißt in diesem Fall partiell differenzierbar an der Stelle A{\displaystyle A}{\displaystyle A}. Hierbei werden die Basisvektoren ei∈Rm,ej∈Rn{\displaystyle e_{i}\in \mathbb {R} ^{m},e_{j}\in \mathbb {R} ^{n}}{\displaystyle e_{i}\in \mathbb {R} ^{m},e_{j}\in \mathbb {R} ^{n}} als Spaltenvektoren aufgefasst und entsprechend sind alle Koeffizienten der Matrix Hij:=eiejT∈Rm×n{\displaystyle H_{ij}:=e_{i}e_{j}^{T}\in \mathbb {R} ^{m\times n}}{\displaystyle H_{ij}:=e_{i}e_{j}^{T}\in \mathbb {R} ^{m\times n}} gleich 0{\displaystyle 0}{\displaystyle 0} außer dem Koeffizient (Hij)ij=1{\displaystyle \left(H_{ij}\right)_{ij}=1}{\displaystyle \left(H_{ij}\right)_{ij}=1}.

Identifiziert man die offenen Menge U⊂Rm×n{\displaystyle U\subset \mathbb {R} ^{m\times n}}{\displaystyle U\subset \mathbb {R} ^{m\times n}} mit einer offenen Menge U~⊂Rm⋅n{\displaystyle {\tilde {U}}\subset \mathbb {R} ^{m\cdot n}}{\displaystyle {\tilde {U}}\subset \mathbb {R} ^{m\cdot n}} und f:U→X{\displaystyle f\colon U\rightarrow X}{\displaystyle f\colon U\rightarrow X} durch eine Funktion f~:U~→X{\displaystyle {\tilde {f}}\colon {\tilde {U}}\rightarrow X}{\displaystyle {\tilde {f}}\colon {\tilde {U}}\rightarrow X}, so lassen sich alle Regeln für partielle Ableitungen von f~{\displaystyle {\tilde {f}}}{\displaystyle {\tilde {f}}} auf f{\displaystyle f}{\displaystyle f} übertragen. So lassen sich auch hier beispielsweise höhere partielle Ableitungen bilden und es gelten die unten stehenden Sätze und Eigenschaften.

## Geometrische Deutung

In einem dreidimensionalen Koordinatensystem wird der Funktionsgraph einer Funktion f:U→R{\displaystyle f\colon U\rightarrow \mathbb {R} }{\displaystyle f\colon U\rightarrow \mathbb {R} } betrachtet. Der DefinitionsbereichU{\displaystyle U}{\displaystyle U} sei eine offene Teilmenge der xy-Ebene. Ist f{\displaystyle f}{\displaystyle f} differenzierbar, dann ist der Graph der Funktion eine Fläche "Fläche (Mathematik)") über dem Definitionsbereich U{\displaystyle U}{\displaystyle U}.

Für einen festen Wert von x{\displaystyle x}{\displaystyle x} ist dann f{\displaystyle f}{\displaystyle f} eine Funktion in y{\displaystyle y}{\displaystyle y}. Bei festem x{\displaystyle x}{\displaystyle x} ergeben die Punkte {(x,y)∈U:y∈R}{\displaystyle \{(x,y)\in U:y\in \mathbb {R} \}}{\displaystyle {(x,y)\in U:y\in \mathbb {R} }} eine Strecke "Strecke (Geometrie)") parallel zur y{\displaystyle y}{\displaystyle y}-Achse. Diese Strecke wird von f{\displaystyle f}{\displaystyle f} auf eine gekrümmte Linie auf dem Graphen von f{\displaystyle f}{\displaystyle f} projiziert. Die partielle Ableitung von f{\displaystyle f}{\displaystyle f} nach y{\displaystyle y}{\displaystyle y} entspricht unter diesen Voraussetzungen der Steigung der Tangente an diese Kurve im Punkt (x,y,f(x,y)){\displaystyle (x,y,f(x,y))}{\displaystyle (x,y,f(x,y))}.

