The particle horizon (also called the cosmological horizon, the comoving horizon (in Scott Dodelson's text), or the cosmic light horizon) is the maximum distance from which light from particles could have traveled to the observer in the age of the universe. Much like the concept of a terrestrial horizon, it represents the boundary between the observable and the unobservable regions of the universe, so its distance at the present epoch defines the size of the observable universe. Due to the expansion of the universe, it is not simply the age of the universe times the speed of light (approximately 13.8 billion light-years), but rather the speed of light times the conformal time. The existence, properties, and significance of a cosmological horizon depend on the particular cosmological model.

Conformal time and the particle horizon
In terms of comoving distance, the particle horizon is equal to the conformal time   that has passed since the Big Bang, times the speed of light . In general, the conformal time at a certain time    is given by

where   is the scale factor of the Friedmann–Lemaître–Robertson–Walker metric, and we have taken the Big Bang to be at . By convention, a subscript 0 indicates "today" so that the conformal time today . Note that the conformal time is not the age of the universe, which is estimated around . Rather, the conformal time is the amount of time it would take a photon to travel from where we are located to the furthest observable distance, provided the universe ceased expanding. As such,  is not a physically meaningful time (this much time has not yet actually passed); though, as we will see, the particle horizon with which it is associated is a conceptually meaningful distance.

The particle horizon recedes constantly as time passes and the conformal time grows. As such, the observed size of the universe always increases. Since proper distance at a given time is just comoving distance times the scale factor (with comoving distance normally defined to be equal to proper distance at the present time, so  at present), the proper distance to the particle horizon at time  is given by

and for today

Evolution of the particle horizon

In this section we consider the FLRW cosmological model. In that context, the universe can be approximated as composed by non-interacting constituents, each one being a perfect fluid with density , partial pressure  and state equation , such that they add up to the total density   and total pressure . Let us now define the following functions:

 Hubble function   
 The critical density   
 The i-th dimensionless energy density   
 The dimensionless energy density 
 The redshift  given by the formula   

Any function with a zero subscript denote the function evaluated at the present time  (or equivalently ). The last term can be taken to be  including the curvature state equation. It can be proved that the Hubble function is given by

where the dilution exponent . Notice that the addition ranges over all possible partial constituents and in particular there can be countably infinitely many. With this notation we have:

where  is the largest  (possibly infinite). The evolution of the particle horizon for an expanding universe () is:

where  is the speed of light and can be taken to be  (natural units). Notice that the derivative is made with respect to the FLRW-time , while the functions are evaluated at the redshift  which are related as stated before. We have an analogous but slightly different result for event horizon.

Horizon problem

The concept of a particle horizon can be used to illustrate the famous horizon problem, which is an unresolved issue associated with the Big Bang model. Extrapolating back to the time of recombination when the cosmic microwave background (CMB) was emitted, we obtain a particle horizon of about

which corresponds to a proper size at that time of:

Since we observe the CMB to be emitted essentially from our particle horizon (), our expectation is that parts of the cosmic microwave background (CMB) that are separated by about a fraction of a great circle across the sky of

(an angular size of ) should be out of causal contact with each other. That the entire CMB is in thermal equilibrium and approximates a blackbody so well is therefore not explained by the standard explanations about the way the expansion of the universe proceeds. The most popular resolution to this problem is cosmic inflation.

See also

Cosmological horizon
Observable universe

References 

Physical cosmology
입자 지평선(particle horizon)은 우주론적 지평선(cosmological horizon), 공변 지평선(comoving horizon), 우주 빛 지평선(cosmic light horizon)이라고도 하는데, 어떤 입자로부터 출발한 광자가 우주의 나이 동안 관측자에게 이동할 수 있는 최대 거리에 해당한다. 원래의 지평선 개념과 비슷하게 이 선을 기준으로 관측 가능한 우주와 관측이 불가능한 우주로 나누어지고, 입자 지평선까지의 거리를 관측 가능한 우주의 크기로 볼 수 있다. 광자가 이동하는 동안에 광자가 통과하는 공간 자체가 팽창하므로 우주의 크기는 단순히 빛의 속도에 우주의 나이를 곱한 거리(138억 광년)로 계산하지 않고 빛의 속도에 등각 시간(conformal time)을 곱하여 구한다. 우주론적 지평선의 존재, 속성, 중요성은 우주론에 따라 서로 다르다.

