Sagnac effect
சாக்னாக் விளைவு, சாக்னாக் குறுக்கீடு என்றும் அழைக்கப்படுகிறது, இது பிரெஞ்சு இயற்பியலாளர் ஜார்ஜஸ் சாக்னாக் பெயரிடப்பட்டது, இது இன்டர்ஃபெரோமெட்ரியில் எதிர்கொள்ளும் ஒரு நிகழ்வாகும், இது சுழற்சியின் மூலம் வெளிப்படுகிறது. சாக்னாக் விளைவு ஒரு வளைய இன்டர்ஃபெரோமீட்டர் அல்லது சாக்னாக் இன்டர்ஃபெரோமீட்டர் எனப்படும் அமைப்பில் தன்னை வெளிப்படுத்துகிறது. ஒளியின் ஒரு கற்றை பிரிக்கப்பட்டு, இரண்டு கற்றைகளும் ஒரே பாதையில் ஆனால் எதிர் திசைகளில் பின்பற்றப்படுகின்றன. நுழைவு புள்ளிக்குத் திரும்பும்போது இரண்டு ஒளிக் கதிர்களும் வளையத்திலிருந்து வெளியேற அனுமதிக்கப்பட்டு குறுக்கீட்டிற்கு உட்படுத்தப்படுகின்றன. வெளியேறும் இரண்டு பீம்களின் தொடர்புடைய கட்டங்கள், இதனால் குறுக்கீடு விளிம்புகளின் நிலை, கருவியின் கோண வேகத்திற்கு ஏற்ப மாற்றப்படுகின்றன. வேறு வார்த்தைகளில் கூறுவதானால், இன்டர்ஃபெரோமீட்டர் ஒரு சுழலாத சட்டகத்தைப் பொறுத்தவரை ஓய்வாக இருக்கும்போது, ஒளி இரு திசைகளிலும் வளையத்தைக் கடக்க அதே நேரத்தை எடுக்கும். இருப்பினும், இன்டர்ஃபெரோமீட்டர் அமைப்பு சுழற்றப்படும்போது, இயந்திர சட்டகத்தின் ஒரு சுற்றுவட்டத்தை முடிக்க ஒளியின் ஒரு கற்றை மற்றொன்றை விட நீண்ட பாதையைக் கொண்டுள்ளது, எனவே அதிக நேரம் எடுக்கும், இதன் விளைவாக இரண்டு கற்றைகளுக்கும் இடையே ஒரு கட்ட வேறுபாடு ஏற்படுகிறது. ஐன்ஸ்டீனின் சிறப்பு சார்பியல் கோட்பாடு தேவையற்றது என்பதை ஈதர் இருப்பதை நிரூபிக்கும் முயற்சியில் ஜார்ஜஸ் சக்னாக் 1913 இல் இந்த பரிசோதனையை அமைத்தார். ஒரு கிம்பல் பொருத்தப்பட்ட இயந்திர கைரோஸ்கோப் சுழற்றிய பிறகு அதே திசையில் சுட்டிக்காட்டப்படுகிறது, எனவே ஒரு மந்தமான வழிசெலுத்தல் அமைப்புக்கு ஒரு சுழற்சி குறிப்பாக பயன்படுத்தப்படலாம். சாக்னாக் விளைவை அடிப்படையாகக் கொண்ட லேசர் கைரோஸ்கோப்புகள் மற்றும் ஃபைபர் ஆப்டிக் கைரோஸ்கோப்புகள் என்று அழைக்கப்படுவதன் மூலம், பல நவீன மந்தமான வழிசெலுத்தல் அமைப்புகளில் நகரும் பாகங்கள் இல்லாதவற்றால் பருமனான இயந்திர கைரோஸ்கோப்புகளை மாற்ற முடியும். ஒரு வழக்கமான கைரோஸ்கோப் கோண உந்தத்தைப் பாதுகாக்கும் கொள்கையை நம்பியுள்ளது, அதேசமயம் சுழற்சிக்கு வளைய இன்டர்ஃபெரோமீட்டரின் உணர்திறன் அனைத்து மந்தமான பிரேம்களுக்கும் ஒளியின் வேகத்தின் மாறுபாட்டிலிருந்து எழுகிறது. விளக்கம் மற்றும் செயல்பாடு பொதுவாக மூன்று அல்லது அதற்கு மேற்பட்ட கண்ணாடிகள் பயன்படுத்தப்படுகின்றன, இதனால் எதிர்-பரப்பும் ஒளிக் கதிர்கள் முக்கோணம் அல்லது சதுரம் (படம் 1) போன்ற மூடிய பாதையைப் பின்பற்றுகின்றன. மாற்றாக, ஒளியை ஒரு மூடிய பாதையில் வழிநடத்த ஃபைபர் ஒளியியலைப் பயன்படுத்தலாம் (படம் 2). வளைய இன்டர்ஃபெரோமீட்டர் பொருத்தப்பட்ட தளம் சுழன்று கொண்டிருந்தால், தளம் சுழலாதபோது அவற்றின் நிலையுடன் ஒப்பிடும்போது குறுக்கீடு விளிம்புகள் இடம்பெயர்கின்றன. இடப்பெயர்ச்சியின் அளவு சுழலும் தளத்தின் கோண வேகத்திற்கு விகிதாசாரமாகும். சுழற்சியின் அச்சு மூடப்பட்ட பகுதிக்குள் இருக்க வேண்டியதில்லை. குறுக்கீடு விளிம்புகளின் கட்ட மாற்றம் மேடையின் கோண அதிர்வெண்ணுக்கு விகிதாசாரமாகும், மேலும் இது முதலில் சாக்னாக் மூலம் பெறப்பட்ட ஒரு சூத்திரத்தால் வழங்கப்படுகிறதுஃ வளையத்தின் நோக்குநிலை பகுதி மற்றும் ஒளியின் அலைநீளம் எங்கே. இன்டர்ஃபெரோமீட்டர் வளையத்தில் ஒரு முழு சுற்று பயணத்தை முடிக்க வலது மற்றும் இடது நகரும் ஒளி கற்றைகளை எடுக்கும் வெவ்வேறு நேரங்களின் விளைவாக இந்த விளைவு ஏற்படுகிறது. பயண நேரங்களின் வேறுபாடு, ஒளியியல் அதிர்வெண்ணால் பெருக்கப்படும்போது, கட்ட வேறுபாட்டை தீர்மானிக்கிறது. இவ்வாறு அளவிடப்படும் சுழற்சி ஒரு முழுமையான சுழற்சி, அதாவது, ஒரு மந்தமான குறிப்பு சட்டகத்தைப் பொறுத்தவரை மேடையின் சுழற்சி. 1887 ஆம் ஆண்டின் மைக்கேல்சன்-மோர்லி பரிசோதனை, கற்பனையான ஒளிரும் ஈதர் இருந்திருந்தால், பூமியால் முழுமையாக இழுக்கப்பட்டதாக பரிந்துரைத்தது. இந்த கருதுகோளை சோதிக்க, 1897 ஆம் ஆண்டில் ஆலிவர் லாட்ஜ் பூமியின் சுழற்சியை அளவிட ஒரு மாபெரும் வளைய இன்டர்ஃபெரோமீட்டர் கட்டப்பட வேண்டும் என்று முன்மொழிந்தார்; இதேபோன்ற ஆலோசனையை ஆல்பர்ட் ஆபிரகாம் மைக்கேல்சன் 1904 இல் முன்வைத்தார். அத்தகைய இன்டர்ஃபெரோமீட்டர் மூலம், நிலையான ஈத்தருக்கும், பூமியால் ஓரளவு அல்லது முழுமையாக இழுக்கப்படும் ஈத்தர்களுக்கும் இடையில் முடிவு செய்ய முடியும் என்று அவர்கள் நம்பினர். அதாவது, கற்பனையான ஈதர் பூமியால் (அல்லது இன்டர்ஃபெரோமீட்டர் மூலம்) எடுத்துச் செல்லப்பட்டால், முடிவு எதிர்மறையாக இருக்கும், அதே நேரத்தில் ஒரு நிலையான ஈதர் நேர்மறையான முடிவைக் கொடுக்கும். 