## Sätze und Eigenschaften

### Zusammenhang Ableitung, partielle Ableitung, Stetigkeit

- Total differenzierbare Funktionen sind stetig.
- Total differenzierbare Funktionen sind partiell differenzierbar.
- Partiell differenzierbare Funktionen sind nicht notwendigerweise stetig und damit auch nicht notwendigerweise total differenzierbar.
- Stetig partiell differenzierbare Funktionen, also Funktionen, deren partielle Ableitungen stetig sind, sind dagegen stetig total differenzierbar.

### Satz von Schwarz

- Es gilt der Satz von Schwarz: Wenn die zweiten partiellen Ableitungen stetig sind, so kann man die Reihenfolge der Ableitung vertauschen:
  ∂2f∂xj∂xi=∂2f∂xi∂xj.{\displaystyle {\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{j}\partial x_{i}}}={\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{i}\partial x_{j}}}\,.}{\displaystyle {\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{j}\partial x_{i}}}={\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{i}\partial x_{j}}},.}

## Verwendung

- Die ersten partiellen Ableitungen lassen sich in einem Vektor anordnen, dem Gradienten "Gradient (Mathematik)") von f{\displaystyle f}{\displaystyle f}:

gradf=∇f:=(∂f∂x1,…,∂f∂xn)T{\displaystyle {\text{grad}}\,f=\nabla f:=\left({\frac {\partial f}{\partial x_{1}}},\ldots ,{\frac {\partial f}{\partial x_{n}}}\right)^{T}}{\displaystyle {\text{grad}},f=\nabla f:=\left({\frac {\partial f}{\partial x_{1}}},\ldots ,{\frac {\partial f}{\partial x_{n}}}\right)^{T}}Hierbei ist ∇{\displaystyle \nabla }{\displaystyle \nabla } der Nabla-Operator.

- Die zweiten partiellen Ableitungen lassen sich in einer Matrix anordnen, der Hesse-MatrixHf=(∂2f∂xi∂xj)=(∂2f∂x1∂x1…∂2f∂x1∂xn⋮⋱⋮∂2f∂xn∂x1…∂2f∂xn∂xn){\displaystyle \operatorname {H} _{f}=\left({\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{i}\partial x_{j}}}\right)={\begin{pmatrix}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{1}\partial x_{1}}}&\dots &{\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{1}\partial x_{n}}}\\\vdots &\ddots &\vdots \{\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{n}\partial x_{1}}}&\dots &{\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{n}\partial x_{n}}}\end{pmatrix}}}{\displaystyle \operatorname {H} {f}=\left({\frac {\partial ^{2}f}{\partial x{i}\partial x_{j}}}\right)={\begin{pmatrix}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{1}\partial x_{1}}}&\dots &{\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{1}\partial x_{n}}}\\vdots &\ddots &\vdots \{\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{n}\partial x_{1}}}&\dots &{\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{n}\partial x_{n}}}\end{pmatrix}}}
- Es gilt die Taylorformel: Wenn die Funktion f:U→R{\displaystyle f\colon U\to \mathbb {R} }{\displaystyle f\colon U\to \mathbb {R} }k{\displaystyle k}{\displaystyle k}-mal stetig partiell differenzierbar ist, so lässt sie sich in der Nähe jedes Punktes a=(a1,…,an)∈U{\displaystyle a=(a_{1},\dots ,a_{n})\in U}{\displaystyle a=(a_{1},\dots ,a_{n})\in U} durch ihre Taylor-Polynome approximieren:

f(a+h)=∑s=0k∑j1+⋯+jn=s1j1!⋯jn!∂sf∂x1j1⋯∂xnjn(a)h1j1⋯hnjn+r(a,h){\displaystyle f(a+h)=\sum _{s=0}^{k}\,\sum _{j_{1}+\dots +j_{n}=s}{\frac {1}{j_{1}!\cdots j_{n}!}}\,{\frac {\partial ^{s}f}{\partial x_{1}^{j_{1}}\cdots \partial x_{n}^{j_{n}}}}(a)\,h_{1}^{j_{1}}\cdots h_{n}^{j_{n}}+r(a,h)}{\displaystyle f(a+h)=\sum {s=0}^{k},\sum _{j{1}+\dots +j_{n}=s}{\frac {1}{j_{1}!\cdots j_{n}!}},{\frac {\partial ^{s}f}{\partial x_{1}^{j_{1}}\cdots \partial x_{n}^{j_{n}}}}(a),h_{1}^{j_{1}}\cdots h_{n}^{j_{n}}+r(a,h)}mit h=(h1,…,hn){\displaystyle h=(h_{1},\dots ,h_{n})}{\displaystyle h=(h_{1},\dots ,h_{n})}, wobei das Restglied_r(a,h){\displaystyle r(a,h)}{\displaystyle r(a,h)} für |h|→0{\displaystyle |h|\to 0}{\displaystyle |h|\to 0} von höherer als k{\displaystyle k}{\displaystyle k}-ter Ordnung verschwindet, das heißt:
lim|h|→0|r(a,h)||h|k=0.{\displaystyle \lim \{|h|\to 0}{\frac {|r(a,h)|}{|h|^{k}}}=0.}{\displaystyle \lim _{|h|\to 0}{\frac {|r(a,h)|}{|h|^{k}}}=0.}Die Terme zu gegebenem k{\displaystyle k}{\displaystyle k} ergeben die „Taylorapproximation k{\displaystyle k}{\displaystyle k}-ter Ordnung“.

- Einfache Extremwertprobleme findet man in der Analysis bei der Berechnung von Maxima und Minima einer Funktion einer reellen Variablen "Variable (Logik)") (vgl. hierzu den Artikel über Differentialrechnung). Die Verallgemeinerung des Differentialquotienten auf Funktionen mehrerer Variablen (Veränderlichen, Parameter) ermöglicht die Bestimmung ihrer Extremwerte, und für die Berechnung werden partielle Ableitungen benötigt.

- In der Differentialgeometrie benötigt man partielle Ableitungen zur Bestimmung eines totalen Differentials. Anwendungen für totale Differentiale findet man in großem Maße in der Thermodynamik.

- Partielle Ableitungen sind darüber hinaus ein wesentlicher Bestandteil der Vektoranalysis. Sie bilden die Komponenten des Gradienten, des Laplace-Operators, der Divergenz und der Rotation in Skalar- und Vektorfeldern. Sie treten auch in der Jacobi-Matrix auf.

## Beispiele

### Beispiel 1

 Der Graph von f(x,y):=x2+y2−2{\displaystyle f(x,y):=x^{2}+y^{2}-2}{\displaystyle f(x,y):=x^{2}+y^{2}-2} ist ein Paraboloid (Animation: GIF-Export Geogebra)

Als Beispiel wird die Funktion f:R2→R{\displaystyle f\colon \mathbb {R} ^{2}\rightarrow \mathbb {R} }{\displaystyle f\colon \mathbb {R} ^{2}\rightarrow \mathbb {R} } mit f(x,y):=x2+y2−2{\displaystyle f(x,y):=x^{2}+y^{2}-2}{\displaystyle f(x,y):=x^{2}+y^{2}-2} betrachtet, die von den beiden Variablen x{\displaystyle x}{\displaystyle x} und y{\displaystyle y}{\displaystyle y} abhängt.

Betrachtet man y{\displaystyle y}{\displaystyle y} als eine Konstante, z. B. y=3{\displaystyle y=3}{\displaystyle y=3}, so hängt die Funktion g:R→R{\displaystyle g\colon \mathbb {R} \rightarrow \mathbb {R} }{\displaystyle g\colon \mathbb {R} \rightarrow \mathbb {R} } mit g(x)=f(x,3){\displaystyle g(x)=f(x,3)}{\displaystyle g(x)=f(x,3)} nur noch von der Variablen x{\displaystyle x}{\displaystyle x} ab:

f(x,3)=x2+7{\displaystyle f(x,3)=x^{2}+7}{\displaystyle f(x,3)=x^{2}+7}

Für die neue Funktion gilt folglich g(x)=x2+7{\displaystyle g(x)=x^{2}+7}{\displaystyle g(x)=x^{2}+7} und man kann den Differenzialquotienten bilden

dg(x)dx=limh→0g(x+h)−g(x)h=g′(x)=2x{\displaystyle {\frac {\mathrm {d} g(x)}{\mathrm {d} x}}=\lim _{h\to 0}{\frac {g(x+h)-g(x)}{h}}=g'(x)=2x}{\displaystyle {\frac {\mathrm {d} g(x)}{\mathrm {d} x}}=\lim _{h\to 0}{\frac {g(x+h)-g(x)}{h}}=g'(x)=2x}

Das gleiche Ergebnis erhält man, wenn man die partielle Ableitung der Funktion f{\displaystyle f}{\displaystyle f} nach x{\displaystyle x}{\displaystyle x} bildet:

∂f(x,y)∂x=limh→0f(x+h,y)−f(x,y)h=limh→0(x+h)2+y2−2−x2−y2+2h=2x{\displaystyle {\frac {\partial f(x,y)}{\partial x}}=\lim _{h\to 0}{\frac {f(x+h,y)-f(x,y)}{h}}=\lim _{h\to 0}{\frac {(x+h)^{2}+y^{2}-2-x^{2}-y^{2}+2}{h}}=2x}{\displaystyle {\frac {\partial f(x,y)}{\partial x}}=\lim _{h\to 0}{\frac {f(x+h,y)-f(x,y)}{h}}=\lim _{h\to 0}{\frac {(x+h)^{2}+y^{2}-2-x^{2}-y^{2}+2}{h}}=2x}

Die partielle Ableitung von f{\displaystyle f}{\displaystyle f} nach y{\displaystyle y}{\displaystyle y} lautet entsprechend:

∂f(x,y)∂y=limh→0f(x,y+h)−f(x,y)h=limh→0x2+(y+h)2−2−x2−y2+2h=2y{\displaystyle {\frac {\partial f(x,y)}{\partial y}}=\lim _{h\to 0}{\frac {f(x,y+h)-f(x,y)}{h}}=\lim _{h\to 0}{\frac {x^{2}+(y+h)^{2}-2-x^{2}-y^{2}+2}{h}}=2y}{\displaystyle {\frac {\partial f(x,y)}{\partial y}}=\lim _{h\to 0}{\frac {f(x,y+h)-f(x,y)}{h}}=\lim _{h\to 0}{\frac {x^{2}+(y+h)^{2}-2-x^{2}-y^{2}+2}{h}}=2y}

Dieses Beispiel demonstriert, wie die partielle Ableitung einer Funktion bestimmt wird, die von mehreren Variablen abhängt:

Bis auf eine Variable werden alle anderen Variablen als konstant angenommen, bezüglich dieser einen Variablen wird der Differenzialquotient bestimmt. Als Ergebnis erhält man die partielle Ableitung der Funktion nach dieser einen Variablen.

### Beispiel 2

Da die partielle Ableitung nach einer Variablen der gewöhnlichen Ableitung bei festgehaltenen Werten aller anderen Variablen entspricht, können für die Berechnung alle Ableitungsregeln wie bei Funktionen einer Variablen verwendet werden. Ist beispielsweise

f(x,y)=x2sin⁡(xy){\displaystyle f(x,y)=x^{2}\sin(xy)}{\displaystyle f(x,y)=x^{2}\sin(xy)},

∂f(x,y)∂x=2xsin⁡(xy)+x2ycos⁡(xy){\displaystyle {\frac {\partial f(x,y)}{\partial x}}=2x\sin(xy)+x^{2}y\cos(xy)}{\displaystyle {\frac {\partial f(x,y)}{\partial x}}=2x\sin(xy)+x^{2}y\cos(xy)}   und∂f(x,y)∂y=x3cos⁡(xy){\displaystyle {\frac {\partial f(x,y)}{\partial y}}=x^{3}\cos(xy)}{\displaystyle {\frac {\partial f(x,y)}{\partial y}}=x^{3}\cos(xy)}.