등각 시간과 입자 지평선 
공변거리의 관점에서 입자 지평선의 정의는 빅뱅 이후 입자가 광속 로 등각 시간  만큼 이동한 거리를 의미한다. 일반적으로 특정한 시간 에서 등각 시간 는 다음과 같다.

여기서 는 프리드만-르메트르-로버트슨-워커 계량의 척도인자이며, 빅뱅 시점을 로 두었다. 관습에 따라 아래첨자 0이 붙은 시간을 "오늘날"이라고 하고, "오늘날"의 등각 시간은 이고, 이는 약 468억년에 해당하는 시간이다. 여기서 등각시간은 우주의 나이와는 다르다. 여기서 등각 시간은, 우주가 팽창하지 않고 현재 상태를 유지한다고 가정했을 때, 우리를 떠난 빛이 우리가 볼 수 있는 가장 먼 곳까지 가는 데 걸리는 시간이다. 따라서 는 물리적으로 의미가 없는 시간이지만(실제로 이 시간은 아직 지나지 않음) 이것과 관련되어 있는 입자 지평선은 개념적으로 의미가 있는 것임을 알 수 있다. 

입자 지평선은 시간이 지남에 따라 계속 멀어지고 있으며, 등각 시간 또한 증가하고 있다. 이와 같이 관측 가능한 우주의 크기는 계속 증가하고 있다. 주어진 시간에 대한 고유거리는 공변거리에 척도인자를 곱한 값이기 때문에(공변거리는 현재 시점에서 고유거리와 같도록 대체로 정의되므로 현재 시점에서 이다) 시간 에서 입자 지평선까지의 고유거리는 다음과 같이 주어진다.

"오늘날" 즉  시점에서 입자 지평선까지의 고유거리는 다음과 같다.

.

입자 지평선 개념의 발전 
이 단락에서는 프리드만-르메트르-로버트슨-워커 계량(FLRW 계량) 우주론 모델을 기반으로 설명한다. 여기서는 우주가 상호작용하지 않는 성분들이 모여 구성된 것이라고 가정하고 있고 각각은 밀도 , 분압 , 상태방정식 을 만족하는 이상유체이며 이들을 모두 합한 전체밀도는 이며 전체분압은 이다. 이에 따르면 방정식들을 다음과 같이 새로 정의할 수 있다.

 허블 함수   
 임계밀도   
 i번째 무차원 에너지 밀도   
 무차원 에너지 밀도   
 에서의 적색편이 방정식   

아래첨자가 0인 모든 함수는 현재 시각 (또는 그와 같은 )에서의 함수를 의미한다. 마지막 항은 곡률방정식을 포함하여 전부 로 만들 수 있다. 

허블 함수가 다음과 같이 주어짐을 증명할 수 있다.

여기서 이다. 추가적으로 이 공식의 범위는 모든 입자 요소에 적용될 수 있으며 각각은 무한이 많을 수 있다. 이를 다음과 같이 표기할 수 있다.

여기서 은 (무한대가 될 수 있음)에서 최대이다. 확장하는 우주()에 대한 입자 지평선의 변화는 다음과 같다.

여기서 는 광속이며 자연단위인 로 바꿀 수 있다. 여기서, 거리의 변화율은 FLRW-시간 에 관한 식이며 만큼 적색편이 할 때 앞에서 언급한 것과 같이 비례한다고 볼 수 있다. 이 결과는 사건의 지평선과도 비슷하지만 세세한 부분에 있어서는 다르다.

지평선 문제 

입자 지평선 개념은 대폭발 우주론과 관련된 미해결 문제인 지평선 문제를 설명하는 데에도 사용된다. 우주 마이크로파 배경(CMB)가 방출할 때 재결합 시각을 추정하여 입자 지평선을 추측할 수 있다.

.

이 시간에 해당하는 고유시간은 다음과 같다.

우주 마이크로파 배경 복사가 실질적으로 우리의 입자 지평선()에서 방출되는 것으로 관측되므로, 천구의 대원(great circle) 상에서, 

의 비율 정도(시직경으로는 )로 분리되어 있는 우주 마이크로파 배경의 부분들은 서로 인과적 접촉(causal contact)이 불가능하여야 할 것으로 예상된다. 그러므로 CMB가 열평형 상태이며 흑체와 매우 유사하다는 점은 표준적인 우주 팽창 이론으로는 설명되지 않는다. 이 문제를 설명하는 가장 유력한 방법은 급팽창 이론이다.

더 보기 
 우주 지평선의 목록
 관측 가능한 우주

각주 

물리우주론
우주