1911 ஆம் ஆண்டில் ஃபிரான்ஸ் ஹாரஸ் நடத்திய ஒரு சோதனை, நகரும் கண்ணாடி வழியாக பரவும் ஒளியின் ஃப்ரெஸ்னல் இழுவை அளவிடுவதை நோக்கமாகக் கொண்டது, 1920 ஆம் ஆண்டில் மேக்ஸ் வான் லாவ் என்பவரால் உண்மையில் ஒரு சாக்னாக் பரிசோதனையை உருவாக்கியது என்று அங்கீகரிக்கப்பட்டது. சக்னாக் விளைவைப் பற்றி தெரியாமல், ஹாரஸ் தனது அளவீடுகளில் ஒரு "எதிர்பாராத சார்பு" இருப்பதை உணர்ந்தார், ஆனால் அதன் காரணத்தை விளக்க முடியவில்லை. சாக்னாக் தனது பரிசோதனையை நடத்துவதற்கு இரண்டு ஆண்டுகளுக்கு முன்பு, 1911 ஆம் ஆண்டில் சிறப்பு சார்பியல் கட்டமைப்பில் சாக்னாக் விளைவு பற்றிய முதல் விளக்கம் லாவுவால் செய்யப்பட்டது. மைக்கேல்சனின் (1904) தத்துவார்த்தப் பணியைத் தொடர்வதன் மூலம், வான் லாவ் தன்னை ஒரு மந்தமான குறிப்புச் சட்டகத்திற்குள் மட்டுப்படுத்திக் கொண்டார் (அதை அவர் "செல்லுபடியாகும்" குறிப்புச் சட்டகம் என்று அழைத்தார்), மேலும் ஒரு அடிக்குறிப்பில் அவர் "செல்லுபடியாகும் அமைப்பைப் பொறுத்தவரை சுழலும் ஒரு அமைப்பு செல்லுபடியாகாது" என்று எழுதினார். நிலையான ஒளி வேகத்தைக் கருதி, சுழற்சி வேகத்தை அமைத்த அவர், ஒரு கதிர் மற்றும் எதிர்-பரவும் கதிர்களின் பரப்புதல் நேரத்தைக் கணக்கிட்டார், இதன் விளைவாக நேர வேறுபாட்டைப் பெற்றார். இந்த இன்டர்ஃபெரோமீட்டர் பரிசோதனை உண்மையில் சிறப்பு சார்பியல் மற்றும் நிலையான ஈதர் ஆகிய இரண்டிற்கும் ஒரே நேர்மறையான முடிவை (முதல் வரிசையின் விதிமுறைகளுக்கு மட்டுப்படுத்தப்படும்போது) உருவாக்கும் என்று அவர் முடிவு செய்தார் (பிந்தையது அவர் 1895-லோரெண்ட்ஸ் கோட்பாட்டைக் குறிக்கும் வகையில் "முழுமையான கோட்பாடு" என்று அழைத்தார்). முழுமையான ஈதர்-இழுவை மாதிரிகள் (ஸ்டோக்ஸ் அல்லது ஹெர்ட்ஸ் போன்றவை) மட்டுமே எதிர்மறையான முடிவைக் கொடுக்கும் என்றும் அவர் முடிவு செய்தார். நடைமுறையில், கோண வேகம் மற்றும் கட்ட மாற்றத்தின் தொடர்பைக் கவனிப்பதை நோக்கமாகக் கொண்ட முதல் இன்டர்ஃபெரோமெட்ரி பரிசோதனை 1913 ஆம் ஆண்டில் பிரெஞ்சு விஞ்ஞானி ஜார்ஜஸ் சக்னாக் என்பவரால் செய்யப்பட்டது. அதன் நோக்கம் "ஈத்தரின் ஒப்பீட்டு இயக்கத்தின் விளைவை" கண்டறிவதாகும். அவரது முடிவுகள் ஒரு நிலையான ஈதர் இருப்பதற்கான ஆதாரமாக இருப்பதாக சக்னாக் நம்பினார். இருப்பினும், மேலே விளக்கப்பட்டபடி, மேக்ஸ் வான் லாவ் ஏற்கனவே 1911 இல் இந்த விளைவு சிறப்பு சார்பியலுடன் ஒத்துப்போகிறது என்பதைக் காட்டினார். பூமியின் இழுவை காரணமாக ஏற்படும் ஈதர் காற்றை நிரூபிக்க அமைக்கப்பட்ட கவனமாக தயாரிக்கப்பட்ட மைக்கேல்சன்-மோர்லி பரிசோதனையைப் போலல்லாமல், சாக்னாக் பரிசோதனையால் இந்த வகை ஈதர் காற்றை நிரூபிக்க முடியவில்லை, ஏனெனில் ஒரு உலகளாவிய ஈதர் சுழலும் ஒளியின் அனைத்து பகுதிகளையும் சமமாக பாதிக்கும். ஃபிரான்ஸ் ஹாரஸின் முந்தைய பரிசோதனையின் மூலம் சாக்னாக் விளைவின் நிகழ்வைப் பற்றி ஐன்ஸ்டீன் முழுமையாக அறிந்திருந்தார், இது 1914 இல் "கண்ணாடியில் ஒளியை இழுத்தல் மற்றும் சிதைவு" என்ற தலைப்பில் பால் ஹார்ஸர் எழுதிய ஒரு கட்டுரையில் கணித ரீதியாக பகுப்பாய்வு செய்யப்பட்டது. இதை ஐன்ஸ்டீன் தனது கட்டுரைகளில் "பி. ஹார்ஸரின் கட்டுரை பற்றிய அவதானிப்புஃ கண்ணாடி மற்றும் அபெரேஷனில் ஒளியை இழுத்தல்" மற்றும் "பி. ஹார்ஸரின் பதிலுக்கான பதில்" ஆகியவற்றில் மறுத்தார். முதல் கட்டுரையில் ஐன்ஸ்டீனின் கணித வாதத்திற்குப் பிறகு, ஐன்ஸ்டீன் பதிலளித்தார், "நான் காட்டியுள்ளபடி, அது பயன்படுத்தப்படும் ஊடகத்துடன் தொடர்புடைய ஒளியின் அதிர்வெண் அளவு k க்கு தீர்க்கமானதாகும்; ஏனெனில் இது ஊடகத்துடன் தொடர்புடைய ஒளியின் வேகத்தை தீர்மானிக்கிறது. நம் விஷயத்தில், இது ஒரு ஒளி செயல்முறையாகும், இது சுழலும் ப்ரிஸம் அமைப்பு தொடர்பாக, ஒரு நிலையான செயல்முறையாக புரிந்து கொள்ளப்பட வேண்டும். இதிலிருந்து நகரும் முக்கோணங்களுடன் தொடர்புடைய ஒளியின் அதிர்வெண் மற்றும் அளவு k, அனைத்து முக்கோணங்களுக்கும் ஒரே மாதிரியாக இருக்கும். இது திரு ஹர்சரின் பதிலை நிராகரிக்கிறது ". (1914) 1920 ஆம் ஆண்டில் வான் லாவ் 1911 ஆம் ஆண்டின் தனது சொந்த கோட்பாட்டு பணியைத் தொடர்ந்தார், ஹாரஸ் பரிசோதனையை விவரித்தார் மற்றும் இந்த பரிசோதனையில் சாக்னாக் விளைவின் பங்கைக் காட்டினார். ஹாரஸ் பரிசோதனையில் (இதில் ஒளி கண்ணாடியைக் கடந்து செல்கிறது) ஒளியின் இழுத்தல் (இது நகரும் ஊடகங்களில் சார்பியல் திசைவேகச் சேர்க்கையிலிருந்து பின்பற்றப்படுகிறது, அதாவது. நகரும் கண்ணாடியில்) மற்றும் "சுழலும் கருவியின் ஒவ்வொரு பகுதியும் ஒரு கதிரிலிருந்து விலகிச் செல்கிறது, அதே நேரத்தில் அது மற்றொன்றை அணுகுகிறது", அதாவது. சாக்னாக் விளைவு. இந்த பிந்தைய விளைவு மட்டுமே நேர மாறுபாட்டை ஏற்படுத்தக்கூடும் என்பதை அவர் ஒப்புக் கொண்டார், எனவே, "சுழற்சியுடன் இணைக்கப்பட்ட முடுக்கங்கள் எந்த வகையிலும் ஒளியின் வேகத்தை பாதிக்காது". லாவுவின் விளக்கம் மந்தமான பிரேம்களை அடிப்படையாகக் கொண்டிருந்தாலும், பால் லாங்கேவின் (1921,1937) மற்றும் பிறர் சுழலும் குறிப்பு பிரேம்களிலிருந்து பார்க்கும்போது அதே விளைவை விவரித்தனர் (சிறப்பு மற்றும் பொது சார்பியல் இரண்டிலும், பார்ன் ஆயத்தொகுதிகளைப் பார்க்கவும்). எனவே