### Beispiel 3

 Funktionsplot mit Geogebraf(x,y):=cos⁡(x)+sin⁡(y){\displaystyle f(x,y):=\cos(x)+\sin(y)}{\displaystyle f(x,y):=\cos(x)+\sin(y)}

In der obigen Animation sieht man den Graphen der Funktion f(x,y)=cos⁡(x)+sin⁡(y){\displaystyle f(x,y)=\cos(x)+\sin(y)}{\displaystyle f(x,y)=\cos(x)+\sin(y)}. Legt man einen Punkt (xo,yo)∈R2{\displaystyle (x_{o},y_{o})\in \mathbb {R} ^{2}}{\displaystyle (x_{o},y_{o})\in \mathbb {R} ^{2}} aus dem Definitionsbereich fest, so kann man den Graphen der Funktion mit einer senkrechten Ebene in x-Richtung schneiden. Der Schnitt des Graphen mit der Ebene erzeugt einen klassischen Graphen aus der eindimensionalen Analysis. Partielle Ableitungen können so auch anschaulich auf die klassische eindimensionale Analysis zurückgeführt werden.

f(x,y)=cos⁡(x)+sin⁡(y){\displaystyle f(x,y)=\cos(x)+\sin(y)}{\displaystyle f(x,y)=\cos(x)+\sin(y)},∂f(x,y)∂x=−sin⁡(x){\displaystyle {\frac {\partial f(x,y)}{\partial x}}=-\sin(x)}{\displaystyle {\frac {\partial f(x,y)}{\partial x}}=-\sin(x)}   und∂f(x,y)∂y=cos⁡(y){\displaystyle {\frac {\partial f(x,y)}{\partial y}}=\cos(y)}{\displaystyle {\frac {\partial f(x,y)}{\partial y}}=\cos(y)}.

### Partielle und totale Ableitung nach der Zeit

In der Physik (vor allem in der theoretischen Mechanik) tritt häufig die folgende Situation auf: Eine Größe hängt durch eine total differenzierbare Funktion f{\displaystyle f}{\displaystyle f} von den Ortskoordinaten x{\displaystyle x}{\displaystyle x}, y{\displaystyle y}{\displaystyle y}, z{\displaystyle z}{\displaystyle z} und von der Zeit t{\displaystyle t}{\displaystyle t} ab. Man kann also die partiellen Ableitungen ∂f∂x{\displaystyle {\tfrac {\partial f}{\partial x}}}{\displaystyle {\tfrac {\partial f}{\partial x}}}, ∂f∂y{\displaystyle {\tfrac {\partial f}{\partial y}}}{\displaystyle {\tfrac {\partial f}{\partial y}}}, ∂f∂z{\displaystyle {\tfrac {\partial f}{\partial z}}}{\displaystyle {\tfrac {\partial f}{\partial z}}} und ∂f∂t{\displaystyle {\tfrac {\partial f}{\partial t}}}{\displaystyle {\tfrac {\partial f}{\partial t}}} bilden. Die Koordinaten eines sich bewegenden Punktes sind durch die Funktionen x(t){\displaystyle x(t)}{\displaystyle x(t)}, y(t){\displaystyle y(t)}{\displaystyle y(t)} und z(t){\displaystyle z(t)}{\displaystyle z(t)} gegeben.
Die zeitliche Entwicklung des Werts der Größe am jeweiligen Bahnpunkt wird dann durch die verkettete Funktion

t↦f(x(t),y(t),z(t),t){\displaystyle t\mapsto f(x(t),y(t),z(t),t)}{\displaystyle t\mapsto f(x(t),y(t),z(t),t)}

beschrieben.
Diese Funktion hängt nur von einer Variablen, der Zeit t{\displaystyle t}{\displaystyle t}, ab. Man kann also die gewöhnliche Ableitung bilden.
Diese nennt man die totale oder vollständige Ableitung von f{\displaystyle f}{\displaystyle f} nach der Zeit t{\displaystyle t}{\displaystyle t} und schreibt dafür auch kurz dfdt{\displaystyle {\tfrac {\mathrm {d} f}{\mathrm {d} t}}}{\displaystyle {\tfrac {\mathrm {d} f}{\mathrm {d} t}}}. Sie berechnet sich nach der mehrdimensionalen Kettenregel wie folgt:

dfdt=ddtf(x(t),y(t),z(t),t)=∂f∂xdxdt+∂f∂ydydt+∂f∂zdzdt+∂f∂t{\displaystyle {\frac {\mathrm {d} f}{\mathrm {d} t}}={\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}f(x(t),y(t),z(t),t)={\frac {\partial f}{\partial x}}{\frac {\mathrm {d} x}{\mathrm {d} t}}+{\frac {\partial f}{\partial y}}{\frac {\mathrm {d} y}{\mathrm {d} t}}+{\frac {\partial f}{\partial z}}{\frac {\mathrm {d} z}{\mathrm {d} t}}+{\frac {\partial f}{\partial t}}}{\displaystyle {\frac {\mathrm {d} f}{\mathrm {d} t}}={\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}f(x(t),y(t),z(t),t)={\frac {\partial f}{\partial x}}{\frac {\mathrm {d} x}{\mathrm {d} t}}+{\frac {\partial f}{\partial y}}{\frac {\mathrm {d} y}{\mathrm {d} t}}+{\frac {\partial f}{\partial z}}{\frac {\mathrm {d} z}{\mathrm {d} t}}+{\frac {\partial f}{\partial t}}}

Während bei der partiellen Ableitung ∂f∂t{\displaystyle {\tfrac {\partial f}{\partial t}}}{\displaystyle {\tfrac {\partial f}{\partial t}}} nach der Zeit nur die explizite Abhängigkeit der Funktion f{\displaystyle f}{\displaystyle f} von t{\displaystyle t}{\displaystyle t} berücksichtigt wird und alle anderen Variablen konstant gehalten werden, berücksichtigt die totale Ableitung dfdt{\displaystyle {\tfrac {\mathrm {d} f}{\mathrm {d} t}}}{\displaystyle {\tfrac {\mathrm {d} f}{\mathrm {d} t}}} auch die indirekte (oder implizite) Abhängigkeit von t{\displaystyle t}{\displaystyle t}, die dadurch zustande kommt, dass längs der Bahnbewegung die Ortskoordinaten von der Zeit abhängen.

(Indem man also die implizite Zeitabhängigkeit mitberücksichtigt, redet man im Jargon der Physik auch von „substantieller“ Zeitableitung, bzw. im Jargon der Strömungsmechanik von der Euler-Ableitung im Gegensatz zur Lagrange-Ableitung.)

## Verallgemeinerung: Richtungsableitung

Eine Verallgemeinerung der partiellen Ableitung stellt die Richtungsableitung dar. Dabei wird die Ableitung in Richtung eines beliebigen Vektors betrachtet und nicht nur in Richtung der Koordinatenachsen.

## Literatur

- Kurt Endl; Wolfgang Luh: Analysis II, Akademische Verlagsgesellschaft Frankfurt am Main, 1974
- Hans Grauert; Wolfgang Fischer: Differential- und Integralrechnung II, 2., verbesserte Auflage, Springer Verlag Berlin, 1978

## Einzelnachweise

1. ↑Heuser verweist auf J. f. reine u. angew. Math., Nr. 17 (1837) (Harro Heuser: Lehrbuch der Analysis. Teil 2. Teubner Verlag, 2002, S. 247). Eine detaillierte Herkunft gibt Jeff Miller: [1].
2. ↑Holm Altenbach, Johannes Altenbach, Konstantin Naumenko: Ebene Flächentragwerke. Grundlagen der Modellierung und Berechnung von Scheiben und Platten. Springer, Berlin Heidelberg 2016, ISBN 978-3-662-47230-9, S.25ff., doi:10.1007/978-3-662-47230-9.

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