சாக்னாக் விளைவை ஒரு கரோடேட்டிங் சட்டகத்தின் கண்ணோட்டத்தில் விவரிக்க வேண்டியிருக்கும் போது, ஒருவர் சாதாரண சுழலும் உருளை ஆயத்தொலைவுகளைப் பயன்படுத்தலாம் மற்றும் அவற்றை மின்காவ்ஸ்கி மெட்ரிக்க்கு பயன்படுத்தலாம், இதன் விளைவாக பார்ன் மெட்ரிக் அல்லது லாங்கேவின் மெட்ரிக் என்று அழைக்கப்படுகிறது. இந்த ஆயத்தொகுதிகளிலிருந்து, எதிர்-பரப்புதல் கதிர்களின் வெவ்வேறு வருகை நேரங்களை ஒருவர் பெறலாம், இது பால் லாங்கேவின் (1921) மூலம் காட்டப்பட்டது. அல்லது சுழலும் பிரேம்களில் ஒளியின் உலகளாவிய வேகத்தைக் கணக்கிட இந்த ஆயத்தொலைவுகள் பயன்படுத்தப்படும்போது, நோக்குநிலையைப் பொறுத்து வெவ்வேறு வெளிப்படையான ஒளி வேகங்கள் பெறப்படுகின்றன, இது லாங்கேவின் மற்றொரு ஆய்வறிக்கையில் (1937) காட்டிய விளைவு. இது சிறப்பு சார்பியல் மற்றும் ஒளியின் வேகம் முடுக்கங்களால் பாதிக்கப்படுவதில்லை என்ற வான் லாவுவின் மேற்கண்ட விளக்கத்திற்கு முரணாக இல்லை. ஏனெனில் சுழலும் பிரேம்களில் இந்த வெளிப்படையான மாறி ஒளி வேகம் சுழலும் ஆயத்தொலைவுகளைப் பயன்படுத்தினால் மட்டுமே எழுகிறது, அதேசமயம் சாக்னாக் விளைவு ஒரு வெளிப்புற மந்தமான ஒருங்கிணைப்பு சட்டகத்தின் கண்ணோட்டத்தில் விவரிக்கப்பட்டால் ஒளியின் வேகம் நிச்சயமாக மாறாமல் இருக்கும்-எனவே ஒருவர் மந்தமான ஆயத்தொலைவுகளைப் பயன்படுத்தினாலும் (கீழே உள்ள பிரிவில் உள்ள சூத்திரங்களைப் பார்க்கவும்) அல்லது சுழலும் ஆயத்தொலைவுகளைப் பயன்படுத்தினாலும் (கீழே உள்ள பிரிவில் உள்ள சூத்திரங்களைப் பார்க்கவும்) சாக்னாக் விளைவு எழுகிறது. அதாவது, அதன் அசல் சூத்திரத்தில் சிறப்பு சார்பியல் சுழலும் பிரேம்களுக்கு அல்ல, மந்தமான ஒருங்கிணைப்பு பிரேம்களுக்கு மாற்றியமைக்கப்பட்டது. ஆல்பர்ட் ஐன்ஸ்டீன் சிறப்பு சார்பியலை அறிமுகப்படுத்திய தனது ஆய்வறிக்கையில், "ஒளி எப்போதும் வெற்று இடத்தில் ஒரு திட்டவட்டமான திசைவேகத்துடன் பரவுகிறது, இது உமிழும் பொருளின் இயக்க நிலையிலிருந்து சுயாதீனமாக உள்ளது" என்று கூறினார். ஒளியின் வேகம் வெற்று இடத்தின் வெற்றிடத்தில் மட்டுமே நிலையானது என்று ஐன்ஸ்டீன் குறிப்பாகக் கூறினார், நேரியல் மற்றும் இணையான நிலைத்தன்மை கட்டமைப்புகளில் மட்டுமே இருக்கும் சமன்பாடுகளைப் பயன்படுத்தி. இருப்பினும், ஐன்ஸ்டீன் துரிதப்படுத்தப்பட்ட குறிப்பு பிரேம்களை ஆராயத் தொடங்கியபோது, குறிப்பு பிரேம்களை துரிதப்படுத்துவதற்கு "ஒளியின் நிலைத்தன்மையின் கொள்கை மாற்றியமைக்கப்பட வேண்டும்" என்பதை அவர் கவனித்தார். மாக்ஸ் வான் லாவ் தனது 1920 ஆம் ஆண்டு ஆய்வறிக்கையில், சாக்னாக் விளைவில் பொது சார்பியல் விளைவு குறித்து தீவிரமான பரிசீலனை செய்தார், "பொது சார்பியல் நிச்சயமாக அதைப் பற்றி சில அறிக்கைகளை வழங்க முடியும், மேலும் முடுக்கத்தின் குறிப்பிடத்தக்க தாக்கங்கள் எதுவும் எதிர்பார்க்கப்படுவதில்லை என்பதை முதலில் காட்ட விரும்புகிறோம். ஜெர்மன் இயற்பியலாளர் வில்ஹெல்ம் வீனுடன் கலந்துரையாடுவது குறித்து அவர் ஒரு அடிக்குறிப்பை வெளியிடுகிறார். பொது சார்பியலைப் பார்ப்பதற்கான காரணம் என்னவென்றால், ஐன்ஸ்டீனின் பொது சார்பியல் கோட்பாடு ஒரு ஈர்ப்பு விசையில் ஒளி மெதுவாக இருக்கும் என்று கணித்தது, அதனால்தான் ஒரு பெரிய பொருளைச் சுற்றியுள்ள ஒளியின் வளைவைக் கணிக்க முடியும். பொது சார்பியலின் கீழ், ஈர்ப்பு மற்றும் முடுக்கம் சமமானவை என்று கூறும் சமநிலைக் கொள்கை உள்ளது. இன்டர்ஃபெரோமீட்டரை சுழற்றுவது அல்லது துரிதப்படுத்துவது ஈர்ப்பு விசையை உருவாக்குகிறது. எவ்வாறாயினும், இரண்டு வெவ்வேறு வகையான [மந்தநிலை அல்லாத] இயக்கங்கள் உள்ளன; இது ஒரு நேர் கோட்டில் முடுக்கம் அல்லது நிலையான வேகத்துடன் வட்ட இயக்கமாக இருக்கலாம். மேலும், 1964 ஆம் ஆண்டில் இர்வின் ஷாபிரோ பொது சார்பியலை விளக்கினார், "ஒரு ஒளி அலையின் வேகம் அதன் பாதையில் உள்ள ஈர்ப்பு விசையின் வலிமையைப் பொறுத்தது". இது ஷாபிரோ தாமதம் என்று அழைக்கப்படுகிறது. இருப்பினும், ஈர்ப்பு விசை குறிப்பிடத்தக்கதாக இருக்க வேண்டும் என்பதால், லாவ் (1920) இந்த விளைவு பாதையின் தூரத்தை விண்வெளியில் அதன் இயக்கத்தால் மாற்றுவதன் விளைவாக இருக்கலாம் என்று முடிவு செய்தார். சுழற்சியின் திசையில் வளையத்தைச் சுற்றி பயணிக்கும் கற்றை சுழற்சியின் திசையில் பயணிக்கும் கற்றை விட அதிக தூரம் செல்ல வேண்டியிருக்கும், ஏனெனில் பயணத்தின் போது கண்ணாடிகள் மற்றும் டிடெக்டர் அனைத்தும் எதிர்-சுழலும் கற்றை நோக்கி (சற்று) நகரும் மற்றும் இணை-சுழலும் கற்றை இருந்து விலகி இருக்கும். இதன் விளைவாக பீம்கள் சற்று வித்தியாசமான நேரங்களில் டிடெக்டரை அடையும், மேலும் சற்று கட்டத்திற்கு வெளியே இருக்கும், இது ஆப்டிகல் குறுக்கீடு 'விளிம்புகளை' உருவாக்குகிறது, அவை கவனிக்கப்பட்டு அளவிடப்படலாம். 1926 ஆம் ஆண்டில், ஆல்பர்ட் மைக்கேல்சன் மற்றும் ஹென்றி கேல் ஆகியோரால் ஒரு லட்சிய வளைய இன்டர்ஃபெரோமெட்ரி பரிசோதனை அமைக்கப்பட்டது. பூமியின் சுழற்சி பூமியின் அருகிலுள்ள ஒளியின் பரப்புதலில் தாக்கத்தை ஏற்படுத்துகிறதா என்பதைக் கண்டுபிடிப்பதே இதன் நோக்கமாக இருந்தது. மைக்கேல்சன்-கேல்-பியர்சன் சோதனை ஒரு மிகப் பெரிய வளைய இன்டர்ஃபெரோமீட்டர் ஆகும், இது பூமியின் கோண வேகத்தைக் கண்டறியும் அளவுக்கு பெரியது. இந்த பரிசோதனையின் விளைவு என்னவென்றால், வானியலால் அளவிடப்பட்ட பூமியின் கோண வேகம் அளவீட்டு துல்லியத்திற்குள் உறுதிப்படுத்தப்பட்டது. மைக்கேல்சன்-கேல் பரிசோதனையின் வளைய இன்டர்ஃபெரோமீட்டர் வெளிப்புற குறிப்புடன் ஒப்பிடுவதன் மூலம் அளவீடு செய்யப்படவில்லை (இது சாத்தியமில்லை, ஏனெனில் அமைப்பு பூமியில் சரி செய்யப்பட்டது). பூஜ்ஜிய மாற்றம் இருந்தால் மைய குறுக்கீடு விளிம்பு எங்கே இருக்க வேண்டும் என்பதை அதன் வடிவமைப்பிலிருந்து யூகிக்க முடியும். அளவிடப்பட்ட மாற்றம் 1000 இல் 230 பகுதிகளாக இருந்தது, 1000 இல் 5 பகுதிகளின் துல்லியத்துடன். கணிக்கப்பட்ட மாற்றம் 1000 இல் 237 பாகங்களாக இருந்தது. சாக்னாக் விளைவு அதன் பொருள் மற்றும் விளக்கம் குறித்து ஒரு நூற்றாண்டு கால விவாதத்தைத் தூண்டியுள்ளது, இந்த விவாதத்தின் பெரும்பகுதி ஆச்சரியமாக இருக்கிறது, ஏனெனில் சிறப்பு சார்பியல் சூழலில் விளைவு நன்கு புரிந்து கொள்ளப்பட்டுள்ளது. கோட்பாடு அடிப்படை வழக்கு ஒரு வளைய இன்டர்ஃபெரோமீட்டரில் குறுக்கீடு விளிம்புகளில் ஏற்படும் மாற்றத்தை வளையத்தின் சுழற்சியின் காரணமாக ஒளி பயணிக்கும் வெவ்வேறு தூரங்களின் விளைவாக உள்ளுணர்வாக பார்க்க முடியும். (படம். 3) ஆரம் R கொண்ட ஒரு வட்ட வளையத்திற்கான எளிய வழித்தோன்றல், ஒன்றின் ஒளிவிலகல் குறியீட்டுடன், கோண வேகத்தில் சுழல்கிறது, ஆனால் இதன் விளைவாக மற்ற வடிவங்களுடன் வளைய வடிவவியல்களுக்கு பொதுவானது. சுழலும் வளையத்தின் ஒரு புள்ளியில் இருந்து ஒரு ஒளி மூலமானது இரு திசைகளிலும் வெளிப்பட்டால், சுழற்சி திசையில் ஒரே திசையில் பயணிக்கும் ஒளி, பின்னால் இருந்து வரும் ஒளி மூலத்தைப் பிடிப்பதற்கு முன்பு வளையத்தைச் சுற்றி ஒன்றுக்கு மேற்பட்ட சுற்றளவு பயணிக்க வேண்டும். ஒளி மூலத்தைப் பிடிக்க எடுக்கும் நேரம் பின்வருமாறு கொடுக்கப்படுகிறதுஃ தூரம் (படத்தில் கருப்பு தடித்த அம்பு). 3) கண்ணாடி அதே நேரத்தில் நகர்ந்துள்ளதுஃ மேலே உள்ள இரண்டு சமன்பாடுகளிலிருந்து அகற்றுவதன் மூலம் நாம் பெறுகிறோம்ஃ அதேபோல், சுழற்சியின் எதிர் திசையில் பயணிக்கும் ஒளி முன் பக்கத்தில் உள்ள ஒளி மூலத்தைத் தாக்கும் முன் ஒரு சுற்றளவு குறைவாக பயணிக்கும். எனவே ஒளியின் இந்த திசை மீண்டும் நகரும் மூலத்தை அடையும் நேரம்ஃ நேர வேறுபாடு ஏனெனில், இது வளையத்தின் பரப்பளவு A ஆக இருக்கும் இடத்திற்கு குறைகிறது. இந்த எளிய வழித்தோன்றல் ஒன்றின் ஒளிவிலகல் குறியீட்டைக் கொண்ட ஒரு வட்ட வளையத்திற்கு இருந்தாலும், இதன் விளைவாக ஏ பரப்பளவு கொண்ட சுழலும் வளையத்தின் எந்த வடிவத்திற்கும் பொருந்தும். (படம். 4) மிகவும் சிக்கலான வடிவங்கள் அல்லது பிற ஒளிவிலகல் குறியீட்டு மதிப்புகளுக்கு, ஃபெர்மாட்டின் கொள்கையைப் பயன்படுத்தி ஒவ்வொரு திசையிலும் ஒளியியல் கட்ட மாற்றத்தைக் கணக்கிடுவதன் மூலமும், ஒரு மந்தமான ஆய்வக கட்டமைப்பில் வெவ்வேறு பரப்புதல் திசைகளுக்கான வெவ்வேறு கட்ட வேகங்களைக் கணக்கில் எடுத்துக்கொள்வதன் மூலமும் அதே முடிவைப் பெறலாம், இது வேகங்களின் சார்பியல் கூட்டலைப் பயன்படுத்தி கணக்கிடப்படலாம். ஒளி மூலத்தில் வைக்கப்பட்டுள்ள விளிம்புகளைப் பார்ப்பதற்கான ஒரு திரையை நாம் கற்பனை செய்கிறோம் (அல்லது மூல புள்ளியில் இருந்து திரைக்கு ஒளியை அனுப்ப ஒரு பீம்ஸ்ப்ளிட்டரைப் பயன்படுத்துகிறோம்). ஒரு நிலையான ஒளி மூலத்தைப் பொறுத்தவரை, குறுக்கீடு விளிம்புகள் திரையில் ஒரு விளிம்பு இடப்பெயர்ச்சியுடன் உருவாகும், இது இரண்டு எதிர்-சுழலும் கற்றைகள் சுற்றுவட்டத்தை கடக்க தேவையான நேர வேறுபாடுகளுக்கு விகிதாசாரமாகும். கட்ட மாற்றம், இது விளிம்புகள் மற்றும் விகிதத்தில் மாறுவதற்கு காரணமாகிறது. சார்பற்ற வேகத்தில், சக்னாக் விளைவு என்பது ஒளியின் வேகத்தின் மூல சுதந்திரத்தின் எளிய விளைவாகும். வேறு வார்த்தைகளில் கூறுவதானால், சாக்னாக் பரிசோதனை முந்தைய சார்பியல் இயற்பியல் மற்றும் சார்பியல் இயற்பியல் இடையே வேறுபாடு காட்டவில்லை. ஃபைபர் ஆப்டிக் கேபிளில் ஒளி பரவும்போது, இந்த அமைப்பு ஒரு சாக்னாக் பரிசோதனை மற்றும் ஃபிசோ பரிசோதனையின் கலவையாகும். கண்ணாடியில் ஒளியின் வேகம் வெற்றிடத்தை விட மெதுவாக உள்ளது, மேலும் ஒளியியல் கேபிள் நகரும் ஊடகமாகும். அவ்வாறான நிலையில் சார்பியல் வேகம் கூட்டல் விதி பொருந்தும். ஒளி பரவலின் முந்தைய சார்பியல் கோட்பாடுகள் ஃபிசோ விளைவைக் கணக்கிட முடியாது. (1900 வாக்கில் லோரெண்ட்ஸ் ஃபிசோ விளைவைக் கணக்கிட முடிந்தது, ஆனால் அந்த நேரத்தில் அவரது கோட்பாடு ஒரு வடிவமாக உருவானது, இதன் விளைவாக அது கணித ரீதியாக சிறப்பு சார்பியலுக்கு சமமாக இருந்தது. உமிழ்ப்பான் மற்றும் கண்டறிதல் ஒரே வேகத்தில் பயணிப்பதால், டாப்ளர் விளைவுகள் ரத்து செய்யப்படுகின்றன, எனவே சாக்னாக் விளைவு டாப்ளர் விளைவை உள்ளடக்குவதில்லை. ரிங் லேசர் இன்டர்ஃபெரோமெட்ரி விஷயத்தில், இதைப் பற்றி விழிப்புடன் இருப்பது முக்கியம். வளைய லேசர் அமைப்பு சுழலும் போது, எதிர் பரப்புதல் கற்றைகள் எதிர் திசைகளில் அதிர்வெண் மாற்றங்களுக்கு உட்படுகின்றன. இந்த அதிர்வெண் மாற்றம் ஒரு டாப்ளர் மாற்றம் அல்ல, மாறாக ரிங் லேசர்களில் கீழே விளக்கப்பட்டுள்ளபடி, இது ஒரு ஒளியியல் குழி அதிர்வு விளைவு ஆகும். சக்னாக் விளைவு சிறப்பு சார்பியல் சூழலில் நன்கு புரிந்து கொள்ளப்படுகிறது, அங்கு சுழலும் ஒளி மூலத்தின் பார்வையில் கட்ட வேறுபாடு ஒளி பாதையில் ஒரே நேரத்தில் கோடு காரணமாக விண்வெளி நேரத்தில் ஒரு மூடிய வளையத்தை உருவாக்கவில்லை. பொதுவான சூத்திரம் சோதனையின் மாற்றியமைக்கப்பட்ட பதிப்புகள் முன்மொழியப்பட்டுள்ளன, ஒளி மூலத்துடன் ஒரு (வட்டமான அவசியமில்லை) ஒளி பாதையில் செல்ல அனுமதிக்கப்படுகிறது. இந்த உள்ளமைவு கட்ட வேறுபாட்டிற்கான மற்றொரு காரணத்தை அறிமுகப்படுத்துகிறதுஃ ஒளி மூலத்தின் படி இரண்டு சமிக்ஞைகளும் இப்போது விண்வெளியில் வெவ்வேறு பாதைகளைப் பின்பற்றுகின்றன. சில எழுத்தாளர்கள் இந்த விளைவை சக்னாக் விளைவு என்று குறிப்பிடுகிறார்கள், இருப்பினும் இந்த விஷயத்தில் முரண்பாடு மூடிய சுழல்களை உருவாக்காத ஒரே நேரத்தில் கோடுகள் காரணமாக இருக்க வேண்டியதில்லை. மாற்றியமைக்கப்பட்ட கட்டமைப்பின் ஒரு எடுத்துக்காட்டு படத்தில் காட்டப்பட்டுள்ளது. 5, இடதுபுறத்தில் காட்டப்பட்டுள்ள ஒரு நிலையான ஃபைபர் ஆப்டிக் கைரோஸ்கோப் மற்றும் வலதுபுறத்தில் காட்டப்பட்டுள்ள ஒரு மாற்றியமைக்கப்பட்ட ஃபைபர் ஆப்டிக் கன்வேயர் ஆகிய இரண்டிலும் அளவிடப்பட்ட கட்ட வேறுபாடு, சமன்பாட்டிற்கு இணங்குகிறது, இதன் வழித்தோன்றல் ஒளியின் நிலையான வேகத்தை அடிப்படையாகக் கொண்டது. ஃபைபர் கன்வேயரின் சுழலும் பிரிவில் உள்ளதா அல்லது நேரான பிரிவில் உள்ளதா என்பதைப் பொருட்படுத்தாமல், ஃபைபரின் முழு நீளத்திலும் ஒட்டுமொத்த நேர தாமதத்திற்கு மொத்த நேர தாமதம் சமம் என்பது இந்த சூத்திரத்திலிருந்து தெளிவாகிறது. எவ்வாறாயினும், விண்வெளியில் ஒளி மூலத்தின் பாதை ஒளி சமிக்ஞைகளைப் பின்பற்றவில்லை என்றால் இந்த சமன்பாடு செல்லாது, எடுத்துக்காட்டாக நிலையான சுழலும் இயங்குதள வழக்கில் (எஃப்ஓஜி) ஆனால் வட்டமற்ற ஒளி பாதையுடன். இந்த விஷயத்தில் கட்ட வேறுபாடு சூத்திரம் ஸ்டோக்ஸின் தேற்றம் காரணமாக ஒளி பாதையால் சூழப்பட்ட பகுதியை உள்ளடக்கியது. ஒரு வளைய இன்டர்ஃபெரோமீட்டரைக் கவனியுங்கள், அங்கு இரண்டு எதிர்-பரவும் ஒளிக் கதிர்கள் ஒளியியல் இழையின் சுழற்சியால் தீர்மானிக்கப்படும் பொதுவான ஒளியியல் பாதையைப் பகிர்ந்து கொள்கின்றன, படம் 4 ஐப் பார்க்கவும். வளையம் ஒரு தன்னிச்சையான வடிவத்தைக் கொண்டிருக்கலாம், மேலும் விண்வெளியில் தன்னிச்சையாக நகர முடியும். ஒரே கட்டுப்பாடு என்னவென்றால், அது நீட்ட அனுமதிக்கப்படுவதில்லை. (ஒரு வட்ட வளைய இன்டர்ஃபெரோமீட்டரின் வழக்கு அதன் மையத்தை சுதந்திர இடத்தில் சுழற்றுவது இழையின் ஒளிவிலகல் குறியீட்டை 1 ஆக எடுத்துக்கொள்வதன் மூலம் மீட்கப்படுகிறது.) இழையின் ஒரு சிறிய பகுதியை கருத்தில் கொள்ளுங்கள், அதன் ஓய்வு சட்டகத்தின் நீளம். நேர இடைவெளிகள், இடது மற்றும் வலது நகரும் ஒளி கதிர்கள் ஓய்வு சட்டகத்தில் உள்ள பகுதியை கடந்து செல்ல எடுக்கும், மேலும் அவை ஆய்வக சட்டகத்தில் இந்த சிறிய பிரிவின் நீளமாக இருக்கட்டும். சார்பியல் நீளம் சுருக்க சூத்திரத்தால், பிரிவின் வேகத்தில் முதல் வரிசைக்கு சரியானது. ஆய்வக சட்டகத்தில் உள்ள பகுதியை கடந்து செல்வதற்கான நேர இடைவெளிகள் லோரெண்ட்ஸ் உருமாற்றத்தால் பின்வருமாறு கொடுக்கப்படுகின்றனஃ வேகத்தில் முதல் வரிசைக்கு சரியானது. பொதுவாக, இரண்டு பீம்களும் கொடுக்கப்பட்ட பகுதியை சற்று வித்தியாசமான நேரங்களில் பார்வையிடும், ஆனால், நீட்சி இல்லாத நிலையில், இரண்டு பீம்களுக்கும் நீளம் ஒரே மாதிரியாக இருக்கும். இரண்டு பீம்களுக்கும் ஒரு சுழற்சியை முடிப்பதற்கான நேர வேறுபாடு குறிப்பிடத்தக்க வகையில், நேர வேறுபாடு ஒளிவிலகல் குறியீடு மற்றும் ஃபைபரில் உள்ள ஒளியின் வேகத்திலிருந்து சுயாதீனமாக உள்ளது. ஒளி மூலத்தில் வைக்கப்பட்டுள்ள விளிம்புகளைப் பார்ப்பதற்கான ஒரு திரையை கற்பனை செய்து பாருங்கள் (மாற்றாக, மூல புள்ளியில் இருந்து திரைக்கு ஒளியை அனுப்ப ஒரு பீம்ஸ்ப்ளிட்டரைப் பயன்படுத்தவும்). ஒரு நிலையான ஒளி மூலத்தைப் பொறுத்தவரை, குறுக்கீடு விளிம்புகள் திரையில் ஒரு விளிம்பு இடப்பெயர்ச்சியுடன் உருவாகும், அங்கு முதல் காரணி ஒளியின் அதிர்வெண் ஆகும். இது பொதுமைப்படுத்தப்பட்ட சாக்னாக் சூத்திரத்தை அளிக்கிறது. ஃபைபர் கோண அதிர்வெண் கொண்ட ஒரு கடினமான பொருளைப் போல நகர்கிறது என்ற சிறப்பு வழக்கில், திசைவேகம் மற்றும் கோடு ஒருங்கிணைப்பை வளையத்தின் பரப்பளவில் கணக்கிட முடியும்ஃ இது தன்னிச்சையான வடிவம் மற்றும் வடிவவியலின் வளைய இன்டர்ஃபெரோமீட்டர்களுக்கான சாக்னாக் சூத்திரத்தை வழங்குகிறது. ஃபிசோ குறுக்கீடு சூத்திரத்தை மீட்டெடுக்க ஒருவர் அனுமதித்தால். பயன்பாடுகள் பூமியைச் சுற்றி வரும் துடிப்புகளின் ஒரு தொடர்ச்சி, துல்லியமான ஒத்திசைவை சரிபார்த்து, சாக்னாக் விளைவுக்கு திருத்தம் தேவைப்படும் ஒரு நிகழ்வாகவும் அங்கீகரிக்கப்பட்டுள்ளது. 1984 ஆம் ஆண்டில் ஒரு சரிபார்ப்பு அமைக்கப்பட்டது, இது மூன்று தரை நிலையங்கள் மற்றும் பல ஜி. பி. எஸ் செயற்கைக்கோள்களை உள்ளடக்கியது, சமிக்ஞைகளின் ரிலேக்கள் உலகம் முழுவதும் கிழக்கு மற்றும் மேற்கு நோக்கி செல்கின்றன. ஒரு சாக்னாக் இன்டர்ஃபெரோமீட்டரைப் பொறுத்தவரை, வருகை நேரத்தின் வேறுபாட்டின் அளவீடு குறுக்கீடு விளிம்புகளை உருவாக்குவதன் மூலமும், விளிம்பு மாற்றத்தைக் கவனிப்பதன் மூலமும் பெறப்படுகிறது. உலகெங்கிலும் பருப்பு வகைகளின் தொடர்பைப் பொறுத்தவரை, வருகை நேரத்தின் வேறுபாடு பருப்புகளின் உண்மையான வருகை நேரத்திலிருந்து நேரடியாகப் பெறப்படுகிறது. இரண்டு நிகழ்வுகளிலும் வருகை நேரத்தில் உள்ள வேறுபாட்டின் வழிமுறை ஒரே மாதிரியாக இருக்கும்ஃ சக்னாக் விளைவு. ஹாஃபெல்-கீட்டிங் பரிசோதனையும் சாக்னாக் விளைவு இயற்பியலுக்கு ஒத்ததாக அங்கீகரிக்கப்பட்டுள்ளது. உண்மையான ஹாஃபெல்-கீட்டிங் பரிசோதனையில் போக்குவரத்து முறை (நீண்ட தூர விமானங்கள்) அதன் சொந்த நேர விரிவு விளைவுகளுக்கு வழிவகுத்தது, மேலும் பல்வேறு பங்களிப்புகளைப் பிரிக்க கணக்கீடுகள் தேவைப்பட்டன. கடிகாரங்களின் (கோட்பாட்டு) விஷயத்தில், போக்குவரத்திலிருந்து எழும் நேர விரிவு விளைவுகள் மிகக் குறைவாக இருப்பதால், அவை தொடக்க புள்ளிக்குத் திரும்பும்போது கடிகாரங்களுக்கிடையேயான நேர வேறுபாட்டின் அளவு உலகம் முழுவதும் பயணிக்கும் பருப்பு வகைகளின் ரிலேயில் காணப்படும் நேர வேறுபாட்டிற்கு சமமாக இருக்கும்ஃ 207 நானோ விநாடிகள். நடைமுறை பயன்பாடுகள் தற்போதைய தொழில்நுட்பத்தில் சாக்னாக் விளைவு பயன்படுத்தப்படுகிறது. ஒரு பயன்பாடு மந்தநிலை வழிகாட்டுதல் அமைப்புகளில் உள்ளது. வளைய லேசர் கைரோஸ்கோப்புகள் சுழற்சிகளுக்கு மிகவும் உணர்திறன் கொண்டவை, அவை ஒரு மந்தமான வழிகாட்டுதல் அமைப்பு துல்லியமான முடிவுகளைத் தர வேண்டுமானால் கணக்கிடப்பட வேண்டும். வளைய லேசர் பக்கவாட்டு நாளையும் கண்டறிய முடியும், இதை "முறை 1" என்றும் அழைக்கலாம். ஜிபிஎஸ், க்ளோனாஸ், காம்பாஸ் அல்லது கலிலியோ போன்ற உலகளாவிய வழிசெலுத்தல் செயற்கைக்கோள் அமைப்புகள் (ஜிஎன்எஸ்எஸ்) கடிகாரங்களை ஒத்திசைக்க ரேடியோ சமிக்ஞைகளைப் பயன்படுத்தும் நடைமுறைகளில் பூமியின் சுழற்சியை கணக்கில் எடுத்துக்கொள்ள வேண்டும். வளைய லேசர்கள் ஃபைபர் ஆப்டிக் கைரோஸ்கோப்புகள் சில நேரங்களில் 'செயலற்ற வளைய இன்டர்ஃபெரோமீட்டர்கள்' என்று குறிப்பிடப்படுகின்றன. ஒரு செயலற்ற வளைய இன்டர்ஃபெரோமீட்டர் வெளியில் இருந்து அமைப்பிற்குள் நுழையும் ஒளியைப் பயன்படுத்துகிறது. பெறப்படும் குறுக்கீடு முறை ஒரு விளிம்பு வடிவமாகும், மேலும் அளவிடப்படுவது ஒரு கட்ட மாற்றமாகும். முற்றிலும் மாறுபட்ட ஏற்பாட்டின் அடிப்படையில் தன்னிறைவு பெற்ற ஒரு வளைய இன்டர்ஃபெரோமீட்டரை உருவாக்கவும் முடியும். இது ரிங் லேசர் அல்லது ரிங் லேசர் கைரோஸ்கோப் என்று அழைக்கப்படுகிறது. ஒளியின் பாதையில் லேசர் கிளர்ச்சியை இணைப்பதன் மூலம் ஒளி உருவாக்கப்பட்டு நிலைநிறுத்தப்படுகிறது. வளைய லேசர் குழியில் என்ன நடக்கிறது என்பதைப் புரிந்துகொள்ள, லேசர் செயல்முறையின் இயற்பியலை லேசர் அமைப்பில் தொடர்ச்சியான ஒளியுடன் விவாதிப்பது உதவியாக இருக்கும். லேசர் கிளர்ச்சி தொடங்கும்போது, குழிக்குள் உள்ள மூலக்கூறுகள் ஃபோட்டான்களை வெளியிடுகின்றன, ஆனால் மூலக்கூறுகள் வெப்ப வேகத்தைக் கொண்டிருப்பதால், லேசர் குழிக்குள் உள்ள ஒளி முதலில் அதிர்வெண்களின் வரம்பாகும், இது வேகங்களின் புள்ளிவிவர விநியோகத்துடன் தொடர்புடையது. தூண்டப்பட்ட உமிழ்வின் செயல்முறை ஒரு அதிர்வெண்ணை மற்ற அதிர்வெண்களை விரைவாக முறியடிக்கிறது, அதன் பிறகு ஒளி ஒரே வண்ணத்திற்கு மிக அருகில் உள்ளது. எளிமையின் பொருட்டு, உமிழப்படும் அனைத்து ஃபோட்டான்களும் வளையத்திற்கு இணையான திசையில் வெளியிடப்படுகின்றன என்று வைத்துக்கொள்வோம். படம். 7 வளைய லேசரின் சுழற்சியின் விளைவை விளக்குகிறது. ஒரு லீனியர் லேசரில், அலைநீளத்தின் ஒரு முழு எண் மடங்கு லேசர் குழியின் நீளத்திற்கு பொருந்துகிறது. இதன் பொருள் என்னவென்றால், முன்னும் பின்னுமாக பயணிக்கும்போது லேசர் ஒளி அதன் அதிர்வெண்ணின் முழு எண் சுழற்சிகளைக் கடந்து செல்கிறது. வளைய லேசர் விஷயத்தில் இது பொருந்தும்ஃ லேசர் ஒளியின் அதிர்வெண்ணின் சுழற்சிகளின் எண்ணிக்கை இரு திசைகளிலும் ஒரே மாதிரியாக இருக்கும். வளைய லேசர் அமைப்பு சுழலும் போது இரு திசைகளிலும் ஒரே எண்ணிக்கையிலான சுழற்சிகளின் இந்த தரம் பாதுகாக்கப்படுகிறது. அலைநீள மாற்றம் (எனவே ஒரு அதிர்வெண் மாற்றம்) இரு திசைகளிலும் சுழற்சிகளின் எண்ணிக்கை ஒரே மாதிரியாக இருக்கும் வகையில் உள்ளது என்பதை படம் விளக்குகிறது. லேசர் ஒளியின் இரண்டு அதிர்வெண்களை குறுக்கிடுவதற்கு கொண்டு வருவதன் மூலம் ஒரு துடிப்பு அதிர்வெண்ணைப் பெறலாம்; துடிப்பு அதிர்வெண் என்பது இரண்டு அதிர்வெண்களுக்கு இடையிலான வேறுபாடு ஆகும். இந்த துடிப்பு அதிர்வெண் நேரத்தின் குறுக்கீடு வடிவமாக கருதப்படலாம். (இன்டர்ஃபெரோமெட்ரியின் மிகவும் பழக்கமான குறுக்கீடு விளிம்புகள் ஒரு இடஞ்சார்ந்த வடிவமாகும்). இந்த துடிப்பு அதிர்வெண்ணின் காலம் மந்த இடத்தைப் பொறுத்தவரை வளைய லேசரின் கோண வேகத்திற்கு நேரியல் விகிதாசாரமாகும். இது வளைய லேசர் கைரோஸ்கோப்பின் கொள்கையாகும், இது நவீன மந்தநிலை வழிசெலுத்தல் அமைப்புகளில் பரவலாகப் பயன்படுத்தப்படுகிறது. பூஜ்ஜிய புள்ளி அளவுத்திருத்தம் செயலற்ற வளைய இன்டர்ஃபெரோமீட்டர்களில், விளிம்பு இடப்பெயர்ச்சி கோண நிலையின் முதல் வழித்தோன்றலுக்கு விகிதாசாரமாகும்; வளைய இன்டர்ஃபெரோமீட்டர் அமைப்பின் பூஜ்ஜிய கோண வேகத்துடன் ஒத்திருக்கும் விளிம்பு இடப்பெயர்ச்சியை தீர்மானிக்க கவனமான அளவுத்திருத்தம் தேவைப்படுகிறது. மறுபுறம், வளைய லேசர் இன்டர்ஃபெரோமீட்டர்களுக்கு பூஜ்ஜிய கோண வேகத்துடன் ஒத்த வெளியீட்டை தீர்மானிக்க அளவுத்திருத்தம் தேவையில்லை. ரிங் லேசர் இன்டர்ஃபெரோமீட்டர்கள் சுய அளவீடு செய்கின்றன. வளைய லேசர் அமைப்பு மந்தமான இடத்தைப் பொறுத்தவரை சுழலவில்லை என்றால் மட்டுமே துடிப்பு அதிர்வெண் பூஜ்ஜியமாக இருக்கும். படம். வளைய லேசர் இன்டர்ஃபெரோமீட்டரை சுய அளவீடு செய்யும் இயற்பியல் பண்பை 8 விளக்குகிறது. சாம்பல் புள்ளிகள் லேசர் குழியில் உள்ள மூலக்கூறுகளைக் குறிக்கின்றன, அவை ஒத்ததிர்வுகளாக செயல்படுகின்றன. வளையக் குழியின் ஒவ்வொரு பகுதியிலும், ஒளியின் வேகம் இரு திசைகளிலும் ஒரே மாதிரியாக இருக்கும். வளைய லேசர் சாதனம் சுழலும் போது, அது அந்த பின்னணியைப் பொறுத்து சுழல்கிறது. வேறு வார்த்தைகளில் கூறுவதானால்ஃ ஒளியின் வேகத்தின் மாறுபாடு வளைய லேசர் இன்டர்ஃபெரோமீட்டரின் சுய அளவீட்டு பண்புக்கான குறிப்பை வழங்குகிறது. லாக்-இன் ரிங் லேசர் கைரோஸ்கோப்புகள் குறைந்த சுழற்சி விகிதங்களில் (மணிக்கு 100 டிகிரிக்கு குறைவாக) "லாக்-இன்" எனப்படும் விளைவால் பாதிக்கப்படுகின்றன. மிகக் குறைந்த சுழற்சி விகிதங்களில், எதிர்-பரப்புதல் லேசர் முறைகளின் அதிர்வெண்கள் கிட்டத்தட்ட ஒரே மாதிரியாக மாறும். இந்த வழக்கில், எதிர்-பரவும் பீம்களுக்கு இடையிலான கிராஸ்ஸ்டாக் ஊசி பூட்டுதலுக்கு வழிவகுக்கும், இதனால் நிற்கும் அலை ஒரு விருப்பமான கட்டத்தில் "சிக்கிக் கொள்கிறது", படிப்படியான சுழற்சிக்கு பதிலளிப்பதை விட ஒவ்வொரு பீமின் அதிர்வெண்ணையும் ஒருவருக்கொருவர் பூட்டுகிறது. லேசர் குழியை ஒரு சிறிய கோணத்தின் வழியாக ஒரு விரைவான விகிதத்தில் (நூற்றுக்கணக்கான ஹெர்ட்ஸ்) முன்னும் பின்னுமாக சுழற்றுவதன் மூலம், சுழற்சி வேகம் பூஜ்ஜியத்திற்கு அருகில் இருக்கும் சுருக்கமான நிகழ்வுகளில் மட்டுமே லாக்-இன் ஏற்படும்; இதன் மூலம் தூண்டப்பட்ட பிழைகள் மாறி மாறி டெட் பீரியட்களுக்கு இடையில் ஒருவருக்கொருவர் ரத்து செய்கின்றன. ஃபைபர் ஆப்டிக் கைரோஸ்கோப்புகள் மற்றும் ரிங் லேசர் கைரோஸ்கோப்புகள் ஃபைபர் ஆப்டிக் கைரோக்கள் (எஃப்ஓஜி) மற்றும் ரிங் லேசர் கைரோக்கள் (ஆர்எல்ஜி) இரண்டும் ஒரு மூடிய ஆப்டிகல் பாதையைப் பற்றி கடிகார திசையிலும் எதிர் கடிகார திசையிலும் பயணிக்கும் ஒளியின் கற்றைகளுக்கு இடையிலான பரப்புதல் நேரத்தில் உள்ள வேறுபாட்டைக் கண்காணிப்பதன் மூலம் செயல்படுகின்றன. ஒரு குறிப்பிட்ட பயன்பாட்டிற்கான இந்த தனித்துவமான தொழில்நுட்பங்களை மதிப்பிடும்போது கருத்தில் கொள்ள வேண்டிய பல்வேறு செலவு, நம்பகத்தன்மை, அளவு, எடை, சக்தி மற்றும் பிற செயல்திறன் பண்புகளில் அவை கணிசமாக வேறுபடுகின்றன. ஆர். எல். ஜி. களுக்கு துல்லியமான இயந்திரம், துல்லியமான கண்ணாடிகளின் பயன்பாடு மற்றும் சுத்தமான அறை நிலைமைகளின் கீழ் அசெம்பிளி தேவைப்படுகிறது. அவற்றின் மெக்கானிக்கல் டைதரிங் அசெம்பிளிகள் அவற்றின் எடையை ஓரளவு அதிகரிக்கின்றன, ஆனால் பாராட்டத்தக்க வகையில் இல்லை. ஆர். எல். ஜி. க்கள் அறைக்கு அருகிலுள்ள வெப்பநிலை நிலைகளில் 100,000 மணி நேரத்திற்கும் அதிகமான செயல்பாட்டை பதிவு செய்யும் திறன் கொண்டவை. அவற்றின் லேசர்களுக்கு ஒப்பீட்டளவில் அதிக சக்தி தேவைகள் உள்ளன. இன்டர்ஃபெரோமெட்ரிக் எஃப்ஓஜிகள் முற்றிலும் திட நிலை கொண்டவை, இயந்திர சிதைவு கூறுகள் தேவையில்லை, துல்லியமான இயந்திரம் தேவையில்லை, நெகிழ்வான வடிவவியலைக் கொண்டுள்ளன, மேலும் அவற்றை மிகச் சிறியதாக மாற்றலாம். அவர்கள் தொலைத் தொடர்புத் துறையிலிருந்து பல நிலையான கூறுகளைப் பயன்படுத்துகிறார்கள். கூடுதலாக, எஃப்ஓஜியின் முக்கிய ஒளியியல் கூறுகள் தொலைத்தொடர்புத் துறையில் செயல்திறனை நிரூபித்துள்ளன, ஆயுட்காலம் பல தசாப்தங்களில் அளவிடப்படுகிறது. இருப்பினும், துல்லியமான கைரோ கருவியில் பல ஒளியியல் கூறுகளை இணைப்பது விலை உயர்ந்தது. அனலாக் எஃப்ஓஜிகள் மிகக் குறைந்த செலவை வழங்குகின்றன, ஆனால் செயல்திறனில் மட்டுப்படுத்தப்பட்டுள்ளன; டிஜிட்டல் எஃப்ஓஜிகள் கடுமையான பயன்பாடுகளுக்குத் தேவையான பரந்த மாறும் வரம்புகள் மற்றும் துல்லியமான அளவிலான காரணி திருத்தங்களை வழங்குகின்றன. நீண்ட மற்றும் பெரிய சுருள்களின் பயன்பாடு வெப்பநிலை மாறுபாடுகள் மற்றும் அதிர்வுகளுக்கு அதிக உணர்திறன் செலவில் உணர்திறனை அதிகரிக்கிறது. பூஜ்ஜிய-பகுதி சாக்னாக் இன்டர்ஃபெரோமீட்டர் மற்றும் ஈர்ப்பு அலை கண்டறிதல் சாக்னாக் இடவியல் உண்மையில் 1886 ஆம் ஆண்டில் மைக்கேல்சனால் விவரிக்கப்பட்டது, அவர் ஃபிசோ பரிசோதனையின் மறுபயன்பாட்டில் இந்த இன்டர்ஃபெரோமீட்டரின் சம-பிரதிபலிப்பு மாறுபாட்டைப் பயன்படுத்தினார். இந்த வகையான இன்டர்ஃபெரோமீட்டரால் உற்பத்தி செய்யப்படும் விளிம்புகளின் தீவிர ஸ்திரத்தன்மையை மைக்கேல்சன் குறிப்பிட்டார்ஃ கண்ணாடிகளின் சீரமைப்பில் உடனடியாக வெள்ளை-ஒளி விளிம்புகள் காணப்பட்டன. இரட்டை-பாதை இன்டர்ஃபெரோமீட்டர்களில், வெள்ளை-ஒளி விளிம்புகளைப் பெறுவது கடினம், ஏனெனில் இரண்டு பாதை நீளங்களும் ஓரிரு மைக்ரோமீட்டர்களுக்குள் (வெள்ளை ஒளியின் ஒத்திசைவு நீளம்) பொருந்த வேண்டும். இருப்பினும், ஒரு பொதுவான பாதை இன்டர்ஃபெரோமீட்டராக இருப்பதால், சாக்னாக் உள்ளமைவு இயல்பாகவே இரண்டு பாதை நீளங்களுடன் பொருந்துகிறது. அதேபோல் ஒளியியல் பாதைக்கு கீழே ஒரு ஒளிரும் போட்டியை வைத்திருக்கும்போது கூட விளிம்பு வடிவம் நிலையானதாக இருக்கும் என்று மைக்கேல்சன் கவனித்தார்; பெரும்பாலான இன்டர்ஃபெரோமீட்டர்களில் போட்டிக்கு மேலே உள்ள சூடான காற்றில் இருந்து ஒளிவிலகல் குறியீட்டு ஏற்ற இறக்கங்கள் காரணமாக விளிம்புகள் பெருமளவில் மாறும். சாக்னாக் இன்டர்ஃபெரோமீட்டர்கள் கண்ணாடிகள் அல்லது பீம்-ஸ்ப்ளிட்டரின் இடப்பெயர்வுகளுக்கு கிட்டத்தட்ட முற்றிலும் உணர்ச்சியற்றவை. சாக்னாக் இடவியலின் இந்த பண்பு விதிவிலக்காக அதிக நிலைத்தன்மை தேவைப்படும் பயன்பாடுகளில் அவற்றின் பயன்பாட்டிற்கு வழிவகுத்துள்ளது. சுழற்சி காரணமாக ஒரு சாக்னாக் இன்டர்ஃபெரோமீட்டரில் விளிம்பு மாற்றம் ஒளி பாதையின் மூடப்பட்ட பகுதிக்கு விகிதாசாரமாக உள்ளது, மேலும் இந்த பகுதி சுழற்சியின் அச்சு தொடர்பாக குறிப்பிடப்பட வேண்டும். இவ்வாறு வளையம் எதிர் திசையில் (கடிகார திசையில் அல்லது எதிரெதிர் கடிகார திசையில்) இருக்கும்போது வளையத்தின் பகுதியின் அடையாளம் தலைகீழாக மாறுகிறது. எனவே, இரு திசைகளிலும் சுழல்களை உள்ளடக்கிய ஒரு ஒளி பாதை, கடிகார திசையிலும் எதிர் கடிகார திசையிலும் சுழல்களின் பகுதிகளுக்கு இடையிலான வேறுபாட்டால் வழங்கப்படும் நிகர பகுதியைக் கொண்டுள்ளது. இரண்டு சமமான ஆனால் எதிர் சுழல்களின் சிறப்பு வழக்கு பூஜ்ஜிய பகுதி சக்னாக் இன்டர்ஃபெரோமீட்டர் என்று அழைக்கப்படுகிறது. இதன் விளைவாக ஒரு இன்டர்ஃபெரோமீட்டர் உள்ளது, இது சுழற்சிக்கு உணர்ச்சியற்றதாக இருக்கும்போது சாக்னாக் இடவியல் நிலைத்தன்மையை வெளிப்படுத்துகிறது. லேசர் இன்டர்ஃபெரோமீட்டர் ஈர்ப்பு-அலை ஆய்வகம் (LIGO) இரண்டு 4 கிமீ மைக்கேல்சன்-ஃபேப்ரி-பெரோட் இன்டர்ஃபெரோமீட்டர்களைக் கொண்டிருந்தது, மேலும் பீம் ஸ்ப்ளிட்டரில் சுமார் 100 வாட் லேசர் சக்தியின் சக்தி மட்டத்தில் இயங்குகிறது. மேம்பட்ட LIGO க்கு மேம்படுத்தப்பட்ட பிறகு பல கிலோவாட் லேசர் சக்தி தேவைப்படுகிறது. மேம்பட்ட LIGO க்கு அப்பால் மூன்றாம் தலைமுறை மேம்பாடுகளுக்காக பல்வேறு போட்டி ஒளியியல் அமைப்புகள் ஆராயப்படுகின்றன. இந்த போட்டி முன்மொழிவுகளில் ஒன்று பூஜ்ஜிய பகுதி சக்னாக் வடிவமைப்பை அடிப்படையாகக் கொண்டது. ஒரே பகுதியின் இரண்டு சுழல்களைக் கொண்ட ஒரு ஒளி பாதையுடன், ஆனால் எதிர் திசைகளில், பூஜ்ஜியத்தின் பயனுள்ள பகுதி பெறப்படுகிறது, இதனால் சக்னாக் விளைவு அதன் வழக்கமான அர்த்தத்தில் ரத்து செய்யப்படுகிறது. குறைந்த அதிர்வெண் கண்ணாடி சறுக்கல், லேசர் அதிர்வெண் மாறுபாடு, கைகளுக்கு இடையிலான பிரதிபலிப்பு சமநிலையின்மை மற்றும் வெப்பத்தால் தூண்டப்பட்ட பைர்ஃபிரைன்ஜென்ஸ் ஆகியவற்றிற்கு உணர்திறன் இல்லாவிட்டாலும், இந்த உள்ளமைவு வானியல் ஆர்வத்தின் அதிர்வெண்களில் ஈர்ப்பு அலைகளை கடந்து செல்வதற்கு உணர்திறன் கொண்டது. இருப்பினும், ஒளியியல் அமைப்பைத் தேர்ந்தெடுப்பதில் பல கருத்துக்கள் உள்ளன, மேலும் சில பகுதிகளில் பூஜ்ஜிய-பகுதி சக்னாக்கின் மேன்மை இருந்தபோதிலும், மூன்றாம் தலைமுறை LIGO க்கான ஒளியியல் அமைப்பை இன்னும் ஒருமித்த தேர்வு செய்யவில்லை. மேலும் காண்க பார்ன் ஆயத்தங்கள் ஃபைபர் ஆப்டிக் கைரோஸ்கோப் ரிங் லேசர் கைரோஸ்கோப் குறிப்புகள் வெளிப்புற இணைப்புகள் கணித பக்கங்கள்ஃ அடிப்படை இயற்பியல் மற்றும் புவி இயற்பியலின் சாக்னாக் விளைவு வளைய-லேசர் சோதனைகள் (ஜி. இ. ஸ்டெட்மேனின் விரிவான ஆய்வு. PDF-கோப்பு, 1.5 MB) இயற்பியல் சோதனைகள் சார்பியல் சுழற்சியின் இன்டர்ஃபெரோமெட்ரி கோட்